Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 562932)
Консорциум Контекстум Информационная технология сбора цифрового контента
Уважаемые СТУДЕНТЫ и СОТРУДНИКИ ВУЗов, использующие нашу ЭБС. Рекомендуем использовать новую версию сайта.
  Расширенный поиск
Результаты поиска

Нашлось результатов: 188798 (1,40 сек)

Свободный доступ
Ограниченный доступ
Уточняется продление лицензии
1

Весь Харбин на 1926 год: адресная и справочная книга

[Б.и.]

Уникальный документ по истории русской эмиграции в Китае.

lhH Ha.), e.1 .. \\ lr<,:r . 3Ti i 6, i<:D. 3. rp11r. Cren. <...> BTfOPHH MapK rp11r., .ZDrn.1. f(HeBCI<. 33/ 64. Marn. rp11r. (AHacrneusi e.ll.), .!l.:\1B.1. <...> Kpaaas:r 428/54, 'lrP11nnAC. rp. POJl, (CocpbSl HHH.). <...> He.·, 4rnTo.rp. Y:r. <...> C1 .. rp11r.

Предпросмотр: Весь Харбин на 1926 год адресная и справочная книга.pdf (1,2 Мб)
2

К теории электромагнитных взаимодействий релятивистского электронного пучка и плазмы в коаксиальном волноводе во внешнем магнитном полеКузелев, Хапаева // Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия .— 2014 .— №6 .— С. 75-80 .— URL: https://rucont.ru/efd/572323 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Кузелев

Рассмотрены линейные электромагнитные взаимодействия прямолинейных электронных пучков с магнитоактивной плазмой в коаксиальном волноводе. Получены дисперсионные уравнения и определены структуры полей поверхностных плазменных волн в отсутствие электронного пучка. Получены дисперсионные уравнения пучковых волн в отсутствие плазменных волн. Получены дисперсионные уравнения, описывающие взаимодействие плазменных и пучковых волн. Вычислены инкременты неустойчивостей в режимах одночастичного и коллективного эффектов Черенкова и аномального эффекта Доплера

=    M(r,R1)I0(χ0r), R1 < r < rp, M(rp,R1)M(R2, r) M(R2, rp) I0(χ0r), rp < r < R2, , (14) а компонента <...> /r) ln(R1/rp) , R1 < r < rp, ln(r/R2) ln(rp/R2) , rp < r < R2, Er =      − 1 r 1 ln(R1/rp) , R1 <...> < r < rp, 1 r 1 ln(rp/R2) , rp < r < R2. (15) Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис <...> формулой GE(rp) = I 2 1 (χ0rp) M′(rp,R2)M ′(rp,R1) M(R1,R2) . (17) Здесь введено обозначение M′(r,R) <...> ′(rp,R1)M(r,R2) M′(rp,R2) I0(χ0r), rp < r < R2. (20) Рис. 2.

3

ОБ ОТСУТСТВИИ РЕШЕНИЙ У ОДНОГО КЛАССА НЕДИВЕРГЕНТНЫХ ЭЛЛИПТИЧЕСКИХ НЕРАВЕНСТВКоньков // Журнал вычислительной математики и математической физики .— 2017 .— №3 .— С. 74-84 .— URL: https://rucont.ru/efd/591269 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Коньков

Для недивергентных эллиптических неравенств второго порядка, содержащих члены с младшими производными, получены условия отсутствия решений (условия blow-up). Библ. 22

M r r M r r h t dt C rp r dr k /≥ θ 22 1( ) ( ) kM r M r =ρ 0{ } k i i ρ =0 1r ρ = 2k r ρ ∈ ,1 2( )i <...> r dr +ρ σ σ ∈Ξ ρ ≥∑ ∫ ∫ 1 2 1 1 1( ) ( ) . 2 i i r i r rp r dr rp r dr ∈ Ξ1i +ρ σ σ ∈Ξ ρ ≥∑ ∫ ∫ 1 2 <...> 2 1 1( ) ( ) . 2 i i r i r rp r dr rp r dr ∈ Ξ2i < ≤û0 1 μ > 1 ν > 1 >1 0M >2 0M ≥ ν2 1M M − − μ ⎛ ⎞ <...> ) i i r iM r r g t t dt C rp r dr ∈ Ξ2i +∞ σ θ ∈Ξ ≥ ∑∫ ∫ 1 20( ) ( ) ( ) i i r iM r r dt C rp r dr g <...> rp r dr +∞ − /α θ σ ∈Ξ ≥ ∑∫ ∫ 1 30 1 ( ) ( ) ( ) , i i r iM r r h t dt C rp r dr ∞ ∞ ∞ − / − /α θ θ

4

№7 [Астрономический журнал, 2017]

В журнале публикуются статьи по астрономии, в том числе по теоретической и наблюдательной астрофизике, планетарной астрофизике, физике Солнца, небесной механике, радиоастрономии, звездной астрономии, астрономическим методам и инструментам, а также обзоры книг, хроника, труды международных конференций.

Начальная скорость ДС на внешней орбите относительно главной СМЧД при rp = 500 R�; rp = = 250 R�; 200 <...> = 50 R�, 87 событий — на орбитах с rp = = 100R�, 61 событие — на орбитах с rp = 150R�, 9 событий — на <...> орбитах с rp = 200 R�. <...> = 50 R�; 100 R�; 150 R�; 200 R�; 250 R�. = 150 R�, 3 события — на орбитах с rp = 200 R�. <...> �. наоборот, увеличивается с ростом rp — 35.45 R�; 50.77R�; 59.2R�; 61.65R�.

Предпросмотр: Астрономический журнал №7 2017.pdf (0,0 Мб)
5

Об умножении коциклов полиэдрального комплексаКазарновский // Известия Российской академии наук. Серия математическая .— 2017 .— №2 .— С. 97-128 .— URL: https://rucont.ru/efd/592514 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Казарновский

Построен алгоритм умножения коцепей полиэдрального комплекса, зависящий от выбора линейного функционала на содержащем комплекс пространстве. Коциклы образуют подкольцо кольца коцепей, кограницы – идеал кольца коциклов, а фактор-кольцо является кольцом когомологий. Алгоритм умножения зависит от геометрии клеток комплекса. Если комплекс симплициален, т. е. геометрия клеток наиболее проста, то правило умножения коцепей сводится к известному алгоритму Чеха. Алгоритм имеет геометрическое происхождение. Например, он применяется для вычисления смешанных объемов многогранников и для построения стабильного пересечения тропических многообразий. В геометрии обычно перемножаются коциклы, принимающие значения во внешней алгебре пространства. Поэтому мы предполагаем, что кольцо значений суперкоммутативно

В этом случае формула (2) выглядит как (r `v s)(γ) = r(δ)s(β) + r(λ)s(α). <...> Для коцепи r ∈ Ck(γΨ, S) определим цепь νΨ,γ(r) ∈ Cp+q−k(γΨ, S) как (νΨ,γ(r)) (δ ∗) = r(δ). <...> По свойствам 4.1–4.4 точки πγ(u), πγ(v), πγ(κ) и циклы R Ψ γ (rp), R Ψ γ (rq) удовлетворяют условию теоремы <...> При r ∈ C∗(Y Φ, S) положим RΦγ (r) = νΦ,γ oγ(r). <...> Пусть RΦγ (rp), R Φ γ (rq) – γ-координаты коциклов rp, rq P-комплекса Y Φ.

6

ДВУХ- И ТРЕХТОЧЕЧНЫЕ МЕТОДЫ С ПАМЯТЬЮ ДЛЯ РЕШЕНИЯ НЕЛИНЕЙНЫХ УРАВНЕНИЙЧоубей, Джаисвал // Сибирский журнал вычислительной математики .— 2017 .— №1 .— С. 97-112 .— URL: https://rucont.ru/efd/579985 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Чоубей

Основная цель и стимул при построении двух- и трехточечных методов с памятью — достижение наилучшей вычислительной эффективности без дополнительного оценивания функций. В этой связи мы модифицировали существующие методы без памяти четвертого и восьмого порядков с оптимальным порядком сходимости с использованием различных аппроксимаций самоускоряющихся параметров. Эти параметры были вычислены с использованием эрмитового интерполяционного многочлена, ускоряющего порядок сходимости этих методов без памяти. В частности, порядок R-сходимости предлагаемых двухи трехшаговых методов с памятью увеличивается с четвертого до пятого и с восьмого до десятого. Еще одним преимуществом этих методов является то, что условие f ′(x) 6= 0 в окрестности требуемого корня, налагаемое на метод Ньютона, может быть снято. Также приводится численное сравнение для подтверждения теоретических результатов

+ p = rp, 4r + p = r2. (2.28) Положительное решение системы (2.28) задается как r = (5 + √ 17)/2 и p <...> ), (2.31), получим систему уравнений: 2r + p + 1 = rp, 4r + p + 1 = r2. (2.32) Положительное решение <...> Джаисвал 101 2r + q = rp, 4r + q = rq, (2.67) 8r + 2q = r2. <...> + p + q = rp, 4r + p + q = rq, (2.72) 8r + 2p + 2q = r2. <...> Т. 20, №1 2r + p + q + 1 = rp, 4r + p + q + 1 = rq, (2.77) 8r + 2p + 2q + 2 = r2.

