539.3Механика деформируемых тел. Упругость. Деформация
← назад

Свободный доступ

Ограниченный доступ

Уточняется продление лицензии
Автор: Березин
Рассмотрены трещины продольного сдвига в материалах, подверженных эффектам разномодульности и дилатансии. Вычислены нагрузки, необходимые для получения трещины вида III и коэффициенты интенсивности для таких трещин.
Вычислены нагрузки, необходимые для получения трещины вида III и коэффициенты интенсивности для таких <...> (вид I), поперечного сдвига (вид II) и продольногосдвига (вид III). <...> Вид II рассмотрен в работах [4]. <...> напряженного состояни я у берегов трещины, а комбинация видов I и III. <...> В работе [2] был поставлен вопрос о нахождении необходимых условий для получения вида III.
Автор: Семыкина
Для трансверсально-анизотропных оболочек теория Кирхгофа—Лява не позволяет учесть анизотропные свойства материала, поэтому вводится уточненная итерационная теория [1], что значительно усложняет расчет оболочек с использованием общих уравнений. В работе выписывается полная энергия оболочки через деформации, определенные по уточненной теории. В качестве примера использования этого функционала и выбора допустимых перемещений приводится пологая сферическая оболочка
Из сделанных предположений следует закон изменения перемещений по толщине оболочки и вид деформаций: <...> Окончательно варьируемая часть удельной упругой энергии примет вид V E ee e e e dz h h = ++ + 1 Ú 2 1 <...> 2 1 2 2 22 2 2 2 n n n (aa b b ab ) . (5) После подстановки (3) в (5) функционал V принимает вид V E <...> Учитывая сказанное, для пологой оболочки (6) перепишется в виде V E h hh R h R h = +-+ È Î Í ++1 2 1 <...> В работу внешних сил подставляем перемещения в виде (9), после чего вычислим Ap по формуле AP r A r R
Автор: Зеленцов
Рассматривается одномерная задача термоупругости о вертикальном внедрении жёсткой полуплоскости, движущейся горизонтально с постоянной скоростью по поверхности упругого покрытия (полосы в плане), нижняя сторона которого жестко оперта на недеформируемое основание.
Решение задачи получено с помощью интегрального преобразования Лапласа и представлено в виде контурных <...> Распределения температуры, смещений и напряжений по толщине покрытия получены в виде бесконечных рядов <...> h 0 x h , нижняя сторона которого x 0 жестко соединена с недеформируемым основанием в виде <...> Так как нижняя сторона покрытия лежит на недеформируемом основании x 0 в виде полуплоскости A, <...> , n 1 ,2 , (28) В этом случае для больших номеров n нули zn V ˆ можно записать в виде
Автор: Карякин
Рассмотрена задача о равновесии нелинейно-упругого цилиндра с внутренними напряжениями, источником которых служит изолированный дефект – клиновая дисклинация или винтовая дислокация – на оси цилиндра. С использованием полуобратного метода нелинейной теории упругости проанализировано напряженно-деформированное состояние цилиндра для двух моделей материалов – полулинейного и Блейтца и Ко общего вида. В рамках теории эффектов второго порядка получены аналитические выражения для коэффициента изменения длины цилиндра в зависимости от материальных параметров моделей материалов и характеристик дефектов. Проведено их сравнение с результатами численного решения нелинейных краевых задач.
ЕСТЕСТВЕННЫЕ НАУКИ. 2013. № 6 48 Уравнение равновесия принимает вид , ( 1 ) æ ( ) ( æ 1 )( 1 ) d 1 d <...> Материал Блейтца и Ко (упрощенный вариант) Определяющее соотношение для тензора Пиолы имеет вид D = E <...> Краевые задачи вида (9) решались численно. <...> В частности, в случае полулинейного материала краевая задача при ν = 1 4 имеет вид ' ' ' 5 6 0 2 4 3 <...> Ограничиваясь изучением эффектов второго порядка, представим решение для функции P(r) в виде ряда по
Автор: Ильяшенко А. В.
М.: Изд-во МИСИ-МГСУ
Содержатся тесты и решения к ним по теме «Внутренние усилия и напряжения при прямом изгибе стержней», изучаемой в дисциплинах «Сопротивление материалов» и «Техническая механика». Во введении изложен теоретический материал по темам: «Ключевые правила и формулы», «Определение поперечной силы и изгибающего момента в поперечных сечениях стержней», «Характерные особенности эпюр поперечных сил Q и изгибающих моментов М, «Напряжения в поперечных сечениях балки», «Расчеты на прочность». Рассмотрены разнообразные типы задач, даны подробные комментарии к решениям. Все тестовые примеры сформулированы в соответствии с общими требованиями для тестовых заданий базового уровня.
Тогда момент сопротивления для верхних (нижних) волокон прямоугольного сечения запишется в виде: 22 3 <...> Условие прочности примет вид: нб 3 4 c M R r . <...> Тогда условие прочности по методу предельных состояний, имеет вид: 2 нб нб 4 с zz MqlR WW . <...> Pl Тогда условие прочности по методу предельных состояний, имеет вид: нб нб z M W 7 с z Pl R W <...> Комментарий Условие прочности по наибольшим касательным напряжениям записывается в виде нб с R s
Предпросмотр: Внутренние усилия и напряжения при прямом изгибе стержней в тестах учебное пособие.pdf (0,5 Мб)
Автор: Александров
Исследуется пространственная задача о контактном взаимодействии тонкой кольцевой жесткой накладки с упругим полупространством, нагруженным на бесконечности равномерным растягивающим усилием, направленным параллельно границе полупространства. Предполагается, что накладка не сопротивляется изгибу. Задача сводится к интегральному уравнению первого рода с ядром, имеющим логарифмическую особенность. Приближенное решение уравнения находится с помощью метода Мультоппа–Каландии и сравнивается с ранее полученным асимптотическим решением.
