Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 548016)
Консорциум Контекстум Информационная технология сбора цифрового контента
Уважаемые СТУДЕНТЫ и СОТРУДНИКИ ВУЗов, использующие нашу ЭБС. Рекомендуем использовать новую версию сайта.
  Расширенный поиск
Результаты поиска

Нашлось результатов: 2531 (0,78 сек)

Свободный доступ
Ограниченный доступ
Уточняется продление лицензии
1

СТРУКТУРНО-ПАРАМЕТРИЧЕСКИЙ СИНТЕЗ ОПТИМАЛЬНЫХ ПО БЫСТРОДЕЙСТВИЮ СИСТЕМ УПРАВЛЕНИЯ С РАСПРЕДЕЛЁННЫМИ ПАРАМЕТРАМИ В УСЛОВИЯХ ИНТЕРВАЛЬНОЙ НЕОПРЕДЕЛЁННОСТИ ХАРАКТЕРИСТИК ОБЪЕКТА [Электронный ресурс] / Рапопорт, Левин // Автометрия .— 2015 .— №5 .— С. 3-16 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/354923

Автор: Рапопорт

Рассматривается возможный способ построения замкнутых систем оптимального быстродействия для не полностью определённых линейных моделей объектов управления с распределёнными параметрами параболического типа, обеспечивающий идентификацию в реальном времени их параметрических характеристик по результатам наблюдения состояния объектов. Структурно-параметрический синтез предлагаемых регуляторов использует альтернансный метод расчёта оптимальных программных управлений. Приводится представляющий самостоятельный интерес пример построения системы оптимального по быстродействию управления процессом индукционного нагрева в характерных условиях интервальной неопределённости значений начальной температуры и уровня тепловых потерь.

∂gr ∂yr ∣∣∣∣∣∣∣∣∣∣ y= yH (19) отличен от нуля в точке y = yH [11]. <...> при Q̄j = Q̄j(yH , t 0), j = 1, r. <...> ; α12 = − 1 J (∂g1 ∂ψ ) y= yH ; α21 = −α22 = − 1 J , J = (∂g2 ∂ψ − ∂g1 ∂ψ ) y= yH , yH = (Q0H , ψH). <...> ) TQ1(yH) r2(y) r2(yH) Рис. 1. <...> ) Qd TQ1(yH) r2(y) r3 r2(yH) • • Рис. 3.

2

№4 [Бюллетень экспериментальной биологии и медицины, 2004]

В журнале помещаются плановые работы научно-исследовательских учреждений в виде кратких оригинальных сообщений по актуальным вопросам биологии и медицины, содержащие новые существенные научные результаты. Главный редактор академик РАН В.П. Чехонин. Рубрики журнала “Бюллетень экспериментальной биологии и медицины”: - Физиология - Общая патология и патологическая физиология - Биофизика и биохимия - Фармакология и токсикология - Новые лекарственные препараты - Иммунология и микробиология - Аллергология - Генетика - Вирусология - Онкология - Экология - Нанотехнологии - Новые биомедицинские технологии - Экспериментальные методы - клинике - Биогеронтология - Приматология - Спортивная медицина - Экспериментальная биология - Морфология и патоморфология - Методики.

UrYr;XvI�GVVDI�srYI�N'�]�GI�oI DDM�DGVI NI ZMRN]aWIW Z�� ^LI]LgR j�� ZRU]aW T� YH RU��==�d8U? <...> Xi�evqI�DOOFI�srYI�NPI�oI�5P�5NI NI tRIWiRFR A�� TRSWFLHL G�� ZfMfW]aW V�� YH RU�� ==� nI YH RU��dSqUvTu? <...> 8rYI�DOOPI�srYI�DGD'�]�GI�oI�GDN�GGPI DDI bRHURN G�� PLULF\ P�� wRddY b� YH RU��==�‚vT? <...> �I�l�DGI�(I�FNO�F5EI DVI KMf]a@PYMaRM_ p�� Q]aILMM k�� QfN]aYS [� YH RU��==�dSI nI�o?

Предпросмотр: Бюллетень экспериментальной биологии и медицины №4 2004.pdf (0,4 Мб)
3

ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧ О КОЛЕБАНИЯХ [Электронный ресурс] / Найдюк, Десятирикова, Проскурин // Вестник Воронежского государственного университета. Серия: Системный анализ и информационные технологии .— 2013 .— №1 .— С. 55-60 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/511690

Автор: Найдюк

В статье рассматривается задача построения численной схемы для модели колебательных процессов. Приводится обзорный сравнительный анализ построенной численного алгоритма с разностной схемой. Описывается метод апроксимации применения построенной численной схемы к задачам колебательных процессов на сетях

tFj( ) +( , ) не зависит от выбора h и является решением задачи S k m k F a yh�; ; ; ( )1 2 j( ) + Ê <...> tGij( ) +( , )1 является решением задачи S k G a yhi�; ; ; ( )+• ( ) +( )2 1j и, кроме того, u a yh <...> t u a yh tG i Gi ij j( ) ( )+ = +( , ) ( , )1 и , е с л и h h hiœ{ , },1 то u a yh t Gij( ) + ∫( , ) <...> tFj( ) +( , ) не зависит от выбора h и является решением задачи S k F a yh�; ; ; ( )0 2 j( ) +( ) ; <...> u a yh tG i Gi ij j( ) ( )+ = +( , ) ( , )1 и , е с л и h h hiœ{ , },1 то u a yh t Gij( ) + ∫( , ) 0

4

ЛОКАЛЬНОЕ СТАНОВЛЕНИЕ ПРОХОЖДЕНИЯ И ОТРАЖЕНИЯ ЭЛЕМЕНТАРНОГО ПОЛЯ СТУПЕНЧАТОГО ВОЗБУЖДЕНИЯ ОРТОТРОПНЫМ ПАРАМАГНИТНЫМ КОМПОЗИТОМ [Электронный ресурс] / Пащенко // Радиотехника и электроника .— 2017 .— №2 .— С. 63-72 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/592988

Автор: Пащенко

Сформулирована задача локального подповерхностного зондирования ортотропного парамагнитного композита точечным источником ступенчатого стороннего тока, параллельного плоской поверхности. Найдены изображения декартовой x (и y)-проекции характеристик прохождения и отражения посредством двустороннего многомерного преобразования Лапласа–Карсона, а также установлен аналитический вид характеристик в области оригинала. Получены выражения для действительной и мнимой компонент x (и y)-проекции характеристик; изучены их основные свойства, минимизирован объем вычислений значений (с заданной точностью) с помощью схемы Горнера. Определено соответствие основных этапов и особенных моментов в ходе локального становления прохождения и отражения элементарного поля ступенчатого возбуждения ортотропным парамагнитным композитом.

x y x y k x y k k k ∞ = + = = ∑ ( ){ }пр, Re 0 2x yh = ( ){ }пр, Im 0 0x yh = t → ∞ t → ∞ ( ){ }( ) ( <...> 0 } 0 x yh , отр τ , , lim Re{ (2τ )} 1 x y x y x yh→∞ = , отр τ , ,lim Im{ (2τ )} 0x y x y x yh→∞ = <...> 3пр , Im{ }x yh отр , Im{ }x yh от р , | (0 )| = 1 x y h отр , | (0.5) | = 1.3x yh отр , | (1.0) | = <...> 1.49 x y h отр , Re{ }x yh пр , Re{ }x yh Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис» <...> ( ){ }− < < −отр, ,1.3 Im τ 1.15)x y x yh ,1 τ 6.5x y< ≤ ~ 1 ( ){ }пр, ,(0 Re τ 0.437),x y x yh< ≤ −

5

№5 [Автометрия, 2015]

Научный журнал Сибирского отделения РАН. В журнале публикуются оригинальные статьи и обзоры по следующим разделам: - суперкомпьютерные системы анализа и синтеза изображений (сигналов); - методы и средства искусственного интеллекта в научных исследованиях; - вычислительные сети и системы передачи данных; - автоматизация проектирования в микро- и оптоэлектронике; - микропроцессорные системы реального времени для научных и промышленных применений; - физика твердого тела, оптика и голография в приложениях к компьютерной и измерительной технике; - физические и физико-технические аспекты микро- и оптоэлектроники; - лазерные информационные технологии, элементы и системы. В редакционную коллегию входят признанные специалисты ведущих академических институтов России. Журнал адресован научным работникам, аспирантам, инженерам и студентам, интересующимся результатами фундаментальных и прикладных исследований в области высоких информационных технологий на базе новейших достижений физики, фотохимии, материаловедения, информатики и компьютерной техники. Круг авторов журнала широк: от ведущих научных центров и вузов России до ближнего и дальнего зарубежья. Все без исключения статьи рецензируются. В журнале публикуются оригинальные статьи и обзоры по следующим разделам: * анализ и синтез сигналов и изображений; * системы автоматизации в научных исследованиях и промышленности; * вычислительные и информационно-измерительные системы; * физико-технические основы микро- и оптоэлектроники; * оптические информационные технологии; * моделирование в физико-технических исследованиях; * нанотехнологии в оптике и электронике. Журнал практикует выпуск специализированных номеров. Журнал включен в Перечень ведущих рецензируемых научных журналов, рекомендованных для публикаций Высшей аттестационной комиссией. Журнал переводит и издает фирма “Аллертон Пресс” (США) под названием “Optoelectronics, Instrumentation and Data Processing”. Учредителями журнала являются: Сибирское отделение РАН и Институт автоматики и электрометрии СО РАН.

