Чтобы это доказать, следует от интеграла (1) перейти к соответствующему конечнократному интегралу по пространству Hn и сделать замену y(x)= x+ω x2 (p(Sx))2PnAC−1Sx. <...> Поскольку до замены интеграл не зависел от ω, то и после нее в силу аналитичности этого интеграла он постоянен для любых положительных ω. <...> При достаточно большом ω можно перейти к пределу по n как в исходной последовательности интегралов, так и в заключительной и получить равенство интегралов (1) и (2). <...> Теперь, когда A и C — комплексные операторы, существование гауссовского интеграла (2) обеспечивается возможностью выделения в полиноме при достаточно большом ω главного члена, равного ω2l{x4l/(p(Sx))4l}q2l(Sx,. , Sx)= ω2l{x4l/(p(Sx))2l}, неравенством Коши–Буняковского и леммой. <...> Доказательство аналитичности этого интеграла осуществляется с помощью теорем 1 и 2, в которых в качестве пространства E берется пространство B(HC) Ч B(HC). <...> Автор приносит глубокую благодарность научному руководителю профессору Е.Т. Шавгулидзе за полезные рекомендации и внимание к работе. <...> Формулы Фейнмана для решений бесконечномерных уравнений Шредингера с полиномиальными потенциалами // Докл. <...> Бесконечномерные уравнения Шредингера с полиномиальными потенциалами и интегралы Фейнмана по траекториям // Докл. <...> Размыслов1 Обсуждаются восходящие к Рене Декарту модели центральных силовых полей, динамика которых квадратична. <...> На этих примерах читатель постепенно подводится к пониманию базовых аспектов дифференциальной алгебро-геометрической теории Браге– Декарта–Уоттона, охватывающей центральные поля, динамику которых составляют плоские аффинные алгебраические кривые степени не выше N (N =1, 2, 3,.) <...> 39 Гегель Прилагаемые заметки не об основах космической навигации и не об азах теории поля. <...> Подвергнем аффинную плоскость проективному преобразованию, которое переводит рассматриваемую окружность в себя, а точку пересечения хорд — в центр круга. <...> Для любых действительных чисел α, β, δ, γ каждое бесконечно <...>