УДК 519.6:532.62 МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПОЛЗУЩЕГО ТЕЧЕНИЯ РАСПЛАВОВ ПОЛИМЕРНЫХ СИСТЕМ. <...> Рассматриваются эволюционные схемы численного решения краевых задач ползущего неньютоновского течения реакционно-способных расплавов полимерных систем. <...> в [1]) ( ) ( i – скорость, T , q при некотором известном распределении гидродинамических параметров ℓ – тензор-градиенты скоростей, ij i , ,ij ℓ ( q T T dV , cp m (1) (2) ij ij – напряжения сдвига). <...> Здесь S S – части границы, на которых задаются соответственно температура и закон теплообмена с окружающей средой; q – плотность теплового потока; теплообмена; T – температура окружающей среды; cp ( )⋅ граничных условий для t задаётся – коэффициент ∂ – частная производная по (•). <...> Заметим, что, так как диффузией степени полимеризации пренебрегается (см. <...> в [1]), то перенос распределение температуры 0T , степени отверждения свободной поверхности (исходная область 0 осуществляется только за счёт движения жидкости. <...> В начальный момент времени 0 0 , скорости 0 i , положение V ). <...> В данной постановке предполагается, что превалирующим фактором, влияющим на процесс течения, является изменение эффективной вязкости за счет: 1) реализуемых тензор-градиентов скорости течения; 2) изменения температуры и степени полимеризации. <...> Произведя триангуляцию ℘ и представив элементные распределения температуры и степени полимеризации в виде ( nГ – множество узлов элемента n ) , ℓ∈Г n , T T , = ℓ ℓ = ℓ ℓ (3) будем иметь две взаимосвязанные системы сеточных дифференциальных уравнений относительно неизвестных узловых значений температуры ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. <...> Граничные условия на q естественными для уравнения энергии. <...> Граничные условия на TS : T T= удовлетворяются * ST путём непосредственной замены уравнения для соответствующего узла, например m, тождеством температуры * m T T= . <...> Воспользовавшись неявной схемой для (6),(7) будем иметь две взаимосвязанные системы алгебраических уравнений относительно S – части поверхности <...>