Оно имеет вид ψ(x)= φ(x) π√ 1 − x2 , (8) где φ(x)= 3Aπ 2 Φ1(x)+xΦ2(x)+O(λ−6 ln3 λ) , Φ1(x)=P 1+λ−2(2a1 <...> Решение интегрального уравнения (7) предcтавимо в виде [5] ψ(x)=Ψ(x)/√ 1 − x2, где функция Ψ(x) по крайней <...> Уравнения, выводимые из системы уравнений первого приближения, представляются в виде ΔΔ(k) w − m1 ∂2Δ <...> Будем искать решение уравнения (1) в виде разложения в ряд по синусам по переменной t: w(x,t)= ∞ n=1 <...> Решение однородного уравнения имеет вид [4] w 1 n(x)=Re 'ϕ0n(z) − r 2 1 0 ϕ0n(zτ)P0r 2(1 − τ) dτ
Автор: Фридман
Представленный материал является частью исследований авторов в области влияния инновационного развития угольного бизнеса на конкурентоспособность региона. Описывается концептуальная модель инновационной трансформации угольной отрасли Кузбасса, основанная на использовании принципов согласования интересов бизнеса и власти с целью повышения конкурентоспособности региона. На ее базе предлагается разработать “дорожную карту” модернизации территориального угольного комплекса, что должно создать условия для перехода угольной отрасли от нынешнего положения донора к роли драйвера развития экономики Кемеровской области. Одновременно это позволит оценить масштабы федеральных и региональных ресурсов, которые целесообразно задействовать для практической реализации этого амбициозного, сложного и дорогостоящего “проекта”.
высокими стабильными качественными показателями вполне может быть востребован рынком “в натуральном виде <...> ”, без обогащения или иных видов переработки. <...> Заметим, в настоящее время технологии позволяют получать из угольного сырья 130 видов химических полупродуктов <...> и более 5 тыс. видов продукции (до сорбентов, нанокомпозитов и нанотрубок). <...> Он нацелен “на создание принципиально нового вида экономической деятельности на стыке органической химии
Автор: Ахмедов
Методом асимптотического интегрирования уравнений теории упругости изучается осесимметричная задача теории упругости для неоднородной трансверсально-изотропной конической оболочки. Построены неоднородные и однородные решения. Изучено поведение решения полученных краевых задач как во внутренней части оболочки, так и около ее краев. Раскрыты особенности напряженно-деформированного состояния неоднородной трансверсальноизотропной конической оболочки переменной толщины.
Уравнения равновесия в перемещениях имеют вид 22 L 0 1 L 1 1 L 2 u0 , (1) где L k – <...> матричные дифференциальные операторы вида 2 22 , 112 , , , T u uu <...> Отыскивая решения полученных однородных систем в виде 1 , 2 z uw , ; T w <...> Напряжения, соответствующие решениям (7), имеют вид 1 2 2 0 0 2 0 1 11 A ctg m x dx t <...> Решение отыскиваем в виде (15).
Автор: Улуханян
С использованием метода И.Н. Векуа представления общего решения эллиптических уравнений 2n-го порядка с помощью n аналитических функций получены общие решения гиперболических уравнений четвертого и шестого порядка в предположении, что правые части этих уравнений разлагаются в ряд по синусам относительно времени. К упомянутым уравнениям и уравнениям гиперболического типа более высокого порядка приводятся системы уравнений различных приближений для призматического тонкого тела в моментах относительно системы ортогональных полиномов Лежандра.
. № 2 Представим также в виде ряда по синусам функцию (k) f (x,t): f(x,t)= ∞ n=1 fn(x)sin πn τ0 t, <...> Решение однородного уравнения имеет вид [4] w 1 n(x)=Re 'ϕ0n(z) − r 2 1 0 ϕ0n(zτ)P0r 2(1 − τ) dτ <...> Таким образом, решение исходного уравнения (1) имеет вид w(x,t)= ∞ n=1 w 1 n(x)+w 2 n(x) sin πn <...> Как и в предыдущей задаче, решение задачи (3) будем искать в виде разложения (5), полагая r(x,t)= ∞ <...> Общее решение однородного уравнения имеет вид [4] v 1 n(x)=Re 2 k=0 (zz)k'ϕkn(z) − zz 1 0 ϕkn(zτ)τ k
Автор: Курбацкий
Предлагается метод решения задач, основанный на свойствах изображений Фурье финитных функций. Используются теоремы, позволяющие установить зависимости между нагрузкой и функциями, представляющими значения на границах ограниченных областей. Предлагаемый метод позволяет определять константы интегрирования в области изображений.
Уравнения теории упругости для плоского прямоугольного элемента в области изображений имеют вид: 11 2 <...> Преобразование Фурье финитных функций можно представлять в виде ряда Тейлора. <...> Например: для финитной на интервале aa , функции fx () ее преобразование Фурье можно представить в виде <...> Эти уравнения можно записаться в виде восьми алгебраических уравнений. <...> Восемь алгебраических уравнений можно представить в следующем виде: 2 2 1)[ ] [ ] 0; 2)[ ] / 2 ([ ] /
Автор: Локтев
В работе рассматривается поперечный удар вязкоупругого тела с вязкоупругой изотропной пластинкой, динамическое поведение которой описывается уравнениями, учитывающими инерцию вращения нормали к срединной поверхности и деформации поперечного сдвига нормального сечения пластинки. В качестве метода решения применяется лучевой метод, основанный на лучевых рядах и условиях совместности, а также метод сращивания асимптотических разложений, полученных для малых времен в зоне контакта и вне ее. Получены простые и компактные аналитические выражения для контактной силы. Проведенные численные исследования позволяют сделать заключение о влиянии параметров конструкции, в том числе отвечающих за вязкоупругие свойства контактирующих тел, на динамические характеристики взаимодействия
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ Вязкоупругий ударник представляет собой вязкоупругий буфер в виде соединенных последовательно <...> Вне контактной области за фронтом каждой волновой поверхности Â(a ) искомая функция представляется в виде <...> Найденные скачки позволяют записать выражения для искомых функций в виде отрезков лучевых рядов с известными <...> Добавляя к уравнениям (1), (2) выражение (3) в дифференциальном виде и считая контактную область жестким <...> необходимо от лучевых рядов (23), (24) перейти к степенным по времени t, а функции a и P(t) представить в виде
Автор: Земсков
С использованием локально-равновесной модели механодиффузии, включающей связанную систему уравнений движения упругого тела и уравнение массопереноса, решается двумерная нестационарная задача упругой диффузии для изотропного однокомпонентного слоя. Решение строится с помощью рядов Фурье, преобразований Лапласа по времени и преобразований Фурье по пространственной координате. Оригиналы преобразования Лапласа находятся аналитически, для обращения преобразования Фурье применяются квадратурные формулы.