7

СТЕРЕОСЕЛЕКТИВНЫЕ РЕАКЦИИ СОЕДИНЕНИЙ ТРЕХВАЛЕНТНОГО ФОСФОРАКолодяжныи // Журнал общей химии .— 2017 .— №3 .— С. 65-83 .— URL: https://rucont.ru/efd/594350 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Колодяжныи

Проанализированы и обсуждены результаты исследований стереоселекшивных реакций ахи-ральных трехвалентных фосфорсодержащих соединений с хиральными нуклеофилами, производными вторичных спиртов, аминов и аминокислот. В ряде случаев эти реакции открывают путь к синтезу оптически активных аминофосфинов и фосфинитов, использующихся в качестве исходных реагентов в синтезе хиральных фосфорорганических соединений, а также фосфи-новых лигандов. Эти реакции удобны для исследования механизма и стереохимии тклеофильно-го замещениях трехвалентного фосфора

(R)-[1-( ) ] (II) (R,RP)(R,SP)16 17 78:22. (R,RP)17 . <...> R1 R3 H NP Bu R1Ph tH NP Bu R1 Ph Me t+ (RP)-20 (RP)-23(SP)-22 70% H3B BH3MeI Et2NH IH NP Bu RPh t(RP <...> Ph OH P R2BH3 Ph 1) BH3 SMe2 2) HCl RP-(_)-54 (de 100%) 59 . <...> O O O O O R R R R HOR*OH = P Cl R1 Ph P R1 Ph P R1 Ph R2MgX R2MgX P R1 Ph P R1 Ph (RP)-61 (SP)-61 (SP <...> (RP)(RP). 65 ( 35) [65]. 431 O OO O O O P R1 Ph O O O O O O P R1 PhO O OO O O O P R1 PhS H2N P R1 PhH3B

8

Моделирование сетей массового обслуживания на основе маркированных графовМакарычев, Волгина // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Технические науки .— 2008 .— №3 .— С. 33-39 .— URL: https://rucont.ru/efd/269362 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Макарычев
М.: ПРОМЕДИА

Рассматриваются вопросы организации имитационного моделирования сложных структурированный систем с использованием маркированных графов. Приводятся результаты решения задачи анализа сети массового обслуживания аналитическим и имитационным методом в среде математического пакета Mathcad.

финальных вероятностей данной СеМО, имеет вид 0 2 1 3 0 2 2 1 3 2 2 0, 1 3 0, 2 2(1 ) 1 0, 3 2(1 ) 0. p rp <...> p p p rp r p p p r p                      (1) Условие нормировки для <...> находим распределение финальных вероятностей СеМО 0 1 2 3, , ,p p p p : 0 1 2 3 1 3 2( 1 3 3 1(1 )) rp <...> Информатика, вычислительная техника 37 1 2 3 1 3 2( 1 3 3 1 1 ) p r r              <...> rp r r                . (2) Как видно из формул (2), вероятности состояний СеМО

9

Термодинамика необратимых процессов в задачах и решениях

Автор: Журавлев В. А.
Регулярная и хаотическая динамика

Книга представляет собой первую попытку изложения основных положений термодинамики необратимых процессов в форме тематически подобранных задач с решениями и указаниями. В нее включено более ста задач по общим и специальным вопросам линейной и нелинейной термодинамики необратимых процессов, по вопросам, охватывающим широкий круг явлений переноса энергии, массы и импульса в термодинамических системах, осложненных фазовыми превращениями, вязким и пластическим движением среды, диссипацией энергии в газах и плазме, релаксационными явлениями и химическими реакциями в магнитном поле.

g R nP k�� lP i�� �kihk i� ����"���()�� ������� �r � Ju R nP k�� >�kFk �rp? <...> rp� rv R 0� ����� Ju �� ! <...> . ����� ����2� ,�(� ��� nX k�� �kFk R rp� �) �($ ! <...> �����$C�*�$ �����$��� ������"����2� �� �� ���$ >rp R 0? <...> � � kc W� �r �D�rc R 0� n� W� Vr �m���� rp R 0� 2�� � � X�� R � �>r� t?

Предпросмотр: Термодинамика необратимых процессов в задачах и решениях..pdf (0,2 Мб)
10

Решение задач на максимум и минимум в курсе физики учеб. пособие

Автор: Арвачева Т. Н.
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Рассмотрены задачи из различных отделов физики, в которых требуется определить экстремальные значения тех или иных физических величин. Для учащихся 10-х и 11-х классов школ с углубленным изучением физики и математики.

r r QrE r R R QE r R r * �+� � � �, � +*+� �, � +�������*, ��� r dE dr � � � � ( ) 0,� � � ��* (����$ <...> G������� ( ������� 8 & ��$�� ( ):P R 2 2 2 4 3 ( ) 2( )( ) , ( ) ( ) r R R r R r RP R E E r R r R � � <...> 6 4 ( ) 3( )( ) 2( ) 0. ( ) ( ) r R r R r R rP R E r R r R � � � � ��� � � � � � � )������������, ( <...> 2 2 2 2 22( ) g gU U R U RP R Z R L R L � � � � / � / , �� 0 2g UU � . ������ �� & ��$�8 ( )P f R� �� <...> 2 2 2 2 2 2 2 ( ) 4( ) 0. 2( ) 4( ) U R U R L U RP R R L R L �� � � / � �� � � �� �� �� / � /� � Copyright

Предпросмотр: Решение задач на максимум и минимум в курсе физики.pdf (0,1 Мб)
11

ДОВЕРИТЕЛЬНЫЕ ГРАНИЦЫ ДЛЯ ПОКАЗАТЕЛЕЙ НАДЕЖНОСТИ СИСТЕМЫ С ВОЗРАСТАЮЩЕЙ ФУНКЦИЕЙ ИНТЕНСИВНОСТИ ОТКАЗОВПавлов // Проблемы машиностроения и надежности машин .— 2017 .— №2 .— С. 71-76 .— URL: https://rucont.ru/efd/593082 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Павлов

Рассмотрена задача построения нижней доверительной границы для функции надежности, а также для других основных показателей таких, как среднее время безотказной работы (средний ресурс) и гарантированный (гамма-процентный) ресурс системы, исходя из результатов ее испытаний на надежность. Решение проблемы рассматривается при общих непараметрических предположениях о монотонном возрастании функции интенсивности отказов (старении) системы. Получен ряд выражений для нижних доверительных границ указанных основных показателей надежности

t 1 ( )d t T −γΔ exp( , )R d t ( , )R d t ( , )R d t при любом{ ( , ) ( )} 0, .RP R d t R t t R V≥ ≥ <...> γ ≥ ∈ при всех{ ( , ) ( ) 0} , .RP R d t R t t R V≥ ≥ ≥ γ ∈ ( ) ( , ) max ( ) R H d R d t R t ∈ = при <...> всех{ ( , ) ( ) 0}RP R d t R t t≥ ≥ ≥ γ R V∈ Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис <...> R R R t P R d t R t t P A t P G P R H d R V при всех{ ( , ) ( ) 0} , .RP P d t P t t R V≤ ≥ ≥ γ ∈ ∞ ∫ <...> ) 0} ( , ) ( ) { ( ) }P d t P t t P d t dt P t dt d ∞ ∞⎧ ⎫⎪ ⎪ ≤ ≥ ⊂ ≤ = μ ≤ μ⎨ ⎬ ⎪ ⎪⎩ ⎭ ∫ ∫ { ( ) }RP

12

СТРУКТУРА ТЕЧЕНИЯ ПРИ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ СВЕРХЗВУКОВОЙ СТРУИ С ПОРИСТОЙ ПРЕГРАДОЙЗапрягаев, Кавун, Солотчин // Прикладная механика и техническая физика .— 2015 .— №3 .— С. 74-82 .— URL: https://rucont.ru/efd/356168 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Запрягаев

Представлены результаты исследования натекания сверхзвуковой недорасширенной воздушной струи на пористую металлическую преграду конечной толщины, передняя плоскость которой перпендикулярна оси струи, а боковая поверхность непроницаема для газового потока. Для определения влияния пористости на газодинамические характеристики взаимодействия струи с препятствием рассмотрен также случай непористой преграды того же диаметра.

