УДК 530.12:531.51, 537.874 РАССЕЯНИЕ ДЛИННОВОЛНОВОГО ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ НА ЦЕНТРАЛЬНО-СИММЕТРИЧНОМ ГРАВИТАЦИОННОМ ПОЛЕ С. Ф. <...> Рассматривается рассеяние электромагнитного излучения на центрально-симметричном гравитационном поле в случае длинных волн >> ar (a – радиус рассеивателя, g , g его гравитационный радиус). <...> С учетом поправок к галилеевым значениям метрики на больших расстояниях вычислены поправки к электромагнитному полю плоской волны, а затем найдено сечение рассеяния. <...> Такой метод вычислений отличается от представленных в литературе методов расчета с помощью функций Грина и с помощью фейнмановских диаграмм. <...> Дифференциальное сечение в длинноволновом пределе сравнивается с сечениями рассеяния на черной дыре ультрарелятивистских классических частиц и электромагнитных волн с промежуточной длиной волны ~. rg Ключевые слова: рассеяние электромагнитного излучения, гравитационное поле, дифференциальное сечение рассеяния, поляризация волны. <...> Введение Движение ультрарелятивистских частиц и лучей света в центрально-симметричном гравитационном поле описывается классическими формулами [1]. <...> Отклонение луча света при движении в гравитационном поле является одним из экспериментальных тестов общей теории относительности. <...> Отклонение луча, пролетающего мимо центра с прицельным параметром ρ, в классическом приближении оказывается равным [1] θ= 2rg . <...> Так как неопределенность поперечной составляющей волнового вектора ∆k должна определяться неопределенностью в прицельном параметре ∆ρ, т. е. ∆∆ρ а ∆ρ должно быть мало по сравнеk ~1/ , 24 нию с ρ, то ∆>> ρ Следовательно, и неопределенность в угле отклонения ~/ не может быть меньше, чем ~1/ ~ / . <...> Поскольку для k 1/ . ∆θ kk∆ ∆θ ρ ρ k применимости классического подхода к задаче должно быть θ>> ∆θ , получаем критерий этого подхода в виде << rg . <...> Рассмотрим теперь противоположный предельный случай >> rg . g (1) В этом случае, считая, что метрика на больших расстояниях <...>