Теплофизика и аэромеханика, 2016, том 23, № 4 УДК 536.423 Геометрия паровой фазы при взрывном пристеночном вскипании* П.A. <...> Павлов Институт теплофизики УрО РАН, Екатеринбург E-mail: pavpav@nm.ru Рассмотрены методы расчета геометрических характеристик паровой фазы в процессах взрывного пристеночного вскипания на металлической стенке. <...> Задается монотонный рост перегрева жидкости выше температуры равновесного испарения. <...> Показано, что выбор модели взаимодействия пузырьков существенно влияет на геометрические характеристики, определяющие величину теплового потока. <...> В результате компьютерного моделирования получены зависимости сухой площади от времени процесса для двух моделей взаимодействия. <...> Обнаружено, что для модели мгновенного слияния пузырьков сухую площадь можно рассчитывать по формуле Колмогорова с поправочным коэффициентом, соответствующим наиболее вероятному тройному взаимодействию. <...> Найдена аппроксимация распределения длины линии смачивания по времени жизни ее участков. <...> Рассматривается возможность применения полученных результатов для расчета быстрой конденсации. <...> Введение Известно, что вскипание на металлическом нагревателе (подложке) при выполнении условия ударного режима кипения [1, 2] происходит по механизму флуктуационного зародышеобразования. <...> В ударном режиме (УР) кипения сток тепла на готовые центры кипения не успевает стабилизировать равновесную температуру кипения, и в результате достигаются высокие перегревы, близкие к температуре на спинодали. <...> При этом пузырьки и продукты их взаимодействия обычно не успевают оторваться от подложки и в результате их объединения приобретают форму, зависящую от условий перегрева и свойств жидкости [2, 3]. <...> В УР кипения объемная частота зародышеобразования при заданной температуре T, монотонно повышающейся со временем t, определяется по формуле ∂ J() 0 ()exp , где () //ln TJ At = A dT dt J T=∂ ∂ производная ln /J T∂ и коэффициент 0J , определяются по теории флуктуационного <...>