∂gr ∂yr ∣∣∣∣∣∣∣∣∣∣ y= yH (19) отличен от нуля в точке y = yH [11]. <...> при Q̄j = Q̄j(yH , t 0), j = 1, r. <...> ; α12 = − 1 J (∂g1 ∂ψ ) y= yH ; α21 = −α22 = − 1 J , J = (∂g2 ∂ψ − ∂g1 ∂ψ ) y= yH , yH = (Q0H , ψH). <...> ) TQ1(yH) r2(y) r2(yH) Рис. 1. <...> ) Qd TQ1(yH) r2(y) r3 r2(yH) • • Рис. 3.

Предпросмотр: Автометрия №5 2015.pdf (0,3 Мб)
6

СОВРЕМЕННОЕ МЕСТНОЕ СООБЩЕСТВО НА СЕВЕРНОМ КАВКАЗЕ И ЕГО ВЗАИМООТНОШЕНИЯ С ГОСУДАРСТВОМ [Электронный ресурс] / А.Н. Гуня, Тенов, Гаунова // Гуманитарные, социально-экономические и общественные науки .— 2015 .— №10 .— С. 62-69 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/465993

Автор: Гуня Алексей Николаевич

В настоящей статье рассматриваются особенности современных локальных сообществ на Северном Кавказе и их взаимоотношения с государством. На основании полевых исследовании в 27 ключевых селениях различных регионов Северного Кавказа выявлено, что эффект от воздействия государства на местные сообщества зависит от степени централизации управления в конкретном регионе, наличии стратегических ресурсов, степени сплоченности и сопротивляемости (или податливости) местного сообщества. Выделены три типа современного взаимоотношения государства и местного сообщества: а)государство подавляет местное сообщество; б)конкурирует с ним за стратегически важные ресурсы; в)параллельно сосуществует. Современные местные северо-кавказские сообщества утрачивают свою сплоченность, увеличивают социальную неоднородность и имеют целый спектр формальных и неформальных институтов для решения задач по обеспечению жизнедеятельности и регулирования конфликтов

YlYUXk` a V`mYmg[]jW`b 10 p`e`UXS] qa`hW], u[SlWUa\Wb v`b qa`hWXk ^YahY]XXYlY XSa`[`XW] X`h cVS[`XY Yh <...> ^U`VlYUXk` USeXWXk a m[YVYUYVXkiW n`i[]iW 15 ~`X], €SUYba\Wb R`X_W ueSUjk (SiS[djk) 1600 cVS[`XY Yh <...> i`ahYmY[Y|`XW‚, ~SUYVWXa\Wb mY SViWXWahUShWeXYb mUWXSV[`|XYahW vSVS_ ueSUjk (SUYVWXjk) 700 cVS[`XY Yh <...> YVYUYVXkiW n`i[]iW, nSago[Wek` 19 tSl`ahSX, u_hkXa\Wb RS_g[ ƒ`nlWXk „Sm[SXWUYeSXY nSa`[`XW` cVS[`XY Yh <...> 4850 Z[Wn\Y \ USbYXXYig j`XhUg W YhXYaWh`[dXY T[Wn\Y \ yS[dW\g 25 RSTSUVWXY-ZS[\SUW], ZS\aSXa\Wb SX_Yh

7

Электродинамический расчет s-параметров матрицы рассеяния 3D-магнитной наноструктуры в волноводе [Электронный ресурс] / Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2011 .— №4 .— С. 160-167 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/269971

М.: ПРОМЕДИА

Проведено математическое моделирование дифракции волны H[10] на 3D-магнитной наноструктуре в прямоугольном волноводе при помощи вычислительного алгоритма на основе многоуровневой рекомпозиции автономных блоков с каналами Флоке. Рассчитаны зависимости коэффициента прохождения волны H[10] через 3D-магнитную наноструктуру в волноводе от поперечного поля подмагничивания H[0] для частот ? =26ГГц и 30 ГГц при различных значениях фактора заполнения межсферических пустот в опаловой матрице магнитными наночастицами. Результаты, полученные разработанным численным методом, показывают хорошее совпадение с экспериментальными данными.

cos sin exp( ), z x x y y y y x x m x n yE E i z a b m x n yE iE i z a b m x n yE iE i z a b m x n yH <...> iE i z a b m x n yH iE i z a b                                <...> cos exp( ), sin cos exp( ), cos sin exp( ), cos sin exp( ), sin cos exp( ). z x x y y y x x y m x n yH <...> H i z a b m x n yE iH i z a b m x n yH iH i z a b m x n yE iH i z a b m x n yH iH i z a b     

8

Анализ зависимостей деформируемости опорной поверхности. Вертикальные деформации [Электронный ресурс] / Ларин // Инженерный журнал: наука и инновации .— 2012 .— №10 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/275283

Автор: Ларин
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Представлен анализ достоинств и недостатков зависимостей, описывающих изменение вертикальной деформации опорной поверхности под деформаторами и используемых при оценке опорной проходимости безрельсовых транспортных средств (колесных, гусеничных и др.).

не перпендикулярно ОП, а под углом) на пределе несущей способности грунтовой массы: г ( , , )z z x yh <...> нормальных давлениях, не превосходящих несущей способности грунтовой массы (рис. 1, в): г ( , , )x x z x yh <...> j f p p p= = ; гy yh j= = ( , , )z x yf p p p= . <...> Графики г г( , , )z yh p H P , где /y y zP P P= , для тех же деформатора и ОП, вычисленные по формуле <...> = (штриховые линии) и 0yP = (сплошные линии) Другой подход к определению зависимости г ( , , )z z x yh

9

О целесообразном использовании низкомодульной композитной арматуры в несущих конструкциях мостов [Электронный ресурс] / Белуцкий, Сим // Транспортное строительство .— 2016 .— №4* .— С. 9-11 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/493476

Автор: Белуцкий

Представлена оценка эффективности армирования пролетных строений мостов неметаллической композитной арматурой на основе условия совместности относительных деформаций и гипотезы плоских сечений Приведен пример подбора армирования балки прямоугольного сечения с учетом положений СП 35.13330.2011 о работе бетона в расчетах по II группе предельных состояний

Суть исследования заключается в определении площади арматуры при условии , (4) yh x ξ 0  где ξ – ограничительная <...> Суть исследования заключается в определении площади арматуры при условии , (4) yh x ξ 0  где ξ – ограничительная <...> Суть исследования заключается в определении площади арматуры при условии , (4) yh x ξ 0  где ξ – ограничительная <...> Суть исследования заключается в определении площади арматуры при условии , (4) yh x ξ 0  где ξ – ограничительная <...> Суть исследования заключается в определении площади арматуры при условии , (4) yh x ξ 0  где ξ – ограничительная

10

Разностный метод решения уравнений Максвелла [учеб. пособие]

Автор: Головашкин
Издательство СГАУ

Разностный метод решения уравнений Максвелла. Используемые программы: Adobe Acrobat. Труды сотрудников СГАУ (электрон. версия)

Сеточная проекция магнитного поля на ось Y 0,5 0 5 k m , yH + + определена в узлах {(tm+0,5, zk+0,5): <...> + 0,5 K m yH +=0 и =0 (0≤m≤M-1), (1.48) в отличиe от условия (1.46), которое подразумевало наложение <...> Окружностям соответствуют проекции 1 hD% k m xE , квадратам – 0 5 0 5 k , m , yH + + 1 hВ отличие от <...> + + 0,5, 0 5 j k m , yH + + , 0,5 0 5 j k m , zH + + 1 0 j 1; 1 0 k 1, M и J M и K ≤ ≤ − ≤ ≤ − ≤ − ≤ <...> Окружностям соответствуют проекции , треугольникам – , квадратам – 2 hD% k , , 0,5 0 5 j k m , yH + +

Предпросмотр: Разностный метод решения уравнений Максвелла.pdf (1,4 Мб)
11

№7 [Радиотехника и электроника, 2017]

Публикуются статьи по широкому спектру теоретических и прикладных проблем радиоэлектроники, связи и физической электроники.Тематические рубрики журнала охватывают все важнейшие области радиотехники и электроники, такие как электродинамика, теория распространения радиоволн, обработка сигналов, линии передачи, теория и техника связи, физика полупроводников и физические процессы в электронных устройствах, применение методов радиоэлектроники и радиоэлектронных устройств в биологии и медицине, микроэлектроника, наноэлектроника, электронная и ионная эмиссия и т.д.

реш yH реш yH реш xE реш,yH реш реш реш 0 реш ( , , ) 0, ( , , ) 0, ( , , ) , ( , , ) 0. x y z E x y <...> реш,xE реш yH реш yH реш .y xH J= реш yH реш.zH ( ) 1 2реш 2 1 2реш 2 , 0 , y y s z y s H H − = +ρ − <...> ,IV,III ,yH T π= ∓ ( )1 ,IV,III ,yH ( )2 ,IV,III .yH реш xE реш,H � реш реш 0(rot ) .z zE i H= ωμ � <...> реш,xE ( )1,2 ,xE реш yH ( )1,2 ,IV,III ,yH реш xE реш yH реш xE ( ) 1 2реш 2 1 2реш 2 , 0 . x x s x <...> )1 ,II ,yH ( )2 ,II .yH ( )1,2 ,IV,III yH ( )1,2 ,II ,yH ( ) ( )( ) ( )( )21,2 0 0 1 2 ln sin ln cos

Предпросмотр: Радиотехника и электроника №7 2017.pdf (0,1 Мб)
12

ИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИЧЕСКОГО ЭФФЕКТА СЖАТИЯ УДАРОМ РЕЗИНОВОГО ПАКЕРУЮЩЕГО ЭЛЕМЕНТА ПРИ НЕЛИНЕЙНОЙ ДЕФОРМАЦИИ [Электронный ресурс] / Мамедов, Сулейманова // Строительство нефтяных и газовых скважин на суше и на море .— 2017 .— №3 .— С. 36-38 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/589533

Автор: Мамедов

В статье рассмотрено изучение динамического эффекта при нелинейной деформации. С этой целью использовано условие пластичности при ударе твердого тела опорного кольца пакера с резиновым уплотнителем. Решая дифференциальное уравнение, определена относительная деформация уплотнительного элемента, также высота его после удара Полученная величина совпадает с экспериментальным результатом.