Тогда решение задачи (1.1)–(1.3) принимает вид ui(x1,x2,τ)= X 3 m=1 X 2 q=1 Gimq(x1,x2,τ)∗∗ fmq(x1,τ) <...> Тогда формулы (2.2) принимают вид u1 = G111 ∗∗ (f11 − f12) + G121 ∗∗ (f21 − f22) + G131 ∗∗ (f31 − f32 <...> В силу (2.3) решения задачи (2.4), (2.5) можно записать в виде u FL i = X 3 m=1 G FL im1f FL m1 , η FL <...> Т. 56, N-◦ 6 Правые части (2.10) запишем в виде аналогичных рядов F1(ω,x2,s) = X ∞ n=0 F1n(ω,s) cos ( <...> Следовательно, коэффициенты рядов имеют вид G F km10(ω,τ)= e γ0τ (A (1) km0 cos (β0τ)− A (2) km0 sin
Автор: Фроленкова
В работе предложены расчетные формулы для поверхностной энергии и предела прочности, полученные на основании модели упругой среды, основанной на представлении о нелокальном парном и тройном потенциальном взаимодействии ее частиц. Результаты расчетов для ряда материалов удовлетворительно соответствуют известным из литературы
частей и изменения их температуры, процесс изотермичен, не происходит), равенство (1) записывается в виде <...> Система уравнений для определения , Р и H имеет вид [4, 5]: P 6 H 2 3 185 5 12 , P 6 H 2 3 120 5 12 , <...> Формула для вычисления вектора f выведена из его представления в виде суммы всех внутренних сил, действующих <...> учетом только парного взаимодействия частиц сплошной среды формула для расчета * приобретает простой вид
Автор: Карташов
Исследованы детерминированные и стохастические модели термонапряженного состояния массивного твердого тела при условии теплоизоляции его границы, движущейся с постоянной скоростью. Приведены постановки задач для плотности вероятности и дисперсии, соответствующие детерминированным задачам переноса теплоты и поведения термоупругих напряжений. Дано стохастическое толкование эффекта проявления градиента при теплоизолированной движущейся границе и ненулевой начальной температуре, кинетическая энергия движения границы переходит в тепловую энергию
Первая составляющая имеет вид: (6) Здесь (7) Эта составляющая решения представляет собой диффузионную <...> Следовательно, чтобы соблюдался принцип соответствия, уравнение для ПВ необходимо записать в виде: (9 <...> Первая имеет вид: Вторая задача: Проведем качественное исследование решения задачи (11)–(12), имеющее <...> движущейся границы, имеет вид: ∂∂− /∂ / ∂ 22 ta z 2(2)(1) 2 Dt TTT ( ,z ) =M ( t ,z ) − ( M ( t ,z ) <...> Составляющая дисперсии в виде решения (17)–(18) только накла дывается на решение задачи (15)–(16) и
Автор: Димитриенко
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана
Предложен вариант метода асимптотического осреднения композиционных материалов с термоупругими характеристиками, позволяющий вычислять эффективные коэффициенты линейного теплового расширения (КЛТР) композитов. Сформулированы локальные задачи термоупругости на ячейке периодичности (ЯП) композитов. Дана вариационная формулировка задач термоупругости на ЯП, для численного решения которых применен метод конечных элементов. Для программной реализации этого метода использован программный комплекс, разработанный в Научно-образовательном центре «Симплекс» и на кафедре «Вычислительная математика и математическая физика» МГТУ им. Н.Э. Баумана. Представлены примеры численного решения локальной задачи термоупругости для композиционного материала на основе керамических волокон и полимерной матрицы. Рассчитаны эффективные КЛТР композиционных материалов с пространственным расположением керамических волокон и полимерной матрицей при различных температурах. Показано, что наличие процессов термодеструкции полимерной матрицы при высоких температурах приводит к немонотонной зависимости КЛТР от температуры. Предложенный алгоритм позволяет вычислять КЛТР композитов практически с произвольными структурами армирования волокнами и матрицами, претерпевающими физико-химические превращения при высоких температурах. В отличие от большинства известных приближенных методов расчета КЛТР разработанный метод дает возможность находить точные в математическом смысле значения этих коэффициентов.
асимптотических разложений вида (0) (1) 2 (0) (1) 2 (0) (1) 2 ( ) ( , ) ... ; ( , ) ( , ) ... ; ( , <...> Деформации и напряжения «нулевого уровня» имеют следующий вид: (0) (1) (1) // 1 ; 2 ij ij uu ij <...> первого уровня», деформации и напряжения «нулевого уровня», а также тепловые деформации представим в виде <...> Представим это решение в виде суммы решений двух задач: {1} {2} UUU ipq () ipq () ipq (). (16 <...> Тогда вариационное уравнение (25) можно представить в виде () TTT ()ˆ 0 .
Автор: Хейн Аунг Мо
Рассматривается распространение волн в упругом полупространстве от источников вибраций, которые могут моделировать динамические воздействия на массив грунта при проходке тоннелей, сооружаемых щитовым способом. Для получения результатов используется теорема взаимности и известные аналитические решения о распространении волн в упругом полупространстве при воздействии вертикальной и горизонтальной силы
горизонтальной гармонической силы, передающиеся посредством продольных волн, можно представить в следующем виде <...> горизонтальной гармонической силы, передающиеся посредством поперечных волн, можно представить в следующем виде <...> от горизонтальной гармонической силы, передающиеся посредством продольных волн, можно представить в виде <...> от горизонтальной гармонической силы, передающиеся посредством поперечных волн, можно представить в виде <...> щитовой проходке тоннелей в упругом полупространстве Вибрации от источников колебаний распространяются в виде
Автор: Трещев
Рассматривается решение задачи изгиба тонких круглых пластин, выполненных из дилатирующих разносопротивляющихся материалов, работающих за пределами упругости при конечных прогибах
На основе анализа экспериментальных данных можно заключить, что вид напряженного состояния существенно <...> разносопротивляющихся дилатирующих материалов условие пластичности можно сформулировать в следующем виде <...> , предложенном в работе [1]: F( i ) f( ) k , (1) где f ( ) – функция вида напряженного <...> для каждого материала при обработке экспериментальных диаграмм его предельных состояний при различных видах <...> (10) Рассматривая зависимости (8), (9) и (10) совместно, получим выражения для продольных усилий в виде
Автор: Пожарский
Исследована трехмерная контактная задача о действии клиновидного в плане штампа на трансверсально-изотропное полупространство, когда плоскости изотропии перпендикулярны границе полупространства. Упругая жесткость границы существенно зависит от выбранного направления на ней. В связи с этим рассмотрены два случая расположения клиновидной области контакта: она может быть вытянута вдоль первой или второй оси декартовой системы координат на границе тела. Для решения контактной задачи применяется интегральное преобразование Меллина и метод Галеркина, предложенный ранее для изотропного случая. Основное внимание уделяется выделению особенности контактного давления в угловой точке области контакта.