Солотчин 77 r/Rp y/Rp 2 1 0 3 4 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 x/Rp 0,4 0,2 0 0,6 0,8 1,0 1,00 1,00 1,00 1,25 1,50 <...> Rp ≈ 0,225 (r — радиальная координата; Rp — радиус преграды). <...> Солотчин 79 r/Rp y/Rp 0,4 0,2 0 0,6 0,8 M 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 x/Rp 0,4 0,2 0 0,6 0,8 1,0 1,2 0,2 0,4 <...> 0,6 0,8 1,0 1,2 1,40 r/Rp 0,4 0,2 0 0,6 1,0 0,8 M 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 à á â 0,77 0 0,11 0,11 1,99 2,54 <...> Т. 56, N-◦ 3 r/Rp pw/pe Dpw 0,8 0,9 1,0 1,1 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1 2 Рис. 5.

13

№6 [Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия, 2014]

Основан в 1946г. Авторитетное научное издание, статьи и материалы журнала отражают тематику важнейших направлений теоретических и экспериментальных исследований по всему кругу научных вопросов, изучаемых на физическом факультете МГУ

=    M(r,R1)I0(χ0r), R1 < r < rp, M(rp,R1)M(R2, r) M(R2, rp) I0(χ0r), rp < r < R2, , (14) а компонента <...> /r) ln(R1/rp) , R1 < r < rp, ln(r/R2) ln(rp/R2) , rp < r < R2, Er =      − 1 r 1 ln(R1/rp) , R1 <...> < r < rp, 1 r 1 ln(rp/R2) , rp < r < R2. (15) Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис <...> формулой GE(rp) = I 2 1 (χ0rp) M′(rp,R2)M ′(rp,R1) M(R1,R2) . (17) Здесь введено обозначение M′(r,R) <...> ′(rp,R1)M(r,R2) M′(rp,R2) I0(χ0r), rp < r < R2. (20) Рис. 2.

Предпросмотр: Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия №6 2014.pdf (0,3 Мб)
14

№4 [Законность, 2003]

Как известно, в последние полтора десятилетия в России активно обновляется законодательство, по некоторым вопросам – кардинально, многие правовые институты претерпевают существенные изменения, вводятся новые. На страницах журнала за это время опубликовано много дискуссионных статей о месте и роли прокуратуры в нашем обществе и государстве, посвящённых судебной реформе, новому УПК, суду присяжных, реформе следствия в прокуратуре и т. д. Но это никогда не было в ущерб материалам об обмене опытом и комментариям законодательства, сложных вопросов правоприменительной практики. Регулярно публикуются и очерки о заслуживших признание прокурорах. У журнала есть сложившийся авторский коллектив, куда входят и известные учёные, и болеющие душой за дело работники правоохранительных органов практически из всех регионов России.

� �703+,.)07H1+� ,RP+*R� , 00 ,R/X(0�+*L.1R� L+/K3.*/),011+O�,7.� /)( 3+7M1R� *0LK7(*+,.)H/N� )+7H-+ <...> +O� ,7./)( /KPW� 0-).� �030*.S((� ,RP+*+, ,R/X0L+ 3+7M1+/)1+L+�7(S. <...> .� U1.G.)H ,RP+*R�F*0U(301).�, /7KG.0� 0/7( +1( 10�PK3K)�1.U1.G01R��.*+3� 1R'�"K*.7+'��0/FKP7(-( #K*N <...> ,+,R0� .-)R� -.� /.TQ(0/N� *0L(+1.7H1RI ( '0/)1RI ,RP+*+,!� �/7( L+,+*()H +� F*. <...> ,+,+O +/1+,0� G)+�( ,RP+*R�, +*L.1R�'0/)� 1+L+� /.'+KF*.,701(N!

Предпросмотр: Законность №4 2003.pdf (0,1 Мб)
15

Некоторые вопросы теории приближений в пространствах Лебега с переменным показателем

Автор: Шарапудинов И. И.
ЮМИ ВНЦ РАН и РСО-А

Излагаются основы интенсивно развивающейся теории пространств Лебега с переменным показателем. Рассмотрены некоторые вопросы теории приближений в таких пространствах. Получены необходимые и достаточные условия на переменный показатель, соблюдение которых гарантируют базисность таких классических ортонормированных систем, как система Хаара, тригонометрическая система, система полиномов Лежандра.

(5.5.3) R[W rp,∆] = 1 r! <...> ∥Gr∥∗p′,∆, (5.5.4) R[W ∗rp,∆] 6 1 r! ∥Gr∥p′,∆, (5.5.5) R[W ∗rp,∆] = 1 r! <...> ∥Gr∥p′,∆, 1 < p 6 p(t) 6 p <∞, (5.5.6) R[W rp,∆] 6 rp ·∆ r! <...> ∥Gr∥p′,∆, rp 6 1 p + 1 p′ , (5.5.7) R [ W̃ ∗rp,∆(1) ] 6 1 r! <...> ∥∥G̃r∥∥∗p′,∆, 1 < p 6 p(t) 6 p <∞, (5.5.9) R [ W̃ rp,∆(1) ] 6 rpr!

Предпросмотр: Некоторые вопросы теории приближений в простарнствах Лебега с переменным показателем .pdf (0,2 Мб)
16

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КАСАТЕЛЬНЫХ СИЛ ТЯГИ ПРИ ПОВОРОТЕ ТРАКТОРА СО ВСЕМИ УПРАВЛЯЕМЫМИ КОЛЕСАМИА.Н. Беляев, Свистов, Тришина // Вестник Воронежского государственного аграрного университета .— 2017 .— №1 .— С. 145-153 .— URL: https://rucont.ru/efd/609984 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Беляев Александр Николаевич

Целью выполненных исследований является вывод формул для определения касательных сил тяги на колесах трактора при криволинейном движении, что является актуальным, так как эти силы оказывают значительное влияние на поворачиваемость трактора, и от их величин зависит характер его движения. Криволинейное движение трактора изучают для определения таких эксплуатационных свойств, как управляемость и устойчивость для достижения желаемых характеристик движения. Объектом исследования выбран процесс криволинейного движения колесного трактора со всеми управляемыми колесами, осуществляющего поворот передних и задних колес в разные стороны относительно остова. В результате проведенного анализа выявлено, что у поставленной авторами задачи нет универсального решения ввиду сложности процессов, происходящих при взаимодействии эластичного колеса с деформируемой поверхностью грунта. Следовательно, существует необходимость поиска новых методов, которые могли бы достаточно точно описать различные режимы движения трактора по деформируемой поверхности под действием касательных сил тяги. Представляет интерес и характер распределения этих сил не только по мостам, но и по бортам трактора. Предложенные формулы дают возможность определить значения касательных сил тяги на каждом из колес трактора при повороте, что позволит как на стадии проектирования, так и в процессе его эксплуатации с достаточной точностью рассчитать кинематические параметры движения (траектории движения характерных точек, их радиусы поворотов, рациональные скорости движения на повороте и т.д.) и оценить влияние этих сил на другие динамические характеристики

ODPP  , 11 c f П f R ODPP  , 22 c к П к R OAPP  c f П f R OAPP  22 . (2) Уравнение (1) можно <...> cos ОЕ ОС R R Т С ; cos Tc RR ; срTОD R 1cos ; cp TRОD 1cos  ; ср T ОA R 2cos ; .cos 2cp <...> R t t P R R t t PP к к к к                            <...> f cp f Tcp T f T cp T f c f P PP R RP R RP R ОDP                  ; ) <...> cos(cos)cos(cos 1 coscos 1 cos 1 cos 212212 22 2 2 222 cpcpcp f cpcpcp f cp f Tcp T f c f P P P R RP

17

МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ИМПЛОЗИОННЫХ ПРОЦЕССОВ В НЕФТЯНОМ ПЛАСТЕ И ДОБЫВАЮЩЕЙ СКВАЖИНЕ С УЧЕТОМ ПЕРЕМЕЩЕНИЯ ИМПЛОЗИОННОЙ КАМЕРЫКонюхов, Краснов, Конюхов // Автоматизация, телемеханизация и связь в нефтяной промышленности .— 2016 .— №3 .— С. 36-42 .— URL: https://rucont.ru/efd/405501 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Конюхов

Построена математическая модель взаимосвязанных гидродинамических процессов в скважине при имплозионной обработке призабойной зоны пласта с учетом перемещения имплозионной камеры. Модель включает в себя уравнения течения несжимаемой жидкости в трубах скважины в областях с подвижными границами, уравнения фильтрации сжимаемой жидкости в неоднородном нефтяном пласте и уравнение перемещения имплозионной камеры на упругом кабель-тросе. Приведены условия сопряжения решений систем уравнений в соответствующих областях имплозионной системы "пласт – скважина – имплозионная камера".