) текущая длина сжимаемого образца уплотнительного элемента запишется таким образом 0 1 0 y y dy th yh <...> образца резинового уплотнительного элемента после удара определяется формулой 0 0 1 0 1 2 0 1 y dy th yh <...> и В, входящих в выражение (2), можно воспользоваться следующими соотношениями: 0 0 1 1 0 , y dy th yh <...> Для этого прологарифмируем первое уравнение (17) 01 0 0 1ln th yh dy . h y    Подставляя в последнее

13

О некоторых методах проекционного типа численного решения одного класса слабо сингулярных интегральных уравнений [Электронный ресурс] / Амосов, Юссеф // Вестник Московского энергетического института .— 2015 .— №1 .— С. 122-135 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/390115

Автор: Амосов

Проанализированы методы численного решения слабо сингулярного интегрального уравнения Фредгольма второго рода, использующие пространство кусочно-линейных функций. Рассмотрены методы галеркинского типа и их модификации: метод Канторовича и итерированные методы Галеркина (метод Слоана) и Канторовича. В качестве оператора проектирования Ph выступают следующие операторы: ортогонального проектирования в L2, усредняющий h, кусочно-линейного интерполирования и кусочно-линейного интерполирования со сдвигом (последние два можно трактовать как операторы ортогонального проектирования в W 12 ).

Найдем приближенное решение yh этого уравнения методом Галеркина: yh = 0 hyh + hf, (2.4) а затем <...> Итерированный метод Канторовича 0 0 где yh — решение уравнения (3.5). 3.3. <...> Тогда Λf  C(J – ) и можно применить метод коллокации Канторовича: 0 0 Заметим, что y = Λ  C(J– ), yh <...> Пользуясь равенством (4.21) и применяя к yh в роли h оценку (4.8), имеем: ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( <...> Замечая, что h(h – h) = 0h(yh – y), ( ) ( ) ( )0Λϕ = Λ ϕ + ϕ − ϕ τ ∈E E и применяя к yh в роли

14

КОМПЬЮТЕРНОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕПЛОВЫХ ПРОЦЕССОВ ПРИ МНОГОПРОХОДНОМ ПЛОСКОМ ШЛИФОВАНИИ СТАЛЬНЫХ ДЕТАЛЕЙ ВЫСОКОЙ ПРОЧНОСТИ [Электронный ресурс] / Солер, Казимиров // Проблемы машиностроения и автоматизации .— 2006 .— №2 .— С. 49-55 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/432513

Автор: Солер

Моделирование тепловых явлений с использованием программного комплекса MSC.Marc Mentat позволило установить на шлифуемой поверхности деталей из закаленной стали 30ХГСН2А-ВД зоны с наибольшим температурным градиентом, которые оказывают неблагоприятное воздействие на эксплуатационные свойства деталей машин.

поверхности детали его характеризует пло� щадка с размерами zx ll × , а в плоскостях XOY и YOZ глубина yh <...> резания на температурное поле в детали при расположении круга (узел 1; KH1,4 ) не отразилось на глубине yh <...> (0,69�0,71) maxθ и (0,51�0,52) maxθ , прослеживается тенденция одновременного возрастания размеров yh <...> При этом глубина yh смещается в зону про� шлифованного металла. <...> термы в теле детали являются функцией глу� бины резания и имеют тенденции к росту своих характеристик ( yh

15

Одношаговые методы численного решения задачи Коши для обыкновенных дифференциальных уравнений метод. указания к выполнению лаб. работ и подготовки к экзамену по курсу «Вычислительная физика»

Автор: Хасаншин Р. Х.
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Рассмотрены основы теории разностных методов решения задачи Коши для обыкновенных дифференциальных уравнений.

Действительно, пусть существуют u, v ∈ B0, такие, что lim h→0 ‖yh−Phu‖h = 0 и lim h→0 ‖yh−Phv‖h = 0, <...> тогда ‖Phu−Phv‖h = ‖(Phu− yh)+ (yh−Phv)‖h � � ‖Phu− yh)‖h+ ‖yh−Phv‖h . <...> Предположим, что удалось установить соотношение, связывающее величины u(x) и yh: u(x) = yh+ ω(x)hk+ r <...> соотношение (2.20) из равенства (2.21), найдем yh/2− yh = ω(x) ( h 2 )k (2k− 1)+O(hk+1). <...> соотношения (2.22) получим u(x)− yh/2 ≈ yh/2− yh 2k− 1 , x ∈Gh/2, (2..23) с точностью до O(hk+1), где

Предпросмотр: Одношаговые методы численного решения задачи Коши для обыкновенных дифференциальных уравнений.pdf (0,1 Мб)
16

Об одном численном методе решения нелинейной краевой задачи на собственные значения для электромагнитных ТМ-волн, распространяющихся в слое с керровской нелинейностью [Электронный ресурс] / Зарембо // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2012 .— №1 .— С. 75-82 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/269979

Автор: Зарембо
М.: ПРОМЕДИА

Рассматривается задача о распространении электромагнитных ТМ-волн в слое с керровской нелинейностью. Физическая задача сводится к решению нелинейной краевой задачи на собственные значения для системы двух обыкновенных дифференциальных уравнений. В работе предложен новый метод решения рассматриваемой нелинейной краевой задачи. Предложенный метод позволяет исследовать нелинейности более сложного типа. Приведены численные результаты.

волны: ( ),0, Tx zE E=E , ( )0, ,0 TyH=H , где ( ), ,x xE E x y z= , ( ), ,z zE E x y z= , ( ), ,y yH <...> что компоненты полей E и H имеют представление ( ) i zx xE E x e γ= , ( ) i zz zE E x e γ= , ( ) i zy yH <...> В рассматриваемом случае касательными составляющими являются компоненты yH и zE . <...> Отсюда получаем: ( ) ( )0 0y yH h H h+ = − , ( ) ( )0 0 0 0y yH H+ = − , ( ) ( )0 0z zE h E h+ = − ,

17

Распространение ТМ-поляризованных электромагнитных волн в нелинейном слое с нелинейностью, выраженной законом Керра [Электронный ресурс] / Валовик, Смирнов // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2007 .— №3 .— С. 35-45 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/269751

Автор: Валовик
М.: ПРОМЕДИА

Рассматривается распространение ТМ-поляризованных электромагнитных волн через нелинейный однородный, изотропный, немагнитный диэлектрический слой, расположенный между двумя однородными изотропными полубесконечными полупространствами. Нелинейность в слое выражается законом Керра. Проблема сводится к системе нелинейных обыкновенных дифференциальных уравнений. Представлено дисперсионное соотношение для постоянных распространения волн. Выполнено сравнение со случаем линейной среды в слое.

Рассмотрим ТМ-поляризованные волны  , 0,x zE E E ,  0, , 0yH H . <...> Поскольку yH выражается через xE и zE , то yH также не зависит от y. <...> ⎜ ⎟    ⎝ ⎠ ; (40)          2 221 hya X h Z x X h H    , (41) где       h yH <...> ⎟⎜ ⎟⎝ ⎠⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞⎜ ⎟   ⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎜ ⎟⎝ ⎠⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎝ ⎠ (44) Таким образом,       h yH <...> Математика 41 Используя (31) для 0x  и       0 0 0 yH X   , находим, что        

18

НОВЫЕ КАТАЛИТИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ НА ОСНОВЕ СОЕДИНЕНИЙ ХРОМА ДЛЯ СЕЛЕКТИВНОГО СИНТЕЗА ГЕКСЕНА-1 И ОКТЕНА-1 [Электронный ресурс] / Бабенко, Белов // Нефтехимия .— 2017 .— №1 .— С. 5-34 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/593791

Автор: Бабенко

На основе анализа научной и патентной литературы, опубликованной за период с июня 2010 г. по февраль 2016 г., систематизированы и описаны данные по каталитическим металлокомплексным системам на основе хрома в различных степенях окисления в реакции селективной три- и/или тетрамеризации этилена. В обзоре представлены основные сведения о каталитических системах, на которых наблюдается высокая селективность по высшим альфа-олефинам (гексен-1 и октен-1) или их смесям

П а, 34 .5 м ин 67 5 C r( ac ac ) 3 M A O a – 53 1 15 .9 (9 9. 7) 73 .7 (9 9. 3) 89 .6 9. 5 0. 4 C yH <...> ac ac ) 3 A lE t 3 , М М А О -3 А H 2 12 92 > 15 .3 (> 95 )b > 66 .6 (> 95 )b > 81 .9 b 13 .6 b – C yH <...> м ин 62 8 C r( ac ac ) 3 M A O Z nE t 2 , H 2 54 5 17 .9 (9 5. 6) 71 .9 (9 9. 7) 89 .8 7. 6 1. 5 C yH <...> [( O ct D ) 2 (M e) N H ]⋅ ⋅[ B A rF ], O 2 62 38 18 .1 (8 1. 6) 63 .9 (9 9. 2) 82 .0 12 .3 0. 3 C yH <...> C , 3 М П а, 60 м ин 98 24 C r( ac ac ) 3 M A O Si O 2c 32 7 44 .2 (8 8. 8) 47 .7 91 .9 1. 4 0. 9 C yH

19

№10 [Контроль. Диагностика, 2016]

Выходит с 1998 года. Журнал публикует научные и методические статьи ведущих ученых России, стран ближнего и дальнего зарубежья, представителей промышленности о методах, приборах и технологиях неразрушающего контроля и технической диагностики, их внедрении, развитии и применении. Издатель выкладывает номера с задержкой в 1 год!