Закон Гука имеет вид [1] 11 ( 11 2 66 ) 13 z , A u y u A A x A u x y z x ∂ ∂ + ∂ ∂ + − ∂ ∂ σ = ( 11 2 <...> Применив к уравнению (2) преобразование Меллина по r, придем к одномерному интегральному уравнению вида <...> для разных случаев упругих материалов даны значения показателей особенности контактного давления ε вида <...> Тогда существует тупой угол β, начиная с которого контактное давление уже не имеет особенности вида (
Автор: Фроленкова
В работе предложены расчетные формулы для поверхностной энергии и предела прочности, полученные на основании модели упругой среды, основанной на представлении о нелокальном парном и тройном потенциальном взаимодействии ее частиц. Проведены расчеты для алюминиевых и бериллиевых бронз, жаропрочных ковочных сплавов. Результаты расчетов удовлетворительно соответствуют известным из литературы
частей и изменения их температуры, процесс изотермичен, не происходит), равенство (1) записывается в виде <...> 1 1 2 E , 2 1 E . (2) Система уравнений для определения , Р и H имеет вид <...> Формула для вычисления вектора f выведена из его представления в виде суммы всех внутренних сил, действующих <...> учетом только парного взаимодействия частиц сплошной среды формула для расчета * приобретает простой вид
Автор: Фасхеев
В статье приводятся постановка и численное решение задачи об одномерном стационарном течении сжимаемой жидкости сквозь твердый пористый каркас из несжимаемого материала с учетом интерактивных сил типа Дарси и фронтального напора.
Восстановление закономерности изменения вида деформируемого состояния и сдвиговых характеристик пластических <...> считать, что из интерактивных сил [6] действуют только сила Дарси и сила фронтального напора, взятые в виде <...> Остальные уравнения для рассматриваемого стационарного течения жидкости примут следующий вид: dσs dx <...> Для приведения системы (8), (9) к безразмерному виду возьмем (в качестве параметров обезразмеривания) <...> +(λs ˜ +2˜ μs) d2˜u d x2 ˜ + . d0 ˜ m / v˜ + c0 ˜ m2 v2 ˜ =0. (11) Граничные условия (7) примут вид
Автор: Дубинин
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана
Рассмотрена задача об ударе материальной точки (тела) по цилиндрической оболочке и упругих симметричных колебаниях относительно плоскости, проходящей через ось оболочки. Решение получено в двойных рядах по координатам во времени для любой точки оболочки. Предложен и реализован метод расчета этих колебаний и проведены расчеты, которые позволили определить амплитудный критерий — среднее значение ускорения точки оболочки за фиксированное время распространения фронта волны радиальных колебаний. Экспериментально определена скорость фронта волны этих колебаний. Решена обратная задача определения места удара точки по цилиндрической оболочке, а также ее массы и скорости при ударе. Эксперимент хорошо подтверждает предложенную теорию.
Уравнение движения материальной точки массой М при ударе имеет вид M sP = − (t ). <...> Решение получим в виде рядов, члены которых имеют вид ,, ,, ,, cos cos cos , sin sin cos , sin cos cos <...> “Естественные науки”. 2012 Далее найдем решение уравнения движения оболочки в виде () () 42 844 24 2 <...> В частности, при ударе в точке контакта ( ξ 11 , ϕ ) функция w имеет вид ( ) ( ) 22 11 11 2 , , , 0 , <...> Если в эксперименте измерялись непосредственно ускорения, эта зависимость имела вид wW = ( ) .
Автор: Мосин
Модули упругости (модуль Юнга и модуль сдвига) твердых растворов обычно считаются пропорциональными аналогичным характеристикам их элементов с коэффициентами пропорциональности, совпадающими с объемной долей элемента в материале. В данной работе показано, что связь упругих модулей среды с концентрацией составляющих ее элементов (концентрационная зависимость) является полиномиальной.
Каждая из этих зависимостей имеет вполне определенный аналитический вид и для определенных ситуаций они <...> В текущем состоянии потенциалы межчастичных взаимодействий можно представить в виде суммы потенциала <...> в отсчетном состоянии и прибавки, вызванной изменением расстояния между ними, в виде полинома второй <...> ортонормированном базисе en , n 1 , 2 , 3 i j k m k i j k m k i k j m i m имеет j k вид <...> При этом для тензора С появляется концентрационная зависимость в виде полинома, аргументом которого является
Автор: Горбатовский А. А.
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана
В методических указаниях рассмотрены решения задач, предложенных участникам отборочного тура Всероссийской олимпиады по сопротивлению материалов, прошедшей в МГТУ им. Н.Э. Баумана в марте 2009 г.
контакты A и B размыкаются и соответствующая сила FF = AB оказывается равной 3 0 6 . 5 x AB F EI l = Δ Вид <...> Дифференциальное уравнение упругой линии рассматриваемой балки имеет вид () 1 2 . 222 x vz qL z qz EI <...> Тогда C 1 = 0, а 3 2 . 48 x C qL EI =− Уравнение упругой линии балки в этом случае принимает вид Copyright <...> Универсальное уравнение имеет вид 32 0 ; x 62 EI v =F z − M z Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство <...> Для увеличения прочности и жесткости полки, выполненной в виде шарнирно закрепленной балки, предложено
Предпросмотр: МУ к решению задач олимпиады по сопротивлению материалов.pdf (0,2 Мб)
Автор: Герасимов
Получены и проанализированы соотношения, связывающие групповую скорость и скорость переноса энергии сдвиговой волны, распространяющейся в нелинейном градиентно-упругом материале
Если решение уравнения (1) искать в виде бегущей гармонической волны uAe it (kx ) Ae *it ( kx ) <...> LLL tu xu x u (4) где лагранжиан L следует задать в виде <...> (5) Уравнение переноса энергии (уравнение Умова – Пойнтинга), соответствующее (4), запишется в виде <...> Для лагранжиана (5) явный вид этих выражений следующий: 22 2 0 4 0 1 , 26 Wu txxx uuu x
Автор: Косачёв
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана
Представлен аналитический метод расчета структурных технологических остаточных напряжений в волокнистом композиционном материале (ВКМ), основанный на использовании модели регулярно армированного ВКМ, геометрия и напряженное состояние которого полностью определяются микроструктурой фундаментальной ячейки. Приведены результаты расчетов для стеклопластика с гексагональной решеткой по предложенной методике.