= rp. <...> = rp и r = Rr показаны на рис. 2 штриховыми и сплошными линиями, соответственно. <...> T rP r r        v , μr K P r     ηv .μ η K P    (11) Здесь ( , η, )P r  – давление <...> Если при r = rp или r = Rr пласт вскрыт целиком от кровли до подошвы, то непроницаемые границы ГL и ГR <...> На правой границе γR окрестности Dr задано постоянное начальное пластовое давление  , η, τ ,r rP R

18

Численное решение граничных интегральных уравнений на криволинейных многоугольникахАрушанян // Вестник Московского университета. Серия 1. Математика. Механика .— 2014 .— №4 .— С. 57-59 .— URL: https://rucont.ru/efd/361226 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Арушанян

Предлагается приближенный метод решения интегрального уравнения теории потенциала задачи Дирихле для оператора Лапласа в случае областей, являющихся криволинейными многоугольниками с кусочно-аналитическими границами. Данный метод обладает экспоненциальной скоростью сходимости относительно числа узлов применяемой квадратурной формулы.

.�� >���8�7�������� �,��� ��� ",2�� �� ��� ���G rp = α r 1 ���"���������� (����P rp = α r 2 1 ������� <...> � ����� (����� � � rp 1 ���� ����� �� �� �"�" ���! <...> �� ��� ��#��� �����/� rp = 2 · 10−6 �� I�� ��� ������� ���$� "���� � ��� �(("���� � ���/���� $��� ��� <...> � ���" �� ������" "�� �����⎧⎪⎪⎪⎪⎪⎨⎪⎪⎪⎪⎪⎩ 1 rp ∂ ∂r ( Dthr 2 p ∂C ∂r ) = νMO2 MC R(C, Tp), C(a) = Cs, <...> � "⎧⎪⎪⎪⎪⎪⎨⎪⎪⎪⎪⎪⎩ r2 ∂2C ∂r2 + 4r ∂C ∂r = νMO2B αMCD C, C(a) = Cs, ∂C ∂r ∣∣∣∣ r=0 = 0. (4) Copyright

19

ЭВОЛЮЦИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ ПРИ АДИАБАТИЧЕСКОМ СЖАТИИ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА ТОНКОЙ ОБОЛОЧКОЙКтиторов // Вопросы атомной науки и техники. Серия: Теоретическая и прикладная физика. .— 2009 .— №3 .— С. 37-45 .— URL: https://rucont.ru/efd/559485 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Ктиторов

Выведены уравнения, описывающие развитие малых возмущений оболочки, когда ускорение зависит от времени. Предполагается, что оболочка тонкая и не имеет внутренней структуры и масса оболочки много больше массы окружающего оболочку газа. Рассмотрены случаи плоской, цилиндрической и сферической геометрии системы Рассмотрена устойчивость движения оболочки, обеспечивающего изэнтропическое сжатие газа, по отношению к развитию малых возмущений вида плоских волн и угловых гармоник. Показано, что при изэнтропическом сжатии газа рост возмущений оболочки вида плоских волн ограничен как в плоской, так и в цилиндрической геометрии. Рассчитан предельный рост амплитуды таких возмущений. Показано, что рост возмущений вида угловых гармоник неограничен как в цилиндрической, так и в сферической геометрии. Рассчитан инкремент роста таких возмущений. Выполнены численные расчеты развития возмущений оболочки, изэнтропически сжимающей DT-газ в мишенях тяжелоионного ИТС. Показано, что результаты численного счета находятся в разумном согласии с теоретическими выводами.

MM M u F M M rP M M r r M g Mu P r F g r ⎧ = − ⇒ = −Δ⎪ ⎪ ⎪ = + + ⇒ = −⎨ ⎪ ⎪ = − ⇒ Δ = − Δ ⎪ ⎩ (2) При <...> MMM u F r M r M r rP r r M M r r M g r Mur Pr r r F g r r ⎧ = − ∇ ⇒ = − Δ⎪ ⎪ ⎪ + = + + ⇒ = − +⎨ ⎪ ⎪ = <...> − ∇ ⇒ Δ = − Δ⎪ ⎩ (5) Окончательный вид уравнения для возмущений 2 1 1 1 1 1 2 0.r r r r g g r ⎛ ⎞⎛ ⎞ <...> MMM u F r M r M r rP r r M M r r M g r Mur Prr r F g r r ⎧ = − ∇ ⇒ = − Δ⎪ ⎪ ⎪ + = + + ⇒ = − +⎨ ⎪ ⎪ = <...> MM M u F M M r rP r r M M r r M g r Mu Pr r F g r ⎧ = − ∇ ⇒ = −Δ⎪ ⎪ ⎪ + = + + ⇒ = − +⎨ ⎪ ⎪ = − ∇ ⇒ Δ

20

МОДЕЛИ КОМПЛЕКСНОЙ ОБРАБОТКИ РАДИОНАВИГАЦИОННЫХ СИГНАЛОВ ПРИ ИХ ОБНАРУЖЕНИИ В УСЛОВИЯХ МЕШАЮЩИХ ОТРАЖЕНИЙ НА ФОНЕ ФЛЮКТУАЦИОННОГО ШУМАБондарев, Евстафиев, Евстафиев // Журнал Сибирского федерального университета. Техника и технологии. Journal of Siberian Federal University. Engineering & Technologies .— 2017 .— №2 .— С. 6-17 .— URL: https://rucont.ru/efd/597846 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Бондарев

Предложен способ и соответствующие модели когерентного и некогерентного обнаружения навигационных радиосигналов при наличии мешающих отражений на фоне флюктуационного шума. Сущность способа заключается в учете различий между формой искаженного навигационного сигнала за счет мешающих отражений и корреляционной функции шума на выходе радиочастотной части соответствующего приемника. Данное обстоятельство позволяет использовать комплексную (двухканальную) обработку принимаемого навигационного радиосигнала при его обнаружении с автоматически управляемым порогом принятия решения. Показано, что данный комбинированный способ обнаружения практически нейтрализует мешающий радиосигнал даже при значительных временных перекрытиях его с навигационным сигналом

управляемого порога во втором канале обработки: 2 1 ш 0 0 0 ш 0 2 2 ш 0 (τ )λ(τ ) (1 ) , , (1 ) F U RP <...> управляемого порога во втором канале обработки: 2 1 ш 0 0 0 ш 0 2 2 ш 0 (τ )λ(τ ) (1 ) , , (1 ) F U RP <...> управляемого порога во втором канале обработки: 2 1 ш 0 0 0 ш 0 2 2 ш 0 (τ )λ(τ ) (1 ) , , (1 ) F U RP <...> управляемого порога во втором канале обработки: 2 1 ш 0 0 0 ш 0 2 2 ш 0 (τ )λ(τ ) (1 ) , , (1 ) F U RP <...> управляемого порога во втором канале обработки: 2 1 ш 0 0 0 ш 0 2 2 ш 0 (τ )λ(τ ) (1 ) , , (1 ) F U RP

21

МЕТОДИКА ОЦЕНКИ ФИЛЬТРАЦИОННЫХ ХАРАКТЕРИСТИК И ВЫБОРА ПАРАМЕТРОВ ИЗОЛЯЦИИ ЗОНЫ ПОГЛОЩЕНИЯ ВЯЗКОПЛАСТИЧЕСКИМ ТАМПОНАЖНЫМ РАСТВОРОМЛеонов, Шорников // Строительство нефтяных и газовых скважин на суше и на море .— 2014 .— №10 .— С. 20-28 .— URL: https://rucont.ru/efd/440922 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Леонов

Разработана новая методика оценки фильтрационных характеристик (проницаемости, радиуса контура влияния, раскрытия и числа трещин) и параметров изоляции (объема и радиуса распространения тампонажной завесы) при ликвидации зоны поглощения.

