В. Д. Кревчик, А. Б. Грунин, С. А. Губина
ОСОБЕННОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО СПЕКТРА
D -ЦЕНТРА В КВАНТОВОМ КАНАЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ
ПОПЕРЕЧНОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ
(–)
Аннотация. <...> Рассмотрены D(–)-состояния в квантовом канале, находящемся
в поперечном магнитном поле. <...> В рамках модели потенциала нулевого радиуса
в приближении эффективной массы получено уравнение, определяющее зависимость энергии связи D(–)-состояния от параметров потенциала структуры,
координат D(–)-центра и величины магнитного поля. <...> Показано, что в квантовом канале имеет место пространственная анизотропия энергии связи D(–)состояния. <...> Выявлена ее высокая чувствительность к величине магнитного поля в у-направлении квантового канала. <...> Ключевые слова: квантовый канал, поперечное магнитное поле, дисперсионное
уравнение, пространственная анизотропия энергии связи, гибридизация размерного и магнитного квантования. <...> Введение
В последние годы очевиден рост интереса к примесным состояниям
в полупроводниковых наноструктурах [1, 2]. <...> Проблема управления энергией связи примесных состояний
является достаточно актуальной для физики полупроводников. <...> В связи с развитием наноэлектроники эта проблема приобрела особый интерес вследствие
новой физической ситуации, связанной с эффектом размерного квантования. <...> Действительно, как показывают эксперименты [4, 5], энергия связи примесных состояний существенно зависит от характерного размера наноструктуры
и параметров ограничивающего потенциала. <...> размер системы и, следовательно, изменять энергию связи примесных состояний. <...> Наложение размерного и магнитного квантования приводит к эффекту гибридизации [9, 10], который несет ценную информацию о зависимости энергии связи локализованного носителя от магнитного поля и параметров наноструктуры. <...> В этой связи экспериментальные и теоретические исследования примесных состояний в полупроводниковых наноструктурах в условиях внешнего магнитного поля представляют несомненный <...>