слоя ВКМ является двоякопериодическим, то достаточно рассмотреть периодический элемент структуры в виде <...> EE (1) Уравнения равновесия в напряженияx имеют вид 11 12 12 22 12 12 0, 0. xx xx <...> Тогда напряжения и перемещения, действующие в среде, запишутся в виде Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО <...> При этом подразумевается, что все условия периодичности выполнены автоматически за счет специального вида
Автор: Фасхеев
Приводятся постановка и численное решение задачи об одномерном стационарном течении сжимаемой жидкости сквозь твердый пористый каркас из несжимаемого материала с учетом интерактивных сил типа Дарси и фронтального напора.
Восстановление закономерности изменения вида деформируемого состояния и сдвиговых характеристик пластических <...> считать, что из интерактивных сил [6] действуют только сила Дарси и сила фронтального напора, взятые в виде <...> Остальные уравнения для рассматриваемого стационарного течения жидкости примут следующий вид: dσs dx <...> Для приведения системы (8), (9) к безразмерному виду возьмем (в качестве параметров обезразмеривания) <...> +(λs ˜ +2˜ μs) d2˜u d x2 ˜ + . d0 ˜ m / v˜ + c0 ˜ m2 v2 ˜ =0. (11) Граничные условия (7) примут вид
Автор: Старовойтов
Рассмотрено деформирование упругопластического трехслойного стержня при циклическом нагружении. Для описания кинематики несимметричного по толщине пакета стержня приняты гипотезы ломаной нормали. Предложена методика решения соответствующих краевых задач. Проведен численный анализ решений.
рассматриваемого физически нелинейного стержня система уравнений равновесия в перемещениях принимает вид <...> возможен метод итераций, при котором для любого n-го приближения система уравнений (4) преобразуется к виду <...> Поэтому искомое решение можно записать в следующем рекуррентном виде: , , (8) Здесь введена функция ; <...> Итерационные уравнения (6) для величин со звездочками принимают вид: , , (14) . <...> Поэтому ее аналитическое решение будет иметь рекуррентный вид типа (8): , , (15) где функция , коэффициенты
Автор: Безъязычный
В работе рассматриваются вопросы упрочнения обрабатываемых точением материалов и оценка физико-механического состояния поверхностного слоя деталей по накопленной энергии деформации и ее взаимосвязи с общей энергией резания
Зависимость параметра α от вида распределения дислокаций [5] Вид распределения дислокаций α Дальнодействующие <...> Наблюдаемое постоянство указанного критерия Wт /Aрез для различных видов механической обработки может
Автор: Ильясов
В рамках модели идеально пластического изотропного тела на основе решения задач Ламе для однослойной и двухслойной труб, а также критерия текучести Губера — Мизеса предложена модель для прогнозирования прочности цементного кольца, примыкающего к стволу добывающей скважины, без учета внутренних и температурных напряжений
Выражения для компонент тензора напряжений в цилиндрической системе координат имеют вид σrr = r2 0p R2 <...> материала, записанный в главных компонентах тензора напряжений σ для функции нагружения f(σ), имеет вид <...> введенных безразмерных параметров, получаем глобальное условие отсутствия текучести во всем цилиндре в виде <...> Тогда с учетом второго условия (2.1) условие на внешней границе цементного кольца имеет вид σn(Rw) =
Автор: Пустовой
М.: ПРОМЕДИА
В задаче о больших перемещениях и поворотах гибкого криволинейного стержня в качестве параметров поворота удобно использовать компоненты вектора конечного поворота, но при численной реализации алгоритма решения нелинейной краевой задачи возникают определенные затруднения для значений модуля этого вектора, кратных полному обороту (2?). Они выражаются в невозможности определения производных от компонентов вектора поворота по длине стержня (определитель соответствующей СЛАУ становится равным нулю), что, в свою очередь, приводит к невозможности получения численного решения. В данной статье предложена методика, позволяющая использовать в численном алгоритме вектор конечного поворота для описания деформирования стержня для любых углов поворота поперечного сечения стержня (больше 2?), описан численный подход и представлен алгоритм подпрограммы для ЭВМ.
В работе [2] показано, что если A 0 , тогда (26) может быть представлена в виде разложения 1 1 2 2 <...> Описанный алгоритм решения СЛАУ является очень быстрым и возможен благодаря специфическому виду матрицы <...> Таким образом, разложение локальной ошибки аппроксимации (29) в ряд Тейлора имеет следующий вид: <...> N . (30) Выражение для локальной ошибки аппроксимации (30) можно представить другом виде * 1/ <...> Исходная система нелинейных уравнений должна быть представлена в следующем виде: F W , 0 .
Автор: Бушинский
Проведен анализ колебаний балки под действием поперечной движущейся нагрузки в докритическом режиме скоростей (скорость волн в балке меньше, чем скорость волн сдвига в слое). Определяются критические скорости нагрузок. Исследуется равномерное движение гармонически изменяющейся и постоянной поперечной нагрузки вдоль балки на упругом слое. Показано, что резонанс происходит, если скорость нагрузки равна групповой скорости волн в балке. Необходимым условием возникновения резонанса является возможность распространения волн в балке.
