Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 593195)
Консорциум Контекстум Информационная технология сбора цифрового контента
Уважаемые СТУДЕНТЫ и СОТРУДНИКИ ВУЗов, использующие нашу ЭБС. Рекомендуем использовать новую версию сайта.
Оптика атмосферы и океана

Оптика атмосферы и океана №7 2010 (154,00 руб.)

0   0
Страниц99
ID155633
АннотацияЖурнал посвящен проблемам атмосферной оптики, включая спектроскопию, турбулентность, нелинейные явления в атмосфере и океане. Кроме того, к основным направлениям журнала относятся дистанционное зондирование атмосферы и подстилающей поверхности с космических, наземных, судовых и самолетных станций; исследования, связанные с климатом и экологией, а также созданием, испытанием и применением приборов и методов для таких исследований, включая обработку получаемой информации (обратные задачи, передача изображений, адаптивная оптика, лазеры, лидары.
Оптика атмосферы и океана : Научный журнал .— Новосибирск : Издательство Сибирского отделения Российской академии наук .— 2010 .— №7 .— 99 с. — URL: https://rucont.ru/efd/155633 (дата обращения: 16.08.2022)

Предпросмотр (выдержки из произведения)

«Оптика атмосферы и океана», 23, № 7 (2010) РАСПРОСТРАНЕНИЕ ОПТИЧЕСКИХ ВОЛН УДК 535.36 «Кумулянтный» метод решения задач распространения волн в случайных средах <...> Бондаренко, 1 Поступила в редакцию 3.11.2009 г. Описан «кумулянтный» метод решения задач распространения излучения в случайно-неоднородных средах. <...> «Кумулянтный» метод решения задач распространения волн в случайных средах 531 В связи с тем что метод плавных возмущений был впервые применен С.М. Рытовым для детерминированной задачи дифракции света на ультразвуке [6], заметим, что вплоть до формул (18), (19) представляемые результаты применимы в равной мере как к статистическим, так и детерминированным задачам. <...> 0 (10) Известно (см., например, [9]), что характеристическая функция случайной величины однозначно определяется как ее статистическими моментами, так и кумулянтами. <...> Исходя из этого, «характеристическую» функцию (9) также можно представить двумя эквивалентными способами: () = ( + (z ))/z геометрооптическая траектория ) поля (8) (14) Поскольку «случайная» фаза SV, как следует из (5), является линейным функционалом от , то из (13), (14) ясно, что n-е «моменты» и «кумулянты» определяются процессами n-кратного рассеяния волны на неоднородностях поля . <...> Приведенные соотношения (13), (14) позволяют устанавливать связи между «кумулянтами» и «моментами» разного порядка. <...> Поскольку (R) (R) + iS (R) = (i)n K n! n (R), n =1 и S = Im имеем то для = Re (R) = Re (i)n K n! n (R) n =1 n =1 Следовательно, «кумулянтный» метод дает интегральное представление комплексной фазы метода плавных возмущений через интеграл ГюйгенсаКирхгофаФейнмана. <...> Эти факторы способствуют появлению ряда уникальных особенностей различных нелинейно- Апексимов Д.В., Букин О.А., Быкова Е.Е. и др. оптических процессов в сферических микрочастицах, облученных интенсивным ультракоротким лазерным излучением, таких как вынужденное комбинационное рассеяние, многофотонно возбужденная флуоресценция и вынужденное излучение, генерация третьей гармоники <...>
Оптика_атмосферы_и_океана_№7_2010.pdf
«Îïòèêà атмосферы и îêåàíà», 23, ¹ 7 (2010) РАСПРОСТРАНЕНИЕ ОПТИЧЕСКИХ ВОЛН УДК 535.36 «Кумулянтный» метод решения задач распространения волн в случайных средах * Ð.Õ. Àëìàåâ1, À.À. Ñóâîðîâ2 1Обнинский государственный технический университет атомной энергетики 249040, ã. Обнинск Калужской îáë., Студгородок, 1 2Государственный научный центр Российской Федерации – Физико-энергетический институт им. А.И. Лейпунского 249033, ã. Обнинск Калужской îáë., ïë. Бондаренко, 1 Поступила в редакцию 3.11.2009 ã. Описан «кумулянтный» метод решения задач распространения излучения в случайно-неоднородных средах. С использованием фейнмановского представления функции Грина параболического уравнения квазиоптики «кумулянтным» методом получены в общем виде интегральные выражения для статистических моментов комплексной амплитуды лазерного пучка. Показано, что учет в рамках «кумулянтного» метода в определенном приближении процессов многократного рассеяния излучения на случайных неоднородностях диэлектрической проницаемости позволяет получить выражения для статистических моментов интенсивности с точностью, достаточной для восстановления логнормальной функции распределения. Ключевые слова: распространение волн, случайно-неоднородные среды, метод плавных возмущений, статистические моменты интенсивности; wave propagation, randomly inhomogeneous media, method of smooth perturbation, intensity statistical moments. Введение В настоящее время существует ряд приближенных методов решения задач распространения электромагнитных волн в неоднородных (в том числе случайно-неоднородных) средах, которые основаны на предположении малости возмущений параметров задачи. К таким методам относятся: метод малых возмущений, метод геометрической оптики и наиболее распространенный метод плавных возмущений (ÌÏÂ) (ñì., íàïðèìåð, [1, 2]). Последние два метода позволяют учесть эффекты многократного рассеяния излучения на случайных неоднородностях диэлектрической проницаемости. В ряде работ [3–5] оригинальные результаты, относящиеся к проблеме распространения излучения в средах с флуктуациями комплексной диэлектрической проницаемости, были получены с использованием «кумулянтного» метода решения волновых задач. Этот метод является альтернативным МПВ в области слабых возмущений и позволяет получать асимптотические решения при сильных флуктуациях. Настоящая статья посвящена изложению «кумулянтного» метода, что представляется целесообразным в силу его относительной эффективности и удобства. Рассмотрим распространение излучения в среде с флуктуациями комплексной диэлектрической проницаемости. В квазиоптическом приближении * Рафаиль Хамитович Алмаев; Алексей Анатольевич Суворов (suvorov@ippe.ru). (ñì., íàïðèìåð, [1, 2]) комплексная амплитуда U(R) волны является решением параболического уравнения  2() ∂ ik U U k U z ∂ +∆ + ε R ⊥ z 0= 2 UU0(ρ), ) в ñðåäó: = () 0 R z где R = ρ {, }z = = 0 (1) со следующим граничным условием на входе (в плоскости (2) кордината вдоль преимущественного направления распространения излучения; вектор на плоскости z = const; 22 2  ⊥ – трехмерный радиус-вектор; z – ρ = {, }xy – радиусоператор Лапласа по переменным x и y; =π ε 0 λ – ∆=∂ ∂x +∂ ∂y –// 2 k 2/ волновое число, соответствующее длине волны λ; ε0 – характерное для среды среднее значение диэлектрической проницаемости; ()ε R U 0() излучения. В основе «кумулянтного» метода лежат запись решения задачи (1), (2) в форме интеграла Гюйгенса–Кирхгофа и представление функции Грина (| )G ′ Ud U0( )G( | ,0) () RR ∫∫ = ′′ ′ 2 «Кумулянтный» метод решения задач распространения волн в случайных средах ρ ρρ (3) RR этой задачи в виде феймановского интеграла по траекториям. 531 – флуктуации комплексной диэлектрической проницаемости среды; ρ – комплексная амплитуда источника
Стр.1

Облако ключевых слов *


* - вычисляется автоматически