.]: 2 2 1χ ,P P P t r rr          (1) где P = P(r, t) – давление; t – время; r – текущий <...> t P t  (3) c 2π при 0; η r r kH Pr Q t r        (4) к( , ) при ,P r t P r   где Pк – <...> Томсона–Кельвина является точным решением задачи (1)–(4) при rс = 0 [9–11 и др.]: 2 к( , ) ,4π 4χ Q rP <...> возможность рассчитать приёмистость СКВД (линия 3 на рис. 3) по формуле Дюпюи КВД кпог. c 2 ln Q kHС rP <...> наполнителя э 0,3δd  (15) и радиус завесы rз из вязкопластической жидкости [10]: 0 з пог. з c 2 ln , δβ зr rP

22

Введение в динамику одномерных отображений: учебное пособие

Автор: Бурд
ЯрГУ

Книга посвящена изложению основ теории одномерных дискретных динамических систем - одному из самых эффективных методов исследования нелинейных процессов. Вводятся основные понятия и доказываются основные теоремы. Рассматриваются вопросы бифуркации и устойчивости периодических орбит, их сосуществования. Подробно исследованы наиболее простые нелинейные отображения интервала. Учебное пособие по дисциплине „Дифференциальные уравнения" (блок ОПД) предназначено студентам специальностей О К) 100 Математика и 010200 Прикладная математика и информатика очной формы обучения. Рис. 14, Библиогр.: 32 назв.

Îáëàñòü rp < r < r2p � ýòî îêíî óñòîé÷èâîñòè öèêëà ïåðèîäà p. <...> Ýòîò ïîñëåäíèé ÷ëåí ðàâåí íóëþ ïðè 0 < r < rp è ñòàíîâèòñÿ íåíóëåâûì ïðè r = rp, ïðè÷åì fp/2(rp) = −1 <...> ) = −r22p + 2r2p + 4 = 2− rp. <...> Âû÷èñëèì ïðåäåë lim p→∞ r2p − rp r4p − r2p = limp→∞ r2p − rp 1 + √ 3 + r2p − r2p = lim p→∞ r2p − rp√ <...> 3 + r2p − √ 3 + rp = = lim p→∞ (r2p − rp)( √ 3 + r2p + √ 3 + rp) r2p − rp = limp→∞( √ 3 + r2p + √ 3 +

Предпросмотр: Введение в динамику одномерных отображений учебное пособие.pdf (0,5 Мб)
23

ОПТИЧЕСКИЕ СРЕДЫ С КВАЗИНУЛЕВЫМ ПОКАЗАТЕЛЕМ ПРЕЛОМЛЕНИЯ (ЧАСТЬ II. ОТРАЖЕНИЕ И ПРОПУСКАНИЕ СВЕТА В СЛОЕ С КВАЗИНУЛЕВЫМ ПОКАЗАТЕЛЕМ ПРЕЛОМЛЕНИЯ. МАСКИРОВКА (CLOAKING) ТЕЛ)Гадомский, Щукарев // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2014 .— №4 .— С. 123-141 .— URL: https://rucont.ru/efd/552653 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Гадомский

Актуальность и цели. Представлена теория маскировки тел с применением наноструктурных композитных материалов с наночастицами серебра в полимерной матрице, обладающих квазинулевым показателем преломления в широком диапазоне длин волн от 450 до 1000 нм. С помощью эффекта огибания светом границы среды с квазинулевым показателем преломления в данной статье предложен новый способ маскировки тел при рассмотрении воображаемых тел произвольной формы с квазинулевым показателем преломления Материалы и методы. Рассматривается случай однослойного покрытия на поверхности маскируемого тела. Вычисления проводились численно в системе MathCad. Результаты. Показано, что на границе раздела воздух – оптическая среда с квазинулевым показателем преломления должно наблюдаться огибание светом поверхности раздела при различных углах падения света. То есть внешний световой поток на границе раздела вакуум – оптическая среда с квазинулевым показателем преломления распространяется вдоль и происходит огибание светом поверхности. Выводы. Сформулированы условия обеспечения оптической невидимости тел. Способ маскировки, описанный в данной статье, основан на эффекте огибания светом поверхности мысленного тела с квазинулевым показателем преломления и не зависит от оптических свойств маскируемого тела. Это означает, что в этом способе маскировки прозрачных и непрозрачных тел отражение и пропускание света на поверхности тела отсутствует и огибание света происходит на внешней поверхности маскирующего слоя.

Physics 127 ( ) ( ){ }1 sin exp sin exp2zR R R R TE R i R i∗= θ − τ + θ τ  , ( ) ( ){ }1 cos exp cos <...> exp2xR R R R RH R i R i∗⊥ ⊥= θ − τ + θ τ , ( ) ( ){ }1 exp exp2yR R TH R i R i∗= − τ + τ  , ( ) ( <...> и R к амплитудам R⊥ и R . <...> RP r t P r t c cE r t E r t dV dV R R    ′ ′− −       ′ ′= + + −  , rot rot BV RP r t c <...> t E r t= , (30) 0BP = , (31) , , rot rot rot rot 0 BV V R RP r t P r t c cdV dV R R    ′ ′− − 

24

Введение в динамику одномерных отображений учеб. пособие

Автор: Бурд В. Ш.
ЯрГУ

Книга посвящена изложению основ теории одномерных дискретных динамических систем одному из самых эффективных методов исследования нелинейных процессов. Вводятся основные понятия и доказываются основные теоремы. Рассматриваются вопросы бифуркации и устойчивости периодических орбит, их сосуществования. Подробно исследованы наиболее простые нелинейные отображения интервала. Рис. 14. Библиогр.: 32 назв.

Îáëàñòü rp < r < r2p � ýòî îêíî óñòîé÷èâîñòè öèêëà ïåðèîäà p. <...> Ýòîò ïîñëåäíèé ÷ëåí ðàâåí íóëþ ïðè 0 < r < rp è ñòàíîâèòñÿ íåíóëåâûì ïðè r = rp, ïðè÷åì fp/2(rp) = −1 <...> ) = −r22p + 2r2p + 4 = 2− rp. <...> Âû÷èñëèì ïðåäåë lim p→∞ r2p − rp r4p − r2p = limp→∞ r2p − rp 1 + √ 3 + r2p − r2p = lim p→∞ r2p − rp√ <...> 3 + r2p − √ 3 + rp = = lim p→∞ (r2p − rp)( √ 3 + r2p + √ 3 + rp) r2p − rp = limp→∞( √ 3 + r2p + √ 3 +

25

Электростатика. Магнитостатика. Электромагнитная индукция метод. указания к выполнению домашнего задания по курсу общей физики

М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

В методических указаниях изложены методы решения задач по фундаментальным разделам курса общей физики. В каждом разделе приведены необходимые краткие теоретические сведения,содержащие фундаментальные утверждения в виде теорем или обобщений, а также даны примеры решения типовых задач.

«Aгентство Kнига-Cервис» 11 Найдем зависимость поляризованности среды )(rP между обкладками конденсатора <...> между обкладками конденсатора: 4 4 4 2 ( )( ) 324 q r RP r R r − = π , 0.R r R< < (1.21) Заметим, что <...> что тангенциальные проекции вектора P обращаются в нуль ( 0, 0P Pθ ϕ= = ), а радиальная проекция ( )rP <...> Заметим, что вектор поляризованности среды P имеет единственную отличную от нуля компоненту ,rP которая <...> ),rP r P r= а зависимость ( )P r определена соотношением (1.21).

Предпросмотр: Электростатика. Магнитостатика. Электромагнитная индукция.pdf (0,3 Мб)
26

Модели идеальных полимерных цепей

Издательско-полиграфический центр Воронежского государственного университета

Учебно-методическое пособие подготовлено на кафедре высокомолекулярных соединений и коллоидов химического факультета Воронежского государственного университета.