В виде функции от фазовой скорости волн в балке была получена и исследована поперечная жесткость слоя <...> Решение уравнения (1) может быть представлено в виде u = ∇ Φ + ∇ × ψ , (5) где Ф(x, y, z, t) – скалярный <...> Решение этой системы будем искать в виде f = A 1 ch ( zR L ) + A 2 sh ( zR L ), g j = B 1 j ch ( zR T <...> Тогда (19) примет вид ( ) . 2 ~ ( 1 , 1 ) 2 1 4 1 2 m k 1 EI k N k k k h P L L y − Ω + α + − + χ Ω + <...> Таким образом, из вида IF можно сделать вывод, что это – осциллирующая и быстро убывающая функция без
Автор: Шляхов Станислав Михайлович
БГУ имени академика И.Г.Петровского
Статья посвящена задаче нахождения уровня вторичных касательных напряжений, возникающих в сечениях изза переменной по длине пористости. Решение такой задачи позволяет учесть вторичные касательные напряжения при определении несущей способности пористого бруса. Распределение пористости по поперечному сечению задается рациональным образом - исходя из раннее решенных задач по подбору пористости при кручении бруса круглого поперечного сечения, по длине бруса – по линейному закону. Целью исследования является определение уровня вторичных касательных напряжений и оценка их значения.
университета, 2017, №2 149 Для тонкостенных слоев расчетная формула касательных напряжений в слое имеет вид <...> касательные напряжения r , которые подчиним уравнению равновесия, которое в данном случае имеет вид <...> Тогда уравнение (6) примет вид Рис.2. <...> Вычислим интеграл по квадратурной формуле, представим функцию r в виде: r h r r dr h r r n i z i
Предпросмотр: Кручение бруса круглого поперечного сечения с переменной по длине и поперечному сечению пористостью.pdf (0,3 Мб)
Автор: Хапилова
Исследовано аналитическое решение осесимметричной задачи о деформации изотропного полупространства при упругом закреплении границы вне области приложения нормальной нагрузки. Получено интегральное уравнение Фредгольма второго рода для определения входящей в решение неизвестной функции, характеризующей плотность нагрузки в круговой области. Предложен алгоритм расчета нормального напряжения на границе. Изучены закономерности распределения напряжения на упруго закрепленной части границы в случае, когда в круговой области приложена нагрузка постоянной интенсивности.
Граничные условия для верхнего упругого полупространства z ≥ 0 запишем в виде σ z ( r , 0 ) = q ( r ) <...> при смешанных граничных условиях (6), (7), распределение напряжений в граничной плоскости z = 0 имеет вид <...> представляет собой неоднородное уравнение Фредгольма 2-го рода, решение которого может быть записано в виде <...> β ~ ( ξ 1 ) g w ( ξ 1 , r ) d ξ 1 , r > a . (22) Положим a = 1 , тогда ξ 1 < 1 , координата r > 1 , вид
Автор: Охлопков
Рассматривается задача упругопластической бифуркации круговой тонкостенной цилиндрической оболочки. Решение строится на основе теории устойчивости неупругих систем при сложном нагружении В.Г. Зубчанинова . Используются условие несжимаемости материала и условие однородности напряженного состояния в оболочке до момента потери устойчивости.
элемента цилиндрической оболочки, потерявшей устойчивость, и уравнения совместности деформаций имеют вид <...> Решение основных уравнений задачи (1) представляем в виде рядов Фурье <...> в соответствии с определяющими соотношениями гипотезы компланарности, которые в скоростях принимают вид <...> Зубчанинова, хорошо зарекомендовавшие себя для многозвенных ломаных траекторий, которые представляем в виде <...> Основные уравнения задачи принимают вид [1] 2 2
Автор: Желван
Предложена модификация теории Качанова — Работнова повреждаемости материала в условиях ползучести. Представлены одномерная и многомерная модели с учетом неустановившейся ползучести. Скалярный параметр поврежденности вычислялся до момента разрушения как функция времени и напряжения. При построении модели использованы экспериментальные результаты для случая одноосного деформирования образца. Вычислены времена до разрушения для образцов с различными надрезами. Показано, что использование параметра поврежденности позволяет определить область, в которой происходит повреждение. Проведено сравнение экспериментальных и теоретических результатов. Показано, что учет первой стадии ползучести оказывает существенное влияние на распределение областей, в которых происходит повреждение материала
С учетом параметра поврежденности уравнение состояния для установившейся ползучести запишем в виде ε <...> В случае многоосного нагружения определяющие уравнения имеют вид ε ˙ cr ij = d εcr ˙ ij dt = λSij, λ <...> многоосного случая уравнение скорости деформации ползучести с учетом параметра поврежденности принимает вид <...> Общий вид (а) и модификации надреза (б–д) испытываемых образцов из стали с добавлением 2,25 % Cr и 1
Автор: Дубинин
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана
В работе решена задача об определении напряженно-деформированного состояния упругого полого цилиндра, нагруженного одновременно нагрузкой, движущейся с постоянной скоростью V (бегущей), и приложенной радиальной (фоновой) нагрузкой. Нагружение происходит внутри полости цилиндра. Ввиду линейности задач их общее решение получено с использованием метода суперпозиций решений при раздельном нагружении. Выбран прямоугольный бегущий импульс. Проведены расчеты напряженно-деформационного состояния цилиндра, получены зависимости его параметров от ширины прямоугольного импульса, скорости движения подвижной нагрузки для разных параметров цилиндра. Получены зависимости общей задачи параметров состояния реальной установки суперпозицией решений для
этих нагрузок.
в подвижной системе координат rz ,θ , ( r — радиальная, θ — окружная, z — осевая координаты) имеют вид <...> объемной деформации Θ , радиального напряжения σ r , касательного напряжения τ , получим решение в виде <...> =≥ и начальных условиях задачи uu = ∂∂ t = 0 для arb ≤ ≤ решение уравнения колебаний цилиндра имеет вид
Автор: Облакова
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана
Рассмотрена нестационарная задача о движении сосредоточенной нагрузки вдоль поверхности упругого полупространства с постоянной скоростью, равной скорости волны Рэлея. Решение строится в ближнем поле, с использованием асимптотической модели для волны Рэлея. На первом этапе из анализа гиперболического уравнения решение находится на поверхности, затем из задачи Дирихле для эллиптического уравнения поле восстанавливается вглубь области.