Добавка yh к yH0 также приведет к уменьшению восприимчивости, но незначительно. <...> Очевидно, что для yH0 >> yh при появлении yh можно записать yyy y yyy yy yyy H mM hH mM      <...> При отсутствии yh у нас имеется намагниченность )( 00 yy HM , определяемая полем yH0 . <...> // yh . <...> В первом случае yH0 // yh , а во втором – xy hH 0 .

Предпросмотр: Контроль. Диагностика №10 2016.pdf (0,3 Мб)
20

ПРОВЕДЕНИЕ ОЦЕНКИ РИСКА ИННОВАЦИОННОГО ПРОЕКТА МАШИНОСТРОИТЕЛЬНОГО ПРЕДПРИЯТИЯ [Электронный ресурс] / Галетов // Проблемы экономики .— 2014 .— №1 .— С. 23-27 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/492212

Автор: Галетов

В статье рассматриваются вопросы, связанные с выбором инвестиционных предложений. Указывается на необходимость расчета уровня риска инновационного проекта при расчете его эффективности. Рассматриваются основные экономические показатели, которые позволяют менеджерам предприятия оценить риск инновационного проекта

Указанного недостатка лишены коэффициенты среднего ущерба от реализации проекта в случае его неэффективности YH <...> от реализации проекта в случае его неэффективности оценивается по формуле: 1 1 m i i i m i i NPV p YH <...> p − − = − = ⋅ = ∑ ∑ (9) Коэффициенты ELR , YH являются относительной и абсолютной мерами риска и применимы

21

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ НАДЕЖНОСТИ КОМПЬЮТЕРНЫХ СИСТЕМ И СЕТЕЙ [Электронный ресурс] / Андреев // Инженерный журнал: наука и инновации .— 2012 .— №11 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/275356

Автор: Андреев
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Проблема моделирования надежности аппаратных и программных средств компьютерных систем и сетей обострилась в связи с расширением их функций и ростом объема их программного обеспечения. Математическое моделирование надежности компьютерных систем и сетей предназначено для оценки зависимости их характеристик надежности от других параметров, значения которых могут быть известны либо измерены в процессе функционирования компьютерных систем и сетей. С помощью математических моделей возможна оценка параметров, косвенно влияющих на надежность программного обеспечения, таких как число ошибок, оставшихся в программе, или интенсивность обнаружения ошибок.

∈Z ph (t), (10) где индекс h принадлежит тем состояниям yh, которые принадлежат множеству Z ( yh ∈ Z <...> из состояний yh ∈ Z. <...> ∈ Z1, а суммирование распространяется только на состояние yh ∈ Z1. <...> на состояния yl ∈ Z1 ∩ Z2, а сумма ∑ yh∈Z1 ph (t) — на состояния yh ∈ Z1. <...> на состояние yl ∈ Z1 ∩ Z2 = Z2, а сумма ∑ yh∈Z1 ph (t) — на состояние yh ∈ Z1.

22

Определение параметров жесткости зубчатых передач автомобилей и тракторов [Электронный ресурс] / Тарасик // Тракторы и сельхозмашины .— 2016 .— №11 .— С. 23-29 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/524561

Автор: Тарасик

При моделировании процессов функционирования технических объектов, содержащих зубчатые передачи, во многих случаях возникает необходимость учета упругих свойств зубчатых зацеплений. Особенно это важно при моделировании высокочастотных вибраций. Цель исследования — разработка методики определения коэффициентов изгибной и контактной жесткостей зубчатого зацепления, необходимых для построения математической модели процесса функционирования зубчатой передачи и оценки ее влияния на эффективность работы технического объекта в целом. Новизна заключается в разработке модели замещения зуба балкой переменного сечения, позволяющей адекватно описывать физические процессы деформации зубчатого зацепления, а также в получении на ее основе расчетных формул для определения изгибной деформации и коэффициента жесткости зубчатого зацепления. Для определения контактной жесткости зубьев использованы новые разработки в области контактных деформаций взаимодействующих механических объектов. Проведены расчеты и построены графики зависимостей коэффициентов изгибной и контактной жесткостей от модуля и нагрузки на передачу. Показано, что коэффициент изгибной жесткости зависит только от модуля и ширины зубчатого венца, но не зависит от нагрузки, тогда как контактная жесткость чувствительна также и к нагрузке, что обусловлено изменением объема деформируемого материала зуба. Предложенные формулы позволяют с приемлемой для практических целей точностью определить параметры упругих свойств прямозубой и косозубой цилиндрических передач с наружным и внутренним зацеплением

Кроìе изãибной äефорìаöии при переäа÷е наãрузки зубüя поëу÷аþт контактнуþ äефорìаöиþ yH, которуþ также <...> Дëя оäнозна÷ной оöенки контактной жесткости зуб÷атой переäа÷и зна÷ение yH öеëесообразно опреäеëятü на <...> уãëоì поворота øестерни относитеëüно коëеса ϕH, обусëовëенныì контактной äефорìаöией зубüев обоих коëес yH <...> Зна÷ение ϕН вы÷исëиì по форìуëе: ϕН = arctg(yH/rd1), (14) ãäе rd1 — раäиус äеëитеëüной окружности øестерни <...> коэффиöиент изãибной жесткости зуб÷атоãо заöепëения cи = 2,471•10 5 Н•ì/раä; контактная äефорìаöия зубüев yH

23

Электромагнитная задача дифракции ТМ-волн на нелинейном полубесконечном слое [Электронный ресурс] / Валовик // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2007 .— №2 .— С. 19-25 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/269740

Автор: Валовик
М.: ПРОМЕДИА

В статье изучается задача дифракции ТМ-поляризованных электромагнитных волн на двух однородных изотропных немагнитных полубесконечных слоях. Один слой содержит линейную среду, другой - нелинейную. Нелинейность в слое выражается законом Керра. Проблема сводится к нелинейной системе обыкновенных дифференциальных уравнений. Получено аналитическое решение краевой задачи, описывающей распространение электромагнитных волн.

Поволжский регион 20 В случае ТМ-поляризации предположим, что { }zx EEE ,0,= , {0, , 0}yH H= . <...> Так как yH выражается через xE и zE , то yH тоже не зависит от y . <...> ., ( ) i zy yH H x e γ= , ( ) zixx exEE γ= , ( ) i zz zE E x e γ= , тогда получим следующую систему:

24

№2 [Радиотехника и электроника, 2017]

Публикуются статьи по широкому спектру теоретических и прикладных проблем радиоэлектроники, связи и физической электроники.Тематические рубрики журнала охватывают все важнейшие области радиотехники и электроники, такие как электродинамика, теория распространения радиоволн, обработка сигналов, линии передачи, теория и техника связи, физика полупроводников и физические процессы в электронных устройствах, применение методов радиоэлектроники и радиоэлектронных устройств в биологии и медицине, микроэлектроника, наноэлектроника, электронная и ионная эмиссия и т.д.

x y x y k x y k k k ∞ = + = = ∑ ( ){ }пр, Re 0 2x yh = ( ){ }пр, Im 0 0x yh = t → ∞ t → ∞ ( ){ }( ) ( <...> 0 } 0 x yh , отр τ , , lim Re{ (2τ )} 1 x y x y x yh→∞ = , отр τ , ,lim Im{ (2τ )} 0x y x y x yh→∞ = <...> 3пр , Im{ }x yh отр , Im{ }x yh от р , | (0 )| = 1 x y h отр , | (0.5) | = 1.3x yh отр , | (1.0) | = <...> 1.49 x y h отр , Re{ }x yh пр , Re{ }x yh Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис» <...> ( ){ }− < < −отр, ,1.3 Im τ 1.15)x y x yh ,1 τ 6.5x y< ≤ ~ 1 ( ){ }пр, ,(0 Re τ 0.437),x y x yh< ≤ −

Предпросмотр: Радиотехника и электроника №2 2017.pdf (0,1 Мб)
25

№5 [Кристаллография, 2017]

Основан в 1956 г. Публикуются оригинальные статьи, краткие сообщения и обзоры, посвященные различным аспектам кристаллографии.Журнал является рецензируемым, включен в Перечень ВАК

Yh. <...> C5v, Yh}. <...> Для группы Yh икосаэдр всегда является частной характеристической орбитой {Yh, C3v, C3v, Yh}. <...> } орбитой группы Y или частной характеристической {Yh, C2v, C2v, Yh} орбитой группы Yh. <...> Для группы Y это набор {Y, C1, C1, Y} или {Y, C1, Cs, Yh}, для группы Yh – {Yh, Cs, Cs, Yh}.