функция распределения для расстояния между концами цепи по оси Х принимает вид 2 2 3( ) exp 2 x x x x Rp <...> 2 2 3( ) exp 2 x x x x Rp R C R    = ⋅ −     . <...> табличный интеграл ( )2 πexp α .αx dx ∞ −∞ − ⋅ =∫ Проведя вычисления, получим 2 2 2 3 3( ) exp . 2π 2 x x x Rp <...> получим 3 2 2 2 2 33( ) exp . 2 2 RP R R Rπ          = −           (11) Таким <...> F R R R Nl kT R R R R R R Nl kT R R R Nl ∆ = − = − =  = − + − + − =    = − + − + −   r r

Предпросмотр: Модели идеальных полимерных цепей.pdf (1,1 Мб)
27

Обратная задача на собственные значения для одного класса матриц второго и третьего порядковПерепелкин // Сибирский журнал вычислительной математики .— 2015 .— №3 .— С. 86-93 .— URL: https://rucont.ru/efd/356230 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Перепелкин

Предложен метод решения обратной задачи на собственные значения для произведения матриц второго и третьего порядков. Получены необходимые и достаточные условия существования решения задачи.

Приравнивая коэффициенты многочленов det(λE −Φ2) и q(λ), получим систему линейных алгебраических уравнений: Rp̄ <...> = (λ− λ1)(λ− λ2)(λ− λ3) = λ3 + q1λ2 + q2λ + q3, получаем систему линейных алгебраических уравнений: Rp̄ <...> Элементы матрицы R = r11 r12 r13r21 r22 r23 r31 r32 r33  равны: r11 = a21c3 − a1c2 − a2c3 + c1, r12 <...> = a1c23 − c2c3, r13 = c33, r21 = a22c2 + 2a3c1 − a1a2c1 − a1a3c2 − a2a3c3, r22 = a2c22 − a1c1c2 − a2c1c3 <...> − a3c2c3 + c21, r23 = c32 − 3c1c2c3, r31 = a23c1, r32 = a3c 2 1, r33 = c 3 1.

28

ПРОЕКТИРОВАНИЕ МАГИСТРАЛЕЙ ВЫСОКОГО ДАВЛЕНИЯ ДЛЯ ТЕХНОЛОГИЧЕСКОЙ ОСНАСТКИ И ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОГО ОБОРУДОВАНИЯЩипанов, Кузовкин // Фундаментальные и прикладные проблемы техники и технологии .— 2011 .— №6 .— С. 58-64 .— URL: https://rucont.ru/efd/483617 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Щипанов

Показан механизм изменения геометрии размеров магистралей высокого давления, используемых в оборудовании для электрохимической размерной обработки и технологической оснастки. Предложены методы расчета узлов и магистралей высокого давления, учитывающие виды нагрузок в оборудовании и возможность снижения габаритов гидравлической системы, используемой в станках и оснастке

мало по сравнению с давлением в трубе (p1): 22 1 2 1 2 1 2 11 2 1 2 1 2 11 ])[( )( )( rtr trrp rtr rp <...> r (5) где σr находят из справочных данных по зависимостям (2) и (3), для ρ=r1: 2 11 2 1 2 11 1 2 11 <...> )2( )( )2( rtrt trrp ttr rp t (6) откуда 1 2 1112 2 11 )22( p n p n pr n rr n t t ttt пред (7) Уширение <...> трубы (в середине длины): ] ))(1( )1[( ])[( )1( 1 2 1 12 1 2 1 2 11 r tr r rtrE rp r (8) Диаметр D трубы <...> trt rp E rrrD (9) Из геометрических построений, принимая радиус R изгиба трубы по длине постоянным,

29

О ДЕФОРМИРОВАННОМ СОСТОЯНИИ НЕЛИНЕЙНО-УПРУГОГО ЦИЛИНДРА С ВНУТРЕННИМИ НАПРЯЖЕНИЯМИКарякин [и др.] // Известия высших учебных заведений. Северо-Кавказский регион. Естественные науки .— 2013 .— №6 .— С. 58-63 .— URL: https://rucont.ru/efd/426884 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Карякин

Рассмотрена задача о равновесии нелинейно-упругого цилиндра с внутренними напряжениями, источником которых служит изолированный дефект – клиновая дисклинация или винтовая дислокация – на оси цилиндра. С использованием полуобратного метода нелинейной теории упругости проанализировано напряженно-деформированное состояние цилиндра для двух моделей материалов – полулинейного и Блейтца и Ко общего вида. В рамках теории эффектов второго порядка получены аналитические выражения для коэффициента изменения длины цилиндра в зависимости от материальных параметров моделей материалов и характеристик дефектов. Проведено их сравнение с результатами численного решения нелинейных краевых задач.

случае уравнение равновесия ( ) 0=æ1 d d ΦϕDDrr D rR rR −+ , (2) служащее для определения функции )(rP <...> Несмотря на простоту изложенной выше схемы исследования, в общем случае уравнение (2), выраженное через ( )rP <...> r P rr rP ν ννλ − −−− =−+ его решение с учетом краевых условий (3), (4):              <...>  −+ −+ −+ = æ 1 1)21()1)(æ1( 1)( r rrrrP ν ν λνν . <...> Уравнение равновесия: 4 23 2 2 2 )( æ)(3 1 d )(d 3 1 d )(d      −= dr rdP rP r r rP rr rP , его

30

Схемы стандартного и комбинированного энергетического воздействия на мишень в концепции магнитно-инерциального термоядерного синтезаКузенов, Фролко // Прикладная физика .— 2015 .— №2 .— С. 21-27 .— URL: https://rucont.ru/efd/431884 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Кузенов

Выполнены оценки основных теплофизических параметров плазмы, которая возникает на месте термоядерной мишени при её обжатии и нагреве высокоскоростными импульсными плазменными струями (плазменным лайнером) или излучением многоканального лазера (лазерным драйвером). Обсуждаются инновационные схемы — “стандартный” вариант и “комбинированная” схема для магнитно-инерциального термоядерного синтеза (МИТС).

eH r         или 2 н нeH r r u M   , где ц u Mr eH   , ,u M  — циклотронный радиус, <...> z z н маг пл пл н н r z rHL r dr H r r r rl H r Эрг r r                   <...> PL r rP r                               (7) Два полученных <...> rH r P r r r r r                                      <...> r rP r r r r r                                 

31

Влияние гиперлептинемии на качество жизни больных гипертонической болезнью с метаболическим синдромомБеспалова [и др.] // Артериальная гипертензия .— 2013 .— №5 .— С. 58-64 .— URL: https://rucont.ru/efd/353974 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Беспалова

Цель исследования — изучение взаимосвязи гиперлептинемии с качеством жизни (КЖ), степенью метаболических нарушений и активностью системного воспаления у больных гипертонической болезнью (ГБ) с метаболическим синдромом (МС). Материал и методы. Обследованы 46 пациентов с ГБ II стадии (АД < 180/110 мм рт. ст.) в сочетании с МС. Наряду с полным клиническим, лабораторным и инструментальным обследованием, принятым в специализированной кардиологической клинике, проводилось изучение КЖ с помощью опросника MOS SF-36®, и определялась концентрация лептина в сыворотке крови. Результаты и выводы. Установлено, что больные ГБ II стадии с МС, имеющие гиперлептинемию, статистически значимо отличаются как большей выраженностью клинико-лабораторных маркеров МС и активностью системного воспалительного ответа, так и по уровню КЖ. Обнаружена статистически значимая обратная взаимосвязь концентрации лептина в сыворотке крови с большинством шкал КЖ (SF-36) пациентов с МС.

лептина в сыворотке крови Примечание: GH — общее состояние здоровья; PF — физическое функционирование; RP <...> = -0,632, p < 0,05), влияние физического состояния на ролевое функционирование (RP) (r = -0,541, p < <...> боли, ее влияние на функционирование (BP) (r = -0,460, p < 0,05) и жизнеспособность (VT) (r = -0,393 <...> на ролевое функционирование (RP) (R = -0,604, p = 0,000003) и жизнеспособностью (VT) (R = -0,457, p <...> Lustig R.H., Sen S., Soberman J.E., Velasquez-Mieyer P.A.