В случае движения вдоль оси Ox функция Pxyt (,,) имеет вид (рис. 1) Pxyt (,,) P 0 ( x ct R ). <...> Схема постановки задачи Следовательно, уравнение (3) принимает вид 22 2 2 2 22 2 2 0 11() ( ). 2 R R <...> рассматривать параметрическую зависимость от переменной y, и таким образом, рассматривать задачу Дирихле вида <...> Рэлея позволило получить выражения для компонент ближнего поля напряженно-деформированного состояния в виде
Автор: Муравлёв
Рассмотрен подход к обобщению теории упругопластических процессов А. А. Ильюшина на случай конечных деформаций вязкопластического материала, основанный на использовании двух разных тензоров конечных деформаций для построения (на базе полярного репера) образа процесса нагружения, разделенного на скалярную и векторную части. В рамках данного подхода проанализировано обобщение постулата изотропии теории упругопластических процессов А. А. Ильюшина на конечные деформации, использующее разделение образа процесса нагружения на скалярную и векторную части. Рассмотрены методики обработки экспериментальных данных, получаемых в опытах по кручению сплошных цилиндрических образцов, которые учитывают возникающую неоднородность напряженно-деформированного состояния по радиусу образца и позволяют исследовать сдвиговые вязкопластические свойства материалов при конечных деформациях. Проанализировано влияние скорости деформаций на законы изменения модуля и угла сближения вектора напряжений в процессах простого сдвига эвтектика олова и свинца. В результате проведенного анализа показано, что в процессах простого сдвига (в области оптимальных скоростей сверхпластического деформирования) закон изменения угла сближения вектора напряжений А. А. Ильюшина обладает на порядок меньшей зависимостью от скорости деформаций по сравнению с законом изменения модуля этого вектора напряжений. В качестве обобщения этого вывода сформулированы свойства определяющих соотношений для материалов в состоянии сверхпластичности.
ситуацию, когда у двух разных физических процессов деформирования образы процесса нагружения одного вида <...> (скалярные или векторные) совпадают (с точностью до ортогонального преобразования), а другого вида — <...> =sin sin sin sin ϑϕ ϑϕϕ ϑ ϕϕϕ ϑ ϕϕϕϕ ϑ ϕϕϕϕ (2) Представление полярных функционалов пластичности в виде <...> В частности, четыре простых основных типа такой зависимости имеют вид: , , , . 4. <...> В работе [9] также показано в опытах на сложное нагружение по траекториям деформаций в виде двухзвенных
Автор: Шешенин
Экспериментально определен поперечный модуль резинокорда. Показано, что в рамках моделей эффективного волокна и эффективного слоя проблематично одинаково удовлетворительно описать жесткости на изгиб и жесткости на поперечное сжатие.
Cистема уравнений имеет вид ∂u ∂t + u ·∇u − divνDu+∇p = g, div u = 0, где ν — переменная вязкость; u, <...> Дискретная задача имеет вид ABT B 0 u p = f g ⇔Ax = b. <...> Предобусловливатель строится в блочно-диагональном виде: P = diag ( A, ˆ S)ˆ .Здесь A ˆ — предобусловливатель
Автор: Губарева
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана
Рассмотрена задача определения контактного давления между двумя контактирующими цилиндрическими телами с тонкими покрытиями. Предложенный расчет позволяет упростить схему контакта цилиндрических тел с упругими мягкими тонкими покрытиями для учета большего числа явлений, протекающих в области контакта. Рассчитано контактное давление с учетом предложенной ранее формулы для описания нелинейного трения. Определено условие отсутствия катастрофического износа.
Так называемый третий слой [1–5, 10, 11] толщиной тоже имеет вид цилиндра. <...> Положим также, что kq , T имеет соответственно вид соотношения (2), а скорость износа постоянна, <...> * 2 h 20 h 101 h 10 h 20 ; dhh 2, 2 10 1 20 h 10 h 20 hll 12* примет вид
Автор: Богомолов
Нагрузки вызывают вертикальные смещения оснований всех сооружений, от величины которых зависит безопасная эксплуатация зданий. В статье приведено решение задачи о распределении напряжений в однородном и изотропном грунтовом массиве при вертикальном линейном смещении участка его границы, полученное методом комплексных потенциалов. В замкнутом виде определены выражения для компонент напряжения и компонент деформации второй основной граничной задачи плоской теории упругости для полуплоскости при линейном смещении (законе линейного смещения) участка ее границы. Построены картины изолиний компонент напряжения и деформации, из которых видно, что численные значения всех одноименных компонент, находящихся в соответствующих точках по разные стороны оси симметрии, равны по величине и противоположны по знаку. Получена формула осадки, возникающей при смещении участка границы полуплоскости. Величина осадки прямо пропорциональна величине смещения участка границы и обратно пропорциональна величине коэффициента бокового давления грунта Приведены таблицы значений вертикальных напряжений и осадки для глинистого и песчаного грунтов.
В замкнутом виде определены выражения для компонент напряжения и компонент деформации второй основной <...> граничное условие для второй основной плоской задачи теории упругости в случае полуплоскости имеет вид <...> Выпуск 2 (101) Перепишем компоненты напряжения (7) в безразмерном виде. имеем: () () () () () ()() ( <...> = xa , y a = ya — безразмерные величины. ниже приведены вычисления значений вертикальных напряжений вида <...> Выводы: • в замкнутом виде получены выражения для компонент напряжения и деформации второй основной граничной
Автор: Беркович
Изучена зависимость показателя концентрации напряжений в вершине неоднородной клиновидной среды от геометрических и механических характеристик в её окрестности. На основе специального представления решения рассматриваемая проблема сведена к спектральной задаче для квадратичного пучка операторов, обладающих специальными свойствами. Установлено существование критических углов раствора клиновидной среды, при которых появляется особенность напряжений в вершине клина. Описаны результаты численного анализа некоторых задач указанного класса.
В случае антиплоского сдвига касательные напряжения выбирались в виде ( , ) 0 ( , ) 1 σ r θ = σ r θ r <...> 2 – 6], в обоих случаях асимптотика напряжений в окрестности вершины клиновидной среды должна иметь вид <...> отношения k = μmax / μmin Для случаев, рассмотренных в настоящей работе, операторная функция B (λ ) имеет вид <...> При плоской деформации неоднородной клиновидной среды также возникает спектральная задача вида (7).