Предпросмотр: Кристаллография №5 2017.pdf (0,1 Мб)
26

О СОПОСТАВИМОСТИ ТАМОЖЕННЫХ КНИГ РАЗНЫХ РЕГИОНОВ РОССИИ XVII ВЕКА: НА ПРИМЕРЕ КУРСКИХ, МОЖАЙСКИХ И ВЯЗЕМСКИХ ИСТОЧНИКОВ [Электронный ресурс] / Раздорский // Вестник Воронежского государственного университета. Серия: История. Политология. Социология .— 2011 .— №1 .— С. 151-155 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/515836

Автор: Раздорский

рассмотрен вопрос о степени сопоставимости таможенных книг трех городов, относящихся к различным регионам России XVII в.: Южного (Курск), Центрального (Можайск) и Западного (Вязьма). На основе сравнительного анализа структуры и содержания этих источников выделены и классифицированы статистические данные, которые возможно сопоставить между собой

�cfZ�Z2h2�Y`j2`�Y�\2]2o]i<�Zc2\Z`>f<;�^Z`cf1 j2]]i<� ]f� Yh2ZX2j2]^2� \2_`2[q]YZ` <...> ^1 ]f� Z�$fcb2[f� �mY]fZ2>f� Z� ZY[^� Z� \>f`nf`^� Z \2>_`^� cah[2d� XY� (c^>]2� Z� cah[_6��&f]]i2� Yh <...> Yhs2kf<� `Y>fc]i<� Xfc`^d� ]2c2\bY� Y`Za`Z`>ap` ^� >�b]^(f<� �,,�/�,.�1<� ((���k2Z`Y�bY]bc2`]Y1 (Y� <...> � bY[^j2Z`>Y >YgY>� Z� `Y>fcfk^;� XcYZ[2\Y>f>e^k^� j2c2g�$Y1 ofdZb� `cf]g^`Yk;� bY`Yci2� XY\[2of[^� Yh <...> /�Yhs2ki�XYZ`f>Yb�Y`\2[q]i<�>^\Y>�`Y>fcY> !]

27

№2 [Вопросы атомной науки и техники. Серия: Теоретическая и прикладная физика. , 2017]

Издается с 1984г. В серии публикуются результаты научных работ по следующим разделам: физические свойства веществ при больших плотностях энергии; теория переноса излучения и вещества; теория многофазных сред и течений; отдельные физические проблемы атомной энергетики; квантовая теория элементарных процессов в плазме; общие вопросы теоретической физики. Публикуются как чисто теоретические работы из этих разделов, так и работы прикладного характера с доведением их до конкретных способов расчета и численных результатов или простых инженерных формул, пригодных для численной оценки рассматриваемых явлений. Главный редактор - Академик РАН Ю.А. Трутнев

Янилкин 64 ( ) ( ) ( ) ( ) 0 0 , , , , , ,1 , , , , , cos x yr r z z z xH x y z t yH x y z tH h r t H <...> +⎛ ⎞ = = +⎜ ⎟⎜ ⎟ϑ ⎝ ⎠ ( ) ( ) ( ) ( )( ) 2 2 0 0 , , , , , ,1 , , , , , sin x y z z z z xH x y z t yH <...> h r t H x y z t H H r z ϑ ϑ ⎛ ⎞+ ⎜ ⎟= = − − ⎜ ⎟ϑ −⎝ ⎠ ( ) ( ) ( ) 0 0 , , , , , ,1 , 0. sin x y z z yH <...> x y z t h r t H x y z t z + = + ( ) ( ) ( ) ( )( ) 2 2 , , , , , , , , , , , x y z z xH x y z t yH x <...> y z t h r t H x y z t r z ϑ + = − − ( ) ( ) ( ), , , , , , , 0. y x xH x y z t yH x y z t h r t r ϕ

Предпросмотр: Вопросы атомной науки и техники. Серия Теоретическая и прикладная физика. №2 2017.pdf (0,5 Мб)
28

РАСЧЕТ ХАРАКТЕРИСТИК ЗАЖИГАНИЯ МЕТАЛЛИЗИРОВАННОГО КОНДЕНСИРОВАННОГО ВЕЩЕСТВА ПРИ РАЗЛИЧНЫХ СПОСОБАХ ОПИСАНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ [Электронный ресурс] / Кузнецов, Стрижак, Волны // Химическая физика .— 2017 .— №1 .— С. 36-42 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/585802

Автор: Кузнецов

Выполнено исследование зажигания металлизированного конденсированного вещества локальным источником энергии ограниченного теплосодержания. Основная характеристика процесса (время задержки зажигания) вычислена в широком диапазоне варьирования начальной температуры источника (800–1500 K) при учете реальной неоднородной структуры конденсированного вещества, обусловленной мелкодисперсными частицами металла, и при описании гетерогенной структуры моделью однородной среды с теплофизическими свойствами, рассчитанными по формулам на основе свойства аддитивности компонентов. Также для вычисления теплопроводности использованы аппроксимационные выражения, предложенные Максвеллом, Фриком, Бруггеманом, Мередитом, Сяо, Хэмильтоном, Кроссом, Беренсом, Миснаром, Петерсоном, Германсом, Нильсеном для полимерных материалов с мелкодисперсными включениями, имеющими более высокую теплопроводность по сравнению с полимерной матрицей. Установлено, что использование аппроксимационных выражений перечисленных выше авторов ведет к отклонению времен задержки зажигания (до 75%) и минимальной температуры источника (до 15%), необходимой для инициирования горения, по сравнению с результатами, полученными при учете реальной гетерогенной структуры

– локальный источник нагрева, 3 – матрица горючего и окислителя, 4 – частицы металла. 0 xl xp yp hw yh <...> Приняты следующие обозначения: t – время, с; td – время задержки зажигания, с; x, y – координаты, м; xl, yh <...> мм, yр = 2 мм; размеры частиц металла в топливе – xm = ym = 0.08 мм; размеры области решения – xl = yh

29

Исследование опасности поражения током в трехфазных электрических сетях напряжением до 1 кВ метод. указания к выполнению лаб. работы по дисциплине «Безопасность жизнедеятельности»

Автор: Тупов В. В.
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Дана методика исследования опасности поражения человека током в трехфазной электрической сети. Для студентов всех специальностей МГТУ им. Н.Э. Баумана.

проводимости: YА = 1/RАE + jCАE; YB = 1/RBE + jCBE; YС = 1/RСE + jCСE; (2) YN = 1/RPEN + jCPEN; Y0 = 1/R0; Yh <...> (5) Пренебрегая в выражении (4) малыми по сравнению с проводимостью Y0 величинами, получаем Ih ≈ Uф Yh <...> Y0 / (Y0 + Yh), (6) Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис» 6 или, если учесть соотношения <...> Кроме того, обычно YA , YB , YC   Yзм, поэтому выражение (17) примет вид Ih  Uф Yh Yзм (1 – <...> а) / (Yзм + Yh) (20) или, с учетом выражения для фазового оператора a и соотношений (2), ф л зм зм 3

Предпросмотр: Исследование опасности поражения током в трехфазных электрических сетях напряжением 1 кВ.pdf (0,3 Мб)
30

Метод связанных волн расчета дифракционных тонкопленочных оптических структур учеб. пособие

Автор: Хохлов А. А.
М.: РУДН

Пособие посвящено изложению метода связанных волн и его применениям к решению задач расчета тонкопленочных дифракционных решеток. Метод является наиболее эффективным в случае анализа бинарных оптических решеток, однако с дополнительными условиями применим также и к решеткам с более сложным профилем. Приведен подробный вывод расчетных формул для случаев ТЕ- и ТМ-поляризованных волн, а также случая конической дифракции. Изложены численно устойчивые методы определения интенсивностей пропускания и отражения дифракционных решеток.

,yH x z : 2 2 , ,1 1 , 0y y y H x z H x z H x z x x y zk k . (2.51) ,xE x z ,yH x z (2.51) 2 1N 2 2 1N <...> x z z H x zE x z H x z z x xk (2.52) Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис» 45 ,yH <...> ) ,xE x z , ,yH x z (2.54), (2.55) 2 1N 2 2 0k x k x (2.40) 2 1 k x x d : 22 1 2expn n c i nx dk x , <...> mj j N j N N N m j mj j mj j N j N H z C z C z m N N E z C z C z m N N (2.64) nT nR (2.34) (2.36) ,yH <...> TMxE yH 0 0 0 0 0 0 2sin( ) sin( ) sin( )xik k n i k n ik k n i , n Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО

Предпросмотр: Метод связанных волн расчета дифракционных тонкопленочных оптических структур.pdf (0,5 Мб)
31

№2 [Вестник Томского государственного университета. Управление, вычислительная техника и информатика, 2009]

Научный журнал был выделен в самостоятельное периодическое издание из общенаучного журнала «Вестник Томского государственного университета» в 2007 г. В журнале публикуются результаты теоретических и прикладных исследований вузов, научно-исследовательских, проектных и производственных организаций в области управления, вычислительной техники и информатики в технических, экономических и социальных системах. Входит в Перечень ВАК.