32

ИНТЕРПРЕТАЦИЯ КРИВЫХ ВОССТАНОВЛЕНИЯ ДАВЛЕНИЯ НА ОСНОВЕ АНАЛИЗА ДЕТЕРМИНИРОВАННЫХ МОМЕНТОВ ЗАБОЙНОГО ДАВЛЕНИЯСулейманов, Дышин, Исаев // Нефтепромысловое дело. Oilfield Engineering .— 2014 .— №1 .— С. 13-24 .— URL: https://rucont.ru/efd/433976 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Сулейманов

Предложен новый метод обработки кривых восстановления давления в неоднородном пласте, состоящем из любого числа зональнооднородных участков. На основе полученных представлений для детерминированных моментов забойного давления на каждом участке однородности пласта разработана процедура последовательной идентификации коэффициентов проницаемости и границ зон однородности. Для выделения зон однородности пласта используется метод численного дифференцирования Савицкого – Голея.

Arsent'ev, R.B. Fattakhov, R.Z. <...> бесконечном пласте при работе скважины-источника, пущенного при t = 0 с дебитом q: 2 ( , ) ( ,0) , 4 4 q rp <...> rp r t A B B B B r l t l t      (2.1) где 01 ln ,k k rA p Q r    (2.2) 1B Q , (2.3)   1 40 <...> давления в зоне 00 r r  и зоне  0r r l t  , соответственно. <...>               (2.5)      2 302 2 5 3 20, ln ln 1 1 . 6 2 3k k rp t p Q z z z r

33

№3 [Журнал вычислительной математики и математической физики, 2017]

Публикуются оригинальные и обзорные статьи по общим методам вычислительной математики, приближенным и численным методам решения задач механики, физики, экономики и др., представляющие математический интерес, а также по теоретическим вопросам информатики.Журнал является рецензируемым и входит в Перечень ВАК

R R Rr r r r w rp − + −ν = −∫ 1 ( ) ( ) sign( ), pr s R R r w t dt R r ±ε ε→ ν ± ε =∫0lim ( ) ( ) 0. <...> r dr +ρ σ σ ∈Ξ ρ ≥∑ ∫ ∫ 1 2 1 1 1( ) ( ) . 2 i i r i r rp r dr rp r dr ∈ Ξ1i +ρ σ σ ∈Ξ ρ ≥∑ ∫ ∫ 1 2 <...> 2 1 1( ) ( ) . 2 i i r i r rp r dr rp r dr ∈ Ξ2i < ≤û0 1 μ > 1 ν > 1 >1 0M >2 0M ≥ ν2 1M M − − μ ⎛ ⎞ <...> ) i i r iM r r g t t dt C rp r dr ∈ Ξ2i +∞ σ θ ∈Ξ ≥ ∑∫ ∫ 1 20( ) ( ) ( ) i i r iM r r dt C rp r dr g <...> rp r dr +∞ − /α θ σ ∈Ξ ≥ ∑∫ ∫ 1 30 1 ( ) ( ) ( ) , i i r iM r r h t dt C rp r dr ∞ ∞ ∞ − / − /α θ θ

Предпросмотр: Журнал вычислительной математики и математической физики №3 2017.pdf (0,0 Мб)
34

Конструкция и основы расчёта энергетических установок метод. указания к выполнению курсовой работы для студентов направления 190600.62 «Эксплуатация транспортно-технологических машин и комплексов» («Автомобильный сервис»)

Автор: Корчагин В. А.
ЛГТУ

В рекомендациях приведены исходные данные для выполнения курсовой работы по тепловому расчёту наиболее распространённого вида энергетических установок - автомобильных двигателей внутреннего сгорания (ДВС). В доступной форме описаны алгоритм и методика расчётов циклов ДВС для режима номинальной мощности. Приведены необходимые справочные данные, примеры расчётов циклов двигателей с искровым зажиганием и дизеля, включающие примеры выполнения графической части.

` . [( ) ( ) ] (1 ) 1 ( ) ( 273) c c Z t t Z u v r v c c r r t раб смеси v z z H c c t R T M c t R t <...> c r c CO r c CO r c H r c H O r c N t t t                            51 0,001457 <...> и rT при расчете r 0,116rp  МПа, 1000 КrT  3 3 0,11601593 1027 К 0,4330 r rp b b p T T p     <...>  1027 1000 0,027 0,1 1000 rp r r T T T     Параметры rT и rp приняты правильно 0,111rp  МПа, 800 <...> КrT  3 3 0,1111303 869 К 0,3743 r rp b b p T T p      869 800 0,089 0,1 800 rp r r T T T   

Предпросмотр: Конструкция и основы расчёта энергетических установок .pdf (0,4 Мб)
35

Оптимизация упругих элементов демпферных устройств для цилиндрических шарниров шарнирно-сочлененных стрел крано-манипуляторных установок мобильных машинИ.А. Лагерев // Научно-технический вестник Брянского государственного университета .— 2016 .— №2 .— URL: https://rucont.ru/efd/415846 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Лагерев Игорь Александрович
РИО БГУ

Рассмотрены вопросы проектирования оригинальных демпферных устройств для изношенных цилиндрических шарниров шарнирно-сочлененных грузовых стрел крано-манипуляторных установок мобильных машин. Данные устройства позволяют существенно снизить дополнительную ударную нагрузку на металлоконструкцию манипуляторов, обусловленную наличием повышенных зазоров в шарнирных соединениях. Предложена общая постановка задачи нелинейной условной оптимизации размеров упругих элементов демпферных устройств. Рассмотрены перспективные варианты конструктивных исполнения упругих элементов. Для кольцевых и дуговых с круговым и прямоугольным поперечным сечением сформулированы задачи оптимального проектирования, включающие целевые функции и системы конструктивных, технологических, жесткостных и прочностных ограничений. Выполнен анализ влияния различных режимных и конструктивных параметров на результаты оптимального проектирования упругих элементов. Определены рекомендуемые области использования упругих элементов рассмотренных конструктивных типов для создания требуемой жесткости демпферных устройств.

изгибающего момента и продольной силы, в сечении 2/ :          FW RP r e 12 2 max max <...> r e d RP    ;              4)2(82 22 max max, r r r e d R d P ;     3 2 max )1 <...> 22 12 4 )1(64 2                  r r r r e d R R Edc ; для прямоугольного поперечного <...> сечения 2 max max, 6 rr r e hb RP    ;          1 )2(6 2 max max, r r rr e h R hb P  <...> R Edc  ; для прямоугольного поперечного сечения 2 sin3 2 max max, d rr d e hb RP   ; 2 sin3

36

№2 [Журнал Сибирского федерального университета. Математика и физика. Journal of Siberian Federal University, Mathematics & Physics, 2017]

Целью создания серии «Математика и физика» является развитие фундаментальных исследований в области математики и физики в СФУ, обеспечения международного приоритета научных работ преподавателей, сотрудников, аспирантов, докторантов, а также интеграция журнала в международное информационное пространство.

Re(n(Rp0))− i Im(n(Rp0)) Re(d(Rp0))− i Im(d(Rp0)) , (60) Rp = Re(n(Rp))− i Im(n(Rp)) Re(d(Rp))− i Im( <...> As a result, we have R′p0 = Re(n(Rp0))Re(d(Rp0)) + Im(n(Rp0)) Im(d(Rp0)) (Re(d(Rp0)))2 + (Im(d(Rp0))) <...> 2 , (62) R′′p0 = Im(n(Rp0))Re(d(Rp0))− Im(d(Rp0))Re(n(Rp0)) (Re(d(Rp0)))2 + (Im(d(Rp0)))2 , (63) R′p1 <...> = Re(n(Rp))Re(d(Rp)) + Im(n(Rp)) Im(d(Rp)) (Re(d(Rp)))2 + (Im(d(Rp)))2 −R′p0, (64) R′′p1 = Im(n(Rp)) <...> Re(d(Rp))− Im(d(Rp))Re(n(Rp)) (Re(d(Rp)))2 + (Im(d(Rp)))2 −R′′p0, (65) R′S0 = Re(n(RS0))Re(d(RS0)) +

Предпросмотр: Журнал Сибирского федерального университета. Математика и физика. Journal of Siberian Federal University, Mathematics & Physics №2 2017.pdf (0,2 Мб)
37

Многочастотное лидарное зондирование загрязненности атмосферы твердыми частицами с разделением на респирабельные фракцииЛысенко, Кугейко, Хомич // Оптика атмосферы и океана .— 2016 .— №1 .— С. 66-75 .— URL: https://rucont.ru/efd/359723 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Лысенко

Рассмотрена методология получения пространственных распределений респирабельных фракций аэрозоля в нижних слоях атмосферы по данным многочастотного лидарного зондирования без дополнительных измерений оптических и микрофизических параметров аэрозоля на исследуемой трассе. Для этой цели спектральные значения аэрозольного коэффициента ослабления, входящие в лидарные уравнения, предложено заменить линейно-независимыми параметрами их аппроксимации, а пространственные распределения этих параметров восстанавливать путем численного решения системы уравнений, составленных из всех спектрально-временных отсчетов лидарных сигналов. В результате количество неизвестных в решаемой системе уравнений существенно сокращается, а ее матрица оказывается переобусловленной, что можно использовать для выбора физически обоснованных значений аэрозольной индикатрисы обратного рассеяния на рабочих длинах волн лидара. Для определения калибровочных констант лидара используется предположение, что на трассе зондирования присутствуют два участка со схожими профилями аэрозольного коэффициента ослабления. Предложен алгоритм поиска таких участков по спектрально-временной структуре лидарного сигнала. Обратная задача аэрозольного светорассеяния решается на основе устойчивых регрессионных соотношений между концентрациями респирабельных фракций аэрозоля и параметрами аппроксимации его спектра ослабления. Путем численных экспериментов по лазерному зондированию аэрозоля показана устойчивость разработанного метода к погрешностям калибровки и пространственным вариациям аэрозольной индикатрисы обратного рассеяния.

