Актуальные проблемы современной науки, № 2, 2012 Шелаев А.Н., доктор физико-математических наук, профессор, НИИ ядерной физики им. <...> М.В. Ломоносова К ВОЗМОЖНОСТИ СУЩЕСТВОВАНИЯ ДВУХ КОМПОНЕНТ В ИЗЛУЧЕНИИ ПЛАНКА В [1] автором статьи показано, что равновесное тепловое излучение, описываемое формулами Планка, выражается не только через фундаментальные физические константы (h – постоянную Планка, k – постоянную Больцмана, c – скорость света) и температуру T, но и через фундаментальные математические константы (π, e и константы золотого сечения суммарную плотность энергии излучения можно представить изящной комбинацией в виде суммы двух компонент, отношения которых равны φ= (1 5) / 2 0,618 ϕ= (1 5) / 2 1 1/ 1,618) . <...> ) / ( Физическими доводами в пользу наличия этих двух компонент являются, во-первых, то, что полученные Планком формулы аппроксимируют экспериментальные результаты для низко- и высокочастотных спектральных областей теплового излучения. <...> Во-вторых, при термодинамическом выводе своих формул Планк полагал, что для линейного осциллятора (диполя Герца), помещённого в электромагнитное поле с частотой ν c/ (d S / dE ) − =− ν ⋅ + (h E E ) / k 2 =λ, вторая производная от энтропии S по энергии E в минус первой степени состоит из двух слагаемых [2]: 22 1 (1) В данной статье найдены выражения для спектральных плотностей энергии этих двух компонент, при которых с высокой точностью (≤10 7− ) выполняется ряд условий вытекающих из формулы Планка: 1) суммарная плотность энергии излучения этих компонент равна исходной суммарной плотности, вычисляемой по формуле Планка; 2) отношение суммарной плотности энергий этих двух компонент равно 3/5; 3) сумма спектральных плотностей этих компонент почти не отличается от спектральной плотности функции Планка. <...> Предложенная Планком формула для плотности спектрального излучения чёрного тела udvν ([u d ] Дж / м ) в интервале частот [ ,ν ν d 33 ν ν= 3 ud (8 h / c ) d / [exp(h / kT) 1] ν ν= π ⋅ν ν u d (8 hc) d / [exp(hc / kT ) 1] λ λ= π ⋅ λ λ λ − +ν] имеет <...>