1 УДК 539.27 Посвящается памяти Е.З. Засорина ГАЗОВАЯ ЭЛЕКТРОНОГРАФИЯ: НАПРАВЛЕНИЕ РАЗВИТИЯ МЕТОДА А.А. <...> Определены технологические условия эксплуатации реконструированного электронографа в режиме рассеяния с эффективным сечением σ = 1,06Ч102 барн на молекулярном пучке в условиях Кn > 1. <...> На примере молекулы йода показано, что при давлении пара над веществом 10–3 мм рт. ст. с использованием кольцевой ячейки Кнудсена можно выделить полезный сигнал на углах рассеяния s = 30 Е–1. <...> Предложена номограмма для выбора оптимального технологического режима рассеяния электронов. <...> Дифференциальное эффективное сечение рассеяния в газовой электронографии Основная величина в исследовании взаимодействия микрообъектов – поперечное эффективное сечение рассеяния, определяющее вероятность результата столкновения частиц. <...> Опыты Резерфорда по определению строения атома заключались в количественном измерении дифференциального эффективного сечения рассеяния α-частиц на металлической фольге золота. <...> Классическая формула Резерфорда d σ/d Ω = (Qe/2vp)2/(sin(θ/2))4 в равной степени относится и к рассеянию быстрых электронов (60–80 кВ), для которых электронные оболочки в атомах можно считать прозрачными. <...> Однако современный электронографический эксперимент не позволяет использовать формулу Резерфорда для количественного определения дифференциального сечения рассеяния по причине резкой делокализации интенсивной струи пара исследуемого вещества и как следствие не дает возможности оценить число центров рассеяния в объеме дифракции. <...> К тому же высота объема рассеяния настолько велика, что говорить о дифференциальном сечении в эксперименте не приходится. <...> Кроме того, интенсивность рассеяния в газовой электронографии выражена в виде безразмерной условной единицы измерения. <...> Например, незнание экспериментальной величины полезного сигнала на максимальном угле рассеяния (2Ч103 e/см2.с) привело к безрезультатным работам по созданию <...>