в следующем виде: 0 0 1 2 1( ( ) ( ) ) ( , , , ) ( ) ( , , , ) ( ) ( , , , ) ( , , , )s s x H y s s yH <...> τ ε = −ε τ ∂ ∂∂ , 1 1 0( ( ) ( ) ( )) ( , , , ) ( ) ( , , , ) ( ( ) ( ) ) ( , , , )s s x s H y s s yH <...> + σ +μ τ ε − εσ τ ε + λ + σ τ ε + { } { } 2 2 0 1 12 1( ) ( , , , ) ( ) ( , , , ) ( ) ( , , , ) 2 s yH <...> y s Q x s H y h x s y ∂ τ τ ε = τ + ε + ∂ ( , ) ( , ) ( )k Q x s yH y o x ∂ ε τ + ε ∂ . (35) Теперь <...> yH y H yr s x r s x Q x s y x y= ∂ τ⎧ ⎫∂ τ ∂ τ ∂′ ′ε − ε τ − ε τ −⎨ ⎬ ∂τ ∂ ∂ ∂⎩ ⎭ ∑ ( 22 (1)2 0 22 0

Предпросмотр: Вестник Томского государственного университета. Управление, вычислительная техника и информатика №2 2009.pdf (0,6 Мб)
32

Диагностика периоперационного инфаркта миокарда [Электронный ресурс] / Суджаева // Кардиология в Беларуси .— 2010 .— №5 .— С. 23-35 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/492322

Автор: Суджаева

Периоперационный инфаркт (ПИМ) без волны Q увеличивает риск смерти в 6, а риск возникновения повторного инфаркта миокарда – в 27 раз в течение последующих 6 месяцев [11]. Периоперационный инфаркт миокарда может возникнуть при операциях любой локализации и при оперируемой патологии различных органов и систем. К примеру, установлено, что у пациентов с заболеваниями сосудов атеросклеротической природы после стентирования сонных артерий или при каротидной эндартерэктомии возникновение в периоперационном периоде инфаркта миокарда с волной Q или без нее увеличивает риск будущих осложнений и гибели пациента [10].

Н IIБ , N YH A 3 . В ы со ка я ле го чн ая г ип ер те нз ия . С ер де чн ая а ст м а. <...> дд иа бе ти че ск ое с ос то ян ие – Н ГН , с ер де чн ая н ед ос та то чн ос ть II I-I Y Ф К по N YH <...> Н IIА , N YH A 3 . <...> Н II (N YH A III ). О те к ле гк их 5 .0 2. 20 10 г.

33

Распространение ТМ-поляризованных электромагнитных волн в диэлектрическом слое из нелинейного метаматериала [Электронный ресурс] / Валовик, Смирнов // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2010 .— №3 .— С. 71-87 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/269888

Автор: Валовик
М.: ПРОМЕДИА

Изучается распространение ТМ-поляризованных электромагнитных волн в диэлектрическом слое из нелинейного метаматериала. Слой расположен между двумя изотропными немагнитными полупространствами с постоянными электродинамическими характеристиками. Получено дисперсионное уравнение для постоянных распространения ТМ-поляризованных электромагнитных волн в слое.

Рассмотрим ТМ-поляризованные волны  , 0,x zE EE ,  0, , 0yHH . <...> Поскольку yH выражается через xE и zE , то yH также не зависит от y. <...> Обозначая  ...x    и, предполагая, что компоненты поля гармонически зависят от z:    , i zy yH

34

№3 [Сибирский журнал вычислительной математики, 2011]

СибЖВМ - единственный общероссийский журнал по вычислительной математике, издающийся за Уралом с привлечением авторов и рецензентов со всего СНГ.Основные направления журнала:- вычислительная математика;- математическое моделирование;- прикладная информатика;- автоматизация научных и прикладных исследований.Статьи публикуются на русском и английском языках, в зависимости от языка оригинала.

, uh) ∈ V h × Uh, такую что min uh∈Kh⊂Uh { 1 2 ‖yh − y0‖ 2 + α 2 ‖uh‖ 2 } , (2.9) a(yh, wh) + (φ(yh), <...> Тогда ‖y(uh) − yh‖ 2 1,Ω ≤ C(η 2 4 + η 2 5), (3.17) где η24 = ∑ τ∈T h h2τ ∫ τ (f + div(A∇yh) − φ(yh)) <...> ), e y ) = (A∇(y(uh) − yh),∇(e y − eyI)) + (φ(y(uh)) − φ(yh), e y − eyI) = ∑ τ∈T h ∫ τ (f + div(A∇yh) <...> τ (f + div(A∇yh) − φ(yh))(e y − eyI ) + ∑ l⊂∂Ω ∫ l (A∇yh · n − Buh − zb)(e y − eyI ) + ∑ l∩∂Ω=∅ ∫ l <...> ‖y(uh) − yh‖ 2 1,Ω ≤ ∑ l∩∂Ω=∅ hl ∫ l [A∇yh · n] 2 + ∑ l⊂∂Ω hl ∫ l (A∇yh · n − Buh − zb) 2 + ∑ τ∈T h

Предпросмотр: Сибирский журнал вычислительной математики №3 2011.pdf (0,5 Мб)
35

Основы электродинамики наноструктур учеб. пособие

Автор: Глущенко А. Г.
Изд-во ПГУТИ

В учебном пособии рассмотрены волноводные структуры, в которых за счет малого по сравнению с длиной волны поперечных размеров имеются запредельные (запрещенные) зоны частот (энергий). Показано, что введение активных сред приводит к качественному изменению физических свойств этих структур - запредельные области трансформируются в зоны усиления. Рассмотрены возможности создания нового класса микроэлементов и наноэлементов на базе запредельных структур в различных частотных диапазонах электромагнитного излучения: от микроволнового до оптического. Описываются особенности распространения электромагнитных волн в безграничных изотропных и анизотропных средах в областях их запредельных параметров, особенности отражения и прохождения волн через границы раздела с запредельными средами. Рассмотрено распространение волн в запредельных однородных и неоднородных волноводных структурах, в периодических структурах. Описываются особенности резонансных свойств экранированных структур с запредельными средами. Авторами не ставилась задача полного охвата известного к настоящему времени материала, имеющейся литературы и авторских приоритетов.

, xH ; уравнения (1.1.9) и (1.1.10) описывают линейно поляризованную волну с компонентами поля xE , yH <...> Аналогично проводится расчет коэффициентов отражения и прохождения для E -волн с компонентами поля yH <...> Волновое уравнение для yH компоненты поля имеет вид (1.2.1). <...> Решение для падающей, отраженной и прошедшей через границу раздела волн ищется для yH компоненты поля <...> Рассмотрим E -волны с компонентами yH , xE , zE .

Предпросмотр: Основы электродинамики наноструктур учебное пособие.pdf (0,5 Мб)
36

ИССЛЕДОВАНИЕ ГРАВИТАЦИОННОГО ПЕРЕМЕШИВАНИЯ В ПРИСУТСТВИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ [Электронный ресурс] / Глазырин [и др.] // Вопросы атомной науки и техники. Серия: Теоретическая и прикладная физика. .— 2012 .— №3 .— С. 5-12 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/559578

Автор: Глазырин

Численно исследуется задача о турбулентном гравитационном перемешивании в присутствии магнитного поля для идеальной МГД. Граница раздела двух жидкостей изначально плоская, а магнитное поле задается параллельным плоскости раздела. Развивающаяся неустойчивость приводит к образованию области турбулентного перемешивания и замешивает среднюю плотность вещества и магнитное поле. В результате исследования получены как влияние магнитного поля на область перемешивания, так и влияние области перемешивания на магнитное поле. Последнее описано и с помощью предложенной полуфеноменологической модели

Будем называть его моделью Yoshizawa – Hamba (YH) и применим эти результаты к нашей задаче. <...> После сравнения с результатами 3D расчетов по ТРЭК для модели YH получается оптимальное значение (см. <...> рис. 8,a) 4,0.YH optim  (26) В разной величине диффузии в зоне турбулентного перемешивания проявляется <...> Сравнение полуфеноменологических моделей с несколькими моментами численного расчета  = 0,03: а – модель YH <...> 1   (в этой области формально нарушается справедливость модели), но при этом в отличие от модели YH

37

Задача о распространении электромагнитных волн в слое с произвольной нелинейностью (I. ТЕ-волны) [Электронный ресурс] / Валовик // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2010 .— №1 .— С. 18-27 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/269859

Автор: Валовик
М.: ПРОМЕДИА

Рассматривается краевая задача для системы уравнений Максвелла, описывающая распространение электромагнитных ТЕ-волн в нелинейном диэлектрическом слое с произвольной нелинейностью. Проблема приводит к нелинейной краевой задаче на собственные значения для обыкновенного нелинейного дифференциального уравнения второго порядка. Получено дисперсионное уравнение для собственных значений задачи (постоянных распространения).

Предполагая, что компоненты поля гармонически зависят от z,   i zy yH H x e  ,   i zx xE E x e <...> И окончательно,    2 3h hz yH E     и    0 02 1z yH E    .

38

Автоматизированное проектирование и оценка систем физической защиты потенциально опасных( структурно-сложных) объектов.

Автор: Боровский Александр Сергеевич
ФГБОУ ВПО Оренбургский государственный аграрный университет

В монографии рассматривается прикладной потенциал научного направления «нечеткие вычисления» в предметной области проектирования и анализа систем физической защиты объектов.Предназначена для специалистов в области разработки и проектирования систем физической защиты объектов, а также может быть использована в учебном процессе при преподавании дисциплин, связанных с разработкой и проектированием экспертных систем.

