№2 Тарировочные эксперименты и идентификация механических свойств высокоэластичного материала. <...> Очевидно, что при определении материальных характеристик деформируемого материала нельзя ограничиваться каким-либо одним видом тарировочных испытаний. <...> Наиболее удобными для таких целей являются следующие виды тарировочных экспериментов. <...> Одноосное растяжение тонкой широкой пластины (полосы), защемленной вдоль краев, к которым ε1 = ε =ln l1, ε2 =0, ε3 = −ε. <...> При этом главные направления тензоров напряжений и деформаций совпадают. <...> Главное значение σ1 равно отношению растягивающей силы к площади поперечного сечения пластины, главное значение σ2 остается неизвестным, главное значение σ3 равно нулю. <...> В этом случае, очевидно, имеем приложена растягивающая сила так, что ширина пластины при растяжении остается постоянной. <...> Направим первую координатную ось вдоль линии действия силы, вторую перпендикулярно ей, располагая ее в плоскости пластинки. <...> Третью координатную ось направим перпендикулярно к плоскости пластинки. <...> Очевидно, что все указанные направления являются главными направлениями тензора деформации, а его главные значения при известном соответствующем главном удлинении l1 легко определяются: ε1 = ε =ln l, ε2 = ε3 = − 1 2 ε, σ1 = F S,σ2 = σ3 =0,I1 =0,I2 = 3 2 ε2,I3 = 1 4 ε3, где S — текущее значение площади поперечного сечения стержня. <...> Будем считать, что первые два главных направления тензора деформации расположены в плоскости пластинки, а третье нормально к ее плоскости. <...> Такие же главные направления будет иметь и тензор напряжений. <...> Важным обстоятельством, характеризующим упомянутые здесь тарировочные эксперименты, является неизменность главных направлений тензоров деформаций и напряжений в процессе деформирования, их совпадение, однородность напряженно-деформированного состояния в рабочей зоне. <...> Установим теперь процедуру идентификации модели нелинейного деформирования, опираясь на рассмотренные выше тарировочные <...>