Источник электронов с высокой яркостью пучка (60,00 руб.)

№ 3 ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ Источник электронов с высокой яркостью пучка И. <...> Приведено описание и представлены результаты расчета источника электронов с высокой яркостью пучка, который позволит получать последовательности из четырех сгустков с зарядом 1 нКл каждый, следующих с частотой 50 Гц. <...> Среднеквадратичный нормализованный поперечный эмиттанс сгустка не превышает 4 мм·мрад, среднеквадратичная длительность составляет 3 пс, энергия регулируется в диапазоне 35–50 МэВ. <...> Введение Получение ярких интенсивных релятивистских электронных пучков является в последние 20 лет одним из ключевых направлений развития ускорительной физики и техники. <...> Такие пучки необходимы для источников синхротронного излучения 4-го поколения, включая рентгеновские лазеры на свободных электронах и ускорители с рекуперацией энергии, для проектируемых линейных коллайдеров, для источников рентгеновского излучения на основе комптоновского рассеяния лазерного излучения на электронах, для исследования новых методов ускорения частиц, в том числе методов лазерного ускорения и ускорения в плазме [1–7]. <...> В статье приведено описание источника электронов и результаты его расчета и оптимизации. <...> Яркость и интенсивность источника электронов Яркость источника, генерирующего сгустки электронов, определяется следующим образом: B = Q/(εx, εy, εz), где Q — заряд сгустка, εx, εy — среднеквадратичные нормализованные эмиттансы в горизонтальной и вертикальной плоскостях, εx = βγx2 x′2−xx′2 , εy = = βγy2 y′2−yy′2 , где β — относительная скорость пучка, γ — его относительная энергия, x, y — поперечные координаты, x′ = px/pz , y′ =py/pz , px, py, pz — компоненты импульса. <...> Среднеквадратичный эмиттанс в продольной плоскости εz = △z2△E2−△z△E2 , где △z — отклонение продольной координаты от центра сгустка, △E — отклонение энергии от средней энергии сгустка. <...> В дальнейшем анализе будут использоваться среднеквадратичные <...>