Нечеткий гиперграф композиции XYH ~ = XH ~ ° YH ~ (рис. 3.11) F( xyP ~ ) = {((x, y), μF(Pxy) (x, y)) <...> Композиция ZH ~ = (Z, Q, zP ~ ) и YH ~ = (U, Y, yP ~ ) Нечеткий гиперграф композиции ZYH ~ = ZH ~ ° YH <...> композиции XYH ~ = = XH ~ ° YH ~ y1 y2 y3 y4 y5 x1 0,5 0,8 0,4 0,8 0,5 x2 0,5 0,8 0,4 0,8 0,3 x3 0,5 <...> Для построения композиции ZYH ~ = ZH ~ ° YH ~ используем гиперграфы XYH ~ = XH ~ ° YH ~ и ZXH ~ = = ZH <...> Таблица 3.30 – Матрица инциденций гиперграфа композиции ZYH ~ = = ZH ~ ° YH ~ z1 z2 z3 z4 z5 z6 z7 z8

39

Выброс канцерогенов при сжигании углеводородных топлив [учеб. пособие]

Автор: Лукачев
Издательство СГАУ

Выброс канцерогенов при сжигании углеводородных топлив., Используемые программы: Adobe Acrobat. Труды сотрудников СГАУ (электрон. версия)

= 25,0%); пропан − С3Н8 (YH = 18,2%); ацетилен − С2Н2 (YH = 7,7%). <...> Для ацетилена (непредельного углеводорода с тройной связью) по сравнению с метаном YH уменьшается в ~ <...> В качестве топлив использовались следующие индивидуальные углеводороды: пропан, н-гексан (С6Н14, YH = <...> 16,3%), н-октан (С8Н18, YH = 15,9%) и изооктан (С8Н18, YH = 15,9%), а также смесевые топлива, изготовленные <...> = 7,7%) или толуола (С7Н8, YH = 8,7%).

Предпросмотр: Выброс канцерогенов при сжигании углеводородных топлив.pdf (0,3 Мб)
40

ПОНЯТИЕ ПАРАЛЛЕЛЬНОСТИ И СВОЙСТВА МНОГОЗНАЧНЫХ ВЕКТОРНЫХ ПОЛЕЙ НА ГРУППАХ ДИФФЕОМОРФИЗМОВ ПЛОСКОГО ТОРА [Электронный ресурс] / Гликлих, Фильчаков // Вестник Воронежского государственного университета. Серия: Физика. Математика .— 2011 .— №1 .— С. 127-132 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/522334

Автор: Гликлих

на основе использования понятия параллельности на группах диффеоморфизмов плоского n-мерного тора исследуются свойства многозначных векторных полей на указанных группах. Получены теоремы существования решений задачи Коши для дифференциальных включений

По построению метрики из т о г о , ч т о dist h q d,( ) < с л е д у е т , ч т о d Y Yh q e( ) ( )( ) <...> h ŒDs и для каждого e > 0 существуетd > 0, такое, что из того что dist h q d,( ) < следует, что d Y Yh <...> Рассмотрим d, которое существует для e 2 такое, что из того что dist h q d,( ) < следует, что d Y Yh

41

№9 [Радиотехника и электроника, 2017]

Публикуются статьи по широкому спектру теоретических и прикладных проблем радиоэлектроники, связи и физической электроники.Тематические рубрики журнала охватывают все важнейшие области радиотехники и электроники, такие как электродинамика, теория распространения радиоволн, обработка сигналов, линии передачи, теория и техника связи, физика полупроводников и физические процессы в электронных устройствах, применение методов радиоэлектроники и радиоэлектронных устройств в биологии и медицине, микроэлектроника, наноэлектроника, электронная и ионная эмиссия и т.д.

Далее систему из двух интегральных I II II,y y yH H H= + I II IIH H Hϕ ϕ ϕ= + 11 12 1 0 0 21 22 2 0 0 <...> + lB + msX + .msY + ,mnsXE + ,mnsXH + ,mnsYE + ,mnsYH + .mn mns mns ms mn mns mns ms R XE XH X S YE YH <...> 2) ( )] ψ ( ) sh ( ) , H y ms m ms m s E H Hms mks m mk mkE ms k H ms mks m mk k H mk H m Y r g y d YH <...> h ft h h ft= π = − π 0 0 .x yh h= ( )0 sin 2 , 0,x x yh h ft h= π = 0 0.yh = 04 1750Mπ = Рис. 1. <...> Отметим, что разброс некоторых cu 0 , 0x yh h≡ 0 , ,x yh cu cu 0h 0,cu kh= k = точек достигает одного

Предпросмотр: Радиотехника и электроника №9 2017.pdf (0,1 Мб)
42

Электродинамический анализ и разработка САПР-ориентированных математических моделей печатных антенных решеток монография

Автор: Касьянов А. О.
Ростов н/Д.: Изд-во ЮФУ

Работа посвящена вопросам проектирования и применения печатных фазированных и отражательных антенных решеток. Представлен электродинамический анализ и построены САПР-ориентированные математические модели многоэлементных антенных решеток в интегральном исполнении. Рассмотрены этапы построения математических моделей электродинамического уровня для широкого класса полосковых и микрополосковых фазированных и отражательных антенных решеток на основе открытых печатных электродинамических структур. Разработаны методики электродинамического учета влияния фидерной системы на характеристики излучения и согласования печатных фазированных антенных решеток, а также конструкционных элементов управляющих СВЧ-устройств на характеристики рассеяния печатных отражательных антенных решеток, как микроволновых компонентов интеллектуальных покрытий. Описан комплекс вычислительных программ автоматизированного проектирования отражательных и фазированных антенных решеток в печатном исполнении. Исследованы электродинамические характеристики этих решеток и даны рекомендации для их автоматизированного проектирования.

, yH2 полей. <...> Составляющие векторов напряженностей вспомогательных полей:   в 1  x,yH ,    RL,в 2  x,yH ,  <...> ,    RL, в 2 ~ x,yH ,    RL, в 2 ~ x,yH ,    RL, в 2 ~ y, zH ,    RL, в , 2 ~ zyH <...> мв 2  , /L yH мв 2  , //L yH мв 2  , /L zH мв 2  и //L yH мв 2  определяются в результате решения <...> мв 2  , /R yH мв 2  , //R yH мв 2  , /R zH мв 2  , //R yH мв 2  определяются в результате решения

Предпросмотр: Электродинамический анализ и разработка САПР-ориентированных математических моделей печатных антенных решеток..pdf (1,4 Мб)
43

КИНЕТИКА ГИДРИРОВАНИЯ АЦЕТОНА И ОЦЕНКА ВКЛАДА ДЕГИДРИРОВАНИЯ 2-ПРОПАНОЛА НА СКЕЛЕТНОМ НИКЕЛЕ В УСЛОВИЯХ ГИДРОГЕНИЗАЦИИ [Электронный ресурс] / Романенко, Меркин, Лефедова // Известия высших учебных заведений. Химия и химическая технология .— 2016 .— №1 .— С. 12-16 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/560253

Автор: Романенко

Обсужден вопрос о кинетике процесса насыщения образцов скелетного никеля водородом в водном растворе 2-пропанола азеотропного состава. Рассчитаны значения констант скоростей дегидрирования 2-пропанола и гидрирования ацетона. Предложена кинетическая модель изучаемых процессов

катализатора, сопровождающееся дегидрированием растворителя, можно записать в виде стадии: 2 2SH Y YH <...> Aгентство Kнига-Cервис» ХИМИЯ И ХИМИЧЕСКАЯ ТЕХНОЛОГИЯ 2016 том 59 вып. 1 17 1) 2 2SH H S  2) 2 2H Y YH <...> фазы, так и образующегося при дегидрировании растворителя, может быть записана в виде: 1 2 k 2 2k H Y YH <...>  3 4 k 2 2k SH Y YH S  Данной схеме будет отвечать следующий вид кинетической модели:

44

О распространении связанных электромагнитных ТЕ- и ТМ-волн в плоском слое с керровской нелинейностью [Электронный ресурс] / Валовик, Смирнов // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2012 .— №4 .— С. 21-48 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/270024

Автор: Валовик
М.: ПРОМЕДИА

Исследуется распространение связанных ТЕ- и ТМ-волн в плоском нелинейном слое. Нелинейность выражается законом Керра. Показано, что физическая задача сводится к нелинейной двухпараметрической задаче на собственные значения для системы (нелинейных) обыкновенных дифференциальных уравнений. Доказано существование связанных поверхностных ТЕ- и ТМ-волн. Указаны интервалы локализации соответствующих парных собственных значений рассматриваемой нелинейной задачи.

TyHH , распространяющихся в рассматриваемой структуре, можно показать [2], что компоненты xE , zE , yH <...> могут быть выбраны в виде  E Mi zx xE x e  ,  E Mi zz zE x e  ,  H Mi zy yH x e  , где M <...> Касательными составляющими в рассматриваемом случае являются компоненты yE , zE , yH , zH . <...> Легко видеть из системы (9), что непрерывность xE следует из непрерывности yH . <...> Из непрерывности yH получаем, что MZ X   непрерывна на границе раздела.

45

Расчет магнитной силы в воздушном зазоре на основе метода эквивалентного проводника с током [Электронный ресурс] / Ковалев // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Технические науки .— 2010 .— №4 .— С. 118-122 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/269525

Автор: Ковалев
М.: ПРОМЕДИА

Приводится расчет магнитной силы в воздушном зазоре электрической машины любого типа на основе введения понятия эквивалентного тока.