Автор: Иноземцев
Показана возможность сведения задачи общей устойчивости высокого сооружения на деформируемой фундаментной плите, взаимодействующей с основанием с упруго-пластическими свойствами, к классической бифуркационной проблеме поиска собственных значений (точек бифуркации решений для полного вектора перемещений деформируемой среды основания)
Такие объекты в виде абсолютно жесткого тела встречаются среди сооружений промышленного назначения. <...> i i i k e de d E exp . (9) Этот закон позволяет при различных значениях коэффициентов получить три вида <...> Для сравнения эти три вида диаграмм приведены на рисунке 2.
Автор: Поддубный
Рассмотрен изгиб упругой трехслойной балки под действием распределенных и сосредоточенных нагрузок при неполном контакте с упругим основанием. По длине балки выделены три участка, на каждом из которых нагрузки и жесткость упругого основания могут иметь различную величину, а могут и отсутствовать. Выведена система дифференциальных уравнений равновесия, получено ее аналитическое решение в перемещениях, выписаны граничные условия и условия сопряжения на границах участков. Получены числовые значения прогибов теоретическим и экспериментальным путем. В качестве практического примера были рассмотрены сборно-разборные дорожные покрытия (СРДП) клеефанерного типа, в настоящее время находящиеся на оснащении транспортных войск, основой которых является однослойная клееная плита из брусков, облицованная с двух сторон фанерными листами. Известно, что прочностные характеристики деревянных конструкций сохраняются на уровне норм только в течение 15 лет. Изготовление сборно-разборных покрытий, находящихся на оснащении транспортных войск, осуществлялось в 70-80 годы прошлого века, а срок их службы на сегодняшний день составляет более 30 лет. В связи с этим плиты СРДП не вполне соответствуют современным требованиям
ВНУТРЕННИЕ СИЛЫ И МОМЕНТЫ Внутренние усилия для n-го участка вводятся в виде интегралов по толщине каждого <...> C учетом этого закон Гука имеет вид: σ x = A x ε x ; xy yx yz zy xz zx xy yz zx xz zy yx x yz zy x E <...> Для n-го участка, связанного с упругим основанием, эта система имеет вид: n xxx n n xx n n xx a 1 n u <...> Заметим, что аналитический вид решений зависит от типа упругого основания. <...> ., C9 n – константы интегрирования, wn (x ) p – частное решение, зависящее от вида нагрузки, коэффициенты
Автор: Чжан Ш -В
Измерена амплитуда упругого предвестника в образцах алюминиевого сплава LY12 в различных предварительно напряженных состояниях. Хотя материал не подвергается хрупкопластическому переходу, амплитуда упругого предвестника возрастает при предварительном сжатии. Показано, что амплитуда упругого предвестника связана не только с пределом текучести, но и с напряженным состоянием. Сформулирован метод получения более точного значения предела текучести материалов как при одноосной деформации, так и в условиях одноосного напряжения.
упругого предвестника при одноосной деформации При одноосной деформации условие текучести Мизеса имеет вид <...> В условиях ограничения предел текучести при наличии предварительного сжатия принимает вид Y H1(∗ ε)˙ <...> Другая причина — влияние вида напряженного состояния.
Автор: Артемьева
Предложена методика численного решения нелинейных нестационарных задач осесимметричного упругопластического деформирования оболочек вращения с учетом кручения при больших деформациях, основанная на геометрически нелинейной теории оболочек Тимошенко и теории пластичности с учетом комбинированного изотропного и кинематического упрочнения. Задача решается с использованием вариационно-разностного метода. Представлены результаты численного и экспериментального исследования процессов упругопластического деформирования цилиндрических оболочек при пропорциональном и последовательном кинематических нагружениях растяжением и кручением.
деформаций (симметричной части градиента скорости перемещений) по толщине оболочки представляется в виде <...> уравнение движения составной тонкостенной конструкции, состоящей из A элементов оболочки, можно записать в виде <...> Дискретный аналог вариационного уравнения записывается в виде X N j=1 [(ΦM u¨r − Φr)j(δ ur)˙ j + (ΦM <...> Оценки устойчивости схемы имеют вид ∆t 6 ∆s/c, h > ∆s, ∆t 6 h/c, ∆s > h, где h — толщина оболочки; c
Автор: Квачев
При помощи метода Ляпунова-Мовчана исследуется задача об устойчивости колебаний упругой пластины, обтекаемой сверхзвуковым потоком газа. Найдена критическая скорость.
Уравнения движения и граничные условия имеют вид E 1 − ν2 ∂2u ∂x2 + ν ∂2v ∂x∂y + E 2(1 + ν) ∂2u ∂ <...> В силу уравнений движения dV dt0 имеет вид dV dt0 = −2 1 0 ∂an ∂t0 a0 ∂an ∂x0 α (πn)4 + ∂an ∂t0 √αβ
Автор: Нилов
Рассмотрены вопросы исследования роторно-наклонного механизма методом конечных элементов и его рациональная конструкция для разработки грунтов повышенной прочности и повышения надежности самого механизма
Раскрытый контактный стык охватывает три правых болта 5 (см. рис. 1), эквивалентные напряжения в оси с видом <...> грунтов повышенной прочности как прямой, так и обратной лопатой, может использоваться практически на всех видах <...> дорогах, внутригородских работ по благоустройству, аварийно-ремонтных, транспортно-логистических и других видов
Автор: Витковский
Предложен метод оценки величины энергии активации при определении коэффициента диффузии частиц-включений в сплошной упругой среде. Метод основан на гипотезе о равенстве энергии активации и потенциальной энергии взаимодействия частицы с упругой средой, в которой она оказалась. Эта энергия определяется методами нелокальной модели упругой среды, опирающейся на представление о парном потенциальном взаимодействии ее частиц. Потенциал взаимодействия известен.
окончательный вариант оценки величины потенциала BC и приравниваемой ему энергии активации E a приобретает вид <...> 10 ( ) 2 , 38 ( ) 3 0 3 4 0 4 E a BC l E Дж l E кал (15) В ккал/ моль та же зависимость приобретает вид
Автор: Губарева
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана
Предложена схема контакта цилиндрических тел с упругими мягкими покрытиями, позволяющая учитывать явления, протекающие в области контакта. С помощью выражения для описания нелинейного трения цилиндрических поверхностей получена формула для температуры в области контакта.
Уравнение теплопроводности в несжимаемой среде имеет вид CV T grad T div grad T f , t <...> учетом вышесказанного div grad T 1 T и уравнение теплопроводности примет вид