У тензора скоростей деформаций отлична от нуля только одна компонента vrφ. <...> Ее удобно выразить через угловую скорость w(r)= v/r: vrφ =1/2r(∂w/∂r). <...> Уравнения движения приводятся к виду ∂r + 2σrφ момент напряжений σrφ, распределенный по окружности радиуса r: M = 0 откуда 2π rσrQ dQ =2πC, C = M 2π,σrφ = M w(r)= M 4πµ 1 a2 − 1 r2 − соотношением (3), а величина M находится из условия v 1 wb = M 4πµ 1 a2 − 2πr2 . τs µ ln r (2) Момент M не зависит от r, он равен моменту, который следует приложить к внутреннему цилиндру, чтобы цилиндр оставался в покое. <...> Используя (1), (2), а также граничное условие w(a)=0,получим a. r=b = wb · b, т.е. определяется соотношением b2 − τs µ ln b a. со скоростью wb,и слой a r r0, в котором осуществляется пластическое течение со скоростью, задаваемой (3), причем величина r0 определяется соотношением r2 соотношением wb = M 4πµ 1 a2 − r2 − 1 0 τs µ ln r0 a . <...> Условия осуществления различных режимов течения, выраженные выше через момент M, могут быть сформулированы также в виде условий, наложенных на скорость вращения внешнего цилиндра. <...> Сложность численного описания нестационарных течений вязкопластической среды состоит в том, что области течения и области жестких зон следует определять на каждом шаге, так как граница, разделяющая их, заранее не известна и изменяется во времени до наступления стационарного режима. <...> К успешным подходам, позволяющим моделировать нестационарные режимы вязкопластической среды, можно отнести методы, основанные на использовании вариационных неравенств. <...> При условииM<2b2πτs имеются слой r0 r b, который вращается вместе с внешним цилиндром 0 = M/(2πτs), а величина момента M — (3) В зависимости от величины M возможны два <...>