Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 634938)
Контекстум
Руконтекст антиплагиат система
Вестник Московского университета. Серия 1. Математика. Механика  / №2 2014

Упругопластические задачи в приближении одноосного деформированного состояния. Аналитические и численные решения (60,00 руб.)

0   0
Первый авторКиселев
АвторыМищенко А.В.
Страниц9
ID361197
АннотацияВ работе представлено подробное исследование ударной волны и волны разгрузки для упругопластических задач в приближении одноосного деформированного состояния. Также дано краткое описание численного алгоритма и проведена верификация на одномерных плоских задачах разработанного вычислительного комплекса, основанного на методах разделения по физическим процессам и конечного объема и использующего подвижные эйлеровы сетки.
УДК531.3
Киселев, А.Б. Упругопластические задачи в приближении одноосного деформированного состояния. Аналитические и численные решения / А.Б. Киселев, А.В. Мищенко // Вестник Московского университета. Серия 1. Математика. Механика .— 2014 .— №2 .— С. 39-47 .— URL: https://rucont.ru/efd/361197 (дата обращения: 01.05.2024)

Предпросмотр (выдержки из произведения)

Представим уравнения в векторном виде: ∂Q ∂t + ∂F ∂x = HM, (11) где Q =(ρ, ρu, ρe, ρS, ρεP )T — вектор консервативных переменных; F =(ρu, ρu2 + p − S, (ρe + p − S)u,ρSu, ρεPu)T — вектор потока; HM — вектор правой части, описывающий упругопластические процессыи зависящий от выбранной модели (εP — компонента тензора пластической деформации по оси x). <...> Если HM = 0, то уравнения (11) описывают гидродинамическое приближение. <...> Их изменение происходит только при ненулевом векторе HM.Это позволяет расщепить систему (11) на две подсистемы ∂Q ∂t + ∂F и разбить соответственно расчетный цикл временн´ ∂x = 0, dQ dt = HM (12) (13) мический” и “упругопластический”. <...> Полученные в результате значения параметров среды в ячейках сетки используются затем как начальные данные для системы обыкновенных дифференциальных уравнений (ОДУ) (13), которая также интегрируется на шаге ∆t в каждой ячейке сетки. <...> Сеточное решение при этом определяется через численные потоки массы, импульса и энергии между двумя соседними ячейками. <...> В комплексе TИС-1D реализованыразличные подходыдля аппроксимации численных потоков. <...> При этом реализация различных УРС осуществляется посредством локальной аппроксимации исходного УРС двучленным УРС с надлежащим образом выбранными значениями констант. <...> Рассмотрим сильный разрыв, распространяющийся в материале с постоянной скоростью D. <...> Соотношениями между параметрами по обе стороны разрыва являются условия Рэнкина–Гюгонио [f]= Dq, где поток f и консервативный вектор q соответствуют (11) [11]. <...> Введя интенсивность массового расхода через поверхность разрыва ˙m = ρ(u−D)= ρ0(u0 −D) ,где индексом “0” обозначены невозмущенные (перед фронтом волны) параметры, выпишем уравнения двух кривых, определяющих состояние среды за ударной волной. <...> Важной точкой для обеих кривых АГ и РМ является точка ν = ν+ в которой функция S = S(ν) имеет слабый разрыв. <...> Эта точка Y на адиабате Гюгонио с координатами (p+ Y ,ν+ Y ) соответствует переходу в режим текучести. <...> Кривые АГ и РМ пересекаются <...>