напряженности магнитного поля в воздушном зазоре Hy(x, y) среднее значение напряженности магнитного поля yH <...>        . (7) Среднее значение произведения составляющих напряженностей магнитного поля x yH

46

ЧИСЛЕННОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ВЫГОРАНИЯ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ ЗАЖИГАНИЯ ПОЛИМЕРА ПРИ ЛОКАЛЬНОМ НАГРЕВЕ [Электронный ресурс] / Глушков, Кузнецов, Стрижак // Физика горения и взрыва .— 2017 .— №3 .— С. 59-70 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/614302

Автор: Глушков

Выполнено численное исследование влияния выгорания на время задержки зажигания типичного термопластичного полимера (полиметилметакрилата) металлической частицей, нагретой до высокой температуры. Начальная температура источника энергии варьировалась в диапазоне 960 ÷ 1150 К. Выделено три режима зажигания полимера, характеризующиеся температурой источника тепла, временем задержки и положением зоны зажигания в окрестности горячей частицы. Установлено, что в условиях локального нагрева выгорание прогретой области приповерхностного слоя полимера несущественно (менее 5%)влияет на увеличение основной характеристики процесса — времени задержки зажигания. При этом в момент инициирования горения степень термического разложения полимера (глубина превращения вещества) не достигает даже 15 % в сечении, соответствующем максимальному тепловому потоку от источника нагрева. Показано, что при учете зависимости теплофизических свойств полиметилметакрилата от температуры время задержки зажигания возрастает более существенно, чем при учете фактора выгорания. Длительность индукционного периода увеличивается на 15 ÷ 25 % за счет повышения аккумулирующей способности полимера и интенсивности теплоотвода из прогретой области приповерхностного слоя в глубь вещества

0 < y < y1; x = xl, 0 < y < y1: (8) ∂T3 ∂x = 0; x = 0, y1 < y < y2: ∂T2 ∂x = 0; (9) x = 0, y2 < y < yh <...> ; x = xl, y1 < y < yh: ∂T1 ∂x = 0, ∂μv ∂x = 0; (10) x = x1, y1 < y < y2: −λ2 ∂T2 ∂x = −λ1 ∂T1 ∂x , T2 <...> Стрижак 63 y = yh, 0 < x < xl: ∂T1 ∂y = 0, ∂μv ∂y = 0. (17) Здесь td — время задержки зажигания, с, xl <...> , yh — размеры области решения, м, Δx, Δy — шаги по пространственным координатам, м, Δt — шаг по времени <...> Размеры области решения (см. рис. 1) задачи зажигания xl = yh = 20 мм (толщина полимера 2 мм, высота

47

ЧИСЛЕННОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ВЫГОРАНИЯ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ ЗАЖИГАНИЯ ПОЛИМЕРА ПРИ ЛОКАЛЬНОМ НАГРЕВЕ [Электронный ресурс] / Глушков, Кузнецов, Стрижак // Физика горения и взрыва .— 2017 .— №2 .— С. 60-71 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/587760

Автор: Глушков

Выполнено численное исследование влияния выгорания на время задержки зажигания типичного термопластичного полимера (полиметилметакрилата) металлической частицей, нагретой до высокой температуры. Начальная температура источника энергии варьировалась в диапазоне 960 ÷ 1150 К. Выделено три режима зажигания полимера, характеризующиеся температурой источника тепла, временем задержки и положением зоны зажигания в окрестности горячей частицы. Установлено, что в условиях локального нагрева выгорание прогретой области приповерхностного слоя полимера несущественно (менее 5%)влияет на увеличение основной характеристики процесса — времени задержки зажигания. При этом в момент инициирования горения степень термического разложения полимера (глубина превращения вещества) не достигает даже 15 % в сечении, соответствующем максимальному тепловому потоку от источника нагрева. Показано, что при учете зависимости теплофизических свойств полиметилметакрилата от температуры время задержки зажигания возрастает более существенно, чем при учете фактора выгорания. Длительность индукционного периода увеличивается на 15 ÷ 25 % за счет повышения аккумулирующей способности полимера и интенсивности теплоотвода из прогретой области приповерхностного слоя в глубь вещества

0 < y < y1; x = xl, 0 < y < y1: (8) ∂T3 ∂x = 0; x = 0, y1 < y < y2: ∂T2 ∂x = 0; (9) x = 0, y2 < y < yh <...> ; x = xl, y1 < y < yh: ∂T1 ∂x = 0, ∂μv ∂x = 0; (10) x = x1, y1 < y < y2: −λ2 ∂T2 ∂x = −λ1 ∂T1 ∂x , T2 <...> Стрижак 63 y = yh, 0 < x < xl: ∂T1 ∂y = 0, ∂μv ∂y = 0. (17) Здесь td — время задержки зажигания, с, xl <...> , yh — размеры области решения, м, Δx, Δy — шаги по пространственным координатам, м, Δt — шаг по времени <...> Размеры области решения (см. рис. 1) задачи зажигания xl = yh = 20 мм (толщина полимера 2 мм, высота

48

Физика грунтов и опорная проходимость колесных транспортных средств. В 2 ч. Ч. 1. Физика грунтов учеб. пособие

Автор: Ларин В. В.
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Рассмотрены теоретические основы механики грунтов и опорной проходимости колесных транспортных средств (ТС). В первой части представлены фундаментальные законы механики грунтов и приближенные методы оценки деформируемости опорных поверхностей (ОП), используемые при оценке опорной проходимости ТС, а также параметры деформируемых ОП. Содержание пособия соответствует программам и курсам лекций, которые автор читает в МГТУ им. Н.Э. Баумана.

При небольших деформациях г.сд ш/ 0,5yh b  для плотного грунта характерно его выпирание (см. рис. 3.6 <...> , линия 4), которое сохраняется до достижения отношения г.сд ш/ 2yh b  при изменении форм поверхностей <...> перпендикулярно к ДОП, а под углом) на пределе несущей способности грунтовой массы: г ( , , )z z x yh <...> j f p p p  г ( , , ).y y z x yh j f p p p  К искомым зависимостям должны предъявляться следующие <...> b     г0,75 ;   г ш0,25 ;yH b 0,1г г г0,25 e ;yH H H     г г ш( 0,25 );yH H b   arctg

Предпросмотр: Физика грунтов и опорная проходимость колесных транспортных средств. Часть 1. Физика грунтов.pdf (0,3 Мб)
49

ТЕОРЕМА ЕДИНСТВЕННОСТИ ОДНОЙ ОБРАТНОЙ ЗАДАЧИ ДЛЯ КВАЗИЛИНЕЙНОГО УРАВНЕНИЯ ЭЛЛИПТИЧЕСКОГО ТИПА [Электронный ресурс] / Алиев // Известия высших учебных заведений. Северо-Кавказский регион. Естественные науки .— 2012 .— №5 .— С. 8-13 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/426695

Автор: Алиев

Обратные задачи по определению коэффициентов дифференциальных уравнений с частными производными представляют интерес во многих прикладных исследованиях. Эти задачи приводят к необходимости приближенного решения обратных задач математической физики, некорректных в классическом смысле. В частности, необходимость идентификации неизвестных плотностей источников и коэффициентов приводит к обратным задачам для эллиптических уравнений. Исследуется обратная задача определения неизвестного коэффициента в квазилинейном эллиптическом уравнении. С использованием метода оценок типа Карлемана доказана теорема единственности для обратной задачи квазилинейного уравнения эллиптического типа в ограниченной области.

функции )}(~),,(~{ zqyzω , имеем ,),(),(~ )()( ),( ~~~~~2~ 21 1 654321 ε∈ ω −= =ω+ω+ω+ω+ω+ω Syzzq zqzq yh <...> β−ε∈=′ε zyzyzS Тогда получим ,),(),(~ )()( ),( ~~~~~2~ 21 1 654321 ε′∈ ω −= =ω+ω+ω+ω+ω+ω Syzzq zqzq yh

50

Концептуальные аспекты социально-информацинной культуры студента технического вуза [Электронный ресурс] / Д.В. Гулякин // Гуманитарные, социально-экономические и общественные науки .— 2015 .— №1 .— С. 208-210 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/461709

Автор: Гулякин Дмитрий Владимирович

Объективный процесс интеграции социокультурных систем различной природу (гуманитарной и технической) приводит к пониманию того факта, что инженер становится суЬьектом социальной деятельности и социальной ответственности. Гуманитарная подготовка студента технического вуза является важнейшим показателем (критерием) не только их культурности и интеллектуальности, но и профессионализма, компетентности, гарантией гуманизации техники, технологии и инженерии Социогуманитарная составляющая должно стать неотъемлемой частью профессиональной культуры будущего специалиста поскольку определяет социально приемлемую траекторию его научных изысканий и технических проектов, способов их реализации и практического применения. В статье рассматриваются аспекты научной концепции социально-информационной культуры студента технического вуза

YXd_[dt ^`lc`X`ZWd bXelV[Xd XVh[YkVbW`c` Zejd tZftVXbt Zds[V]o wYi ^`WdjdXVfVi mW_YXV_YVin [V X`fgW` Yh <...> _VlVftVX b`aYdfg[` ^_YVifViep X_dVWX`o _Yp Vc` [dek[\h Yj\bWd[Y] Y XVh[YkVbWYh ^_`o VWX`Zr b^`b`T`Z Yh

Страницы: 1 2 3 ... 51