Ïðè íåîáõîäèìîñòè ïðîôèëè ïàðàìåòðîâ hk(rp) (k = 1,…, K), âîññòàíîâëåííûå èç ëèäàðíûõ ñèãíàëîâ, ìîæíî <...> Îáîçíà÷èì ýòè ó÷àñòêè êàê [r1, r2] è [r3, r4], à èõ ïðîçðà÷íîñòè êàê T(r1, r2) è T(r3, r4). <...> i i i i i r i i i A r g T r rP r r A g T r r T r rP x x dx r T r r T r r             (7 <...> 3 2 2 , 1 3 ( , ) 1 ln ( ) ( ) ( , ), 2 a i r r i i m i r r r r P x x dx P x x dx r r        <...> rP r r P r r P r r a r r                                   

38

ВЫЯВЛЕНИЕ ПРИНАДЛЕЖНОСТИ ТОЧЕК К ОБЪЕКТАМ ТЕРРИТОРИЙ В ИМИТАЦИОННЫХ МОДЕЛЯХ ACTOR PILGRIMЕмельянов, Емельянова // Прикладная информатика / Journal of Applied Informatics .— 2014 .— №2 .— С. 88-102 .— URL: https://rucont.ru/efd/436957 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Емельянов

Имитационное моделирование сложных процессов, динамику которых необходимо апробировать не только во времени, но и в пространстве, невозможно без применения топографического информационного обеспечения моделей и точной привязки всех исследуемых пунктов к сложным пространственным объектам на поверхности Земли. Определение площади такого объекта — самая простая задача, она решается с помощью вычислительных методов геометрии. Однако распознавание точек, появляющихся в процессе моделирования, на принадлежность к этим объектам — это динамическая задача, для решения которой не существует универсальных методов. Ниже рассматриваются решения некоторых таких задач.

Е м ел ья но ва rp — перифокусное расстояние (минималь‑ ное расстояние от фокуса до точки на гра‑ нице <...> e = −1 2 b r e ep = + − 1 1 b r e ea = − + 1 1 c c a e= ⋅ c b e e = ⋅ −1 2 c c p e e = ⋅ −1 2 c r e e <...> p= ⋅ −1 c r e e a= ⋅ +1 p p a e= −( )1 2 p b e= −1 2 p c e e = −1 2 p p r ep= +( )1 p r ea= −( )1 rp <...> r a ep = −( )1 r b e ep = − + 1 1 r c e ep = −1 r p ep = +1 rp r r e ep a = − +     1 1 ra r a <...> ea = +( )1 r b e ea = + − 1 1 r c e ea = +1 r p ea = −1 r r e ea p = + − 1 1 ra Copyright ОАО «ЦКБ «

39

Подземная гидромеханика [Электронный ресурс] учеб. пособие

Автор: Квеско Б. Б.
Изд-во ТПУ

В учебном пособии рассмотрены основные разделы теории установившейся однофазной фильтрации флюидов в пористых и трещиноватых коллекторах. Освещены вопросы неустановившейся одномерной фильтрации флюидов и методы исследования плоских течений. Приведены сведения о фильтрации многофазной и неньютоновской жидкостях.

r rp r t a t a t a t a t R t R t R t+ = + + + + c ( ).r r R t≤ ≤ (4.54) Здесь число n членов многочлена <...> первой степени: 0 1 2( , ) ( ) ln ( ) ( )( ) ( ) r rp r t a t a t a t R t R t = + + . <...> rp r t p kh r r t κμ π κ ⎡ ⎤+ ⎢ ⎥= − − + ⎢ ⎥+⎣ ⎦ при 2c c 12r r r tκ≤ ≤ + , ( , ) kp r t p= , при 2c <...> условий получим ( )2 2 2c( ) 1ln ( ) ln2 ( ) 3 2 ( )k Q r F T rp p r R T r kh R t R t μ π κ ⎡ ⎤ = + <...> Таким образом выражение для давления будет 2 c2ln 1 , ( )2 ( ) 2 ( )k Q r Q rp p r r R t kh R t kh R

Предпросмотр: Подземная гидромеханика [Электронный ресурс].pdf (0,5 Мб)
40

Массоперенос электрическим полем [монография]

Автор: Жуков Е. В.
Ростов н/Д.: Изд-во ЮФУ

В монографии рассматриваются процессы переноса под действием электрического поля в многокомпонентных химически и биологически активных сплошных средах. Построены математические модели процессов переноса, которые исследованы аналитическими, асимптотическими и численными методами.

j  −1 Rp n∏ j=1 µj , Rp = { R+p , k > p R−p , k < p . <...> +1 µp+1 rp+1 µp Rp R−p rp R+p Rp−1 µp−1 rp−1 µp−2 R2 µ2 r2 µ1 R1 µ1 r1 µ0 Rn µn rn µn−1 Rn−1 µn−1 rn− <...> 1 µn−2 Rp+1 µp+1 rp+1 µp Rp R−p rp R+p Rp−1 µp−1 rp−1 µp−2 R2 µ2 r2 µ1 R1 µ1 r1 µ0 ←←← → → → ←← ← → → <...> Rk+1 = µk+1 Rk+1 = µk+1 Rk = µk Rn = rk Rk−1 = µk−1 Rk−1 = rk−1 Rp+1 = rp+1 Rp+1 = rp+1 Rp = R + p Rp <...> = R + p Rp−1 = µp−2 Rp−1 = µp−2 ... ...

Предпросмотр: Массоперенос электрическим полем.pdf (0,6 Мб)
41

Многочастотное лидарное зондирование загрязненности атмосферы твердыми частицами с разделением на респирабельные фракцииЛысенко, Кугейко, Хомич // Оптика атмосферы и океана .— 2016 .— №1 .— С. 66-75 .— URL: https://rucont.ru/efd/354618 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Лысенко

Рассмотрена методология получения пространственных распределений респирабельных фракций аэрозоля в нижних слоях атмосферы по данным многочастотного лидарного зондирования без дополнительных измерений оптических и микрофизических параметров аэрозоля на исследуемой трассе. Для этой цели спектральные значения аэрозольного коэффициента ослабления, входящие в лидарные уравнения, предложено заменить линейно-независимыми параметрами их аппроксимации, а пространственные распределения этих параметров восстанавливать путем численного решения системы уравнений, составленных из всех спектрально-временных отсчетов лидарных сигналов. В результате количество неизвестных в решаемой системе уравнений существенно сокращается, а ее матрица оказывается переобусловленной, что можно использовать для выбора физически обоснованных значений аэрозольной индикатрисы обратного рассеяния на рабочих длинах волн лидара. Для определения калибровочных констант лидара используется предположение, что на трассе зондирования присутствуют два участка со схожими профилями аэрозольного коэффициента ослабления. Предложен алгоритм поиска таких участков по спектрально-временной структуре лидарного сигнала. Обратная задача аэрозольного светорассеяния решается на основе устойчивых регрессионных соотношений между концентрациями респирабельных фракций аэрозоля и параметрами аппроксимации его спектра ослабления. Путем численных экспериментов по лазерному зондированию аэрозоля показана устойчивость разработанного метода к погрешностям калибровки и пространственным вариациям аэрозольной индикатрисы обратного рассеяния.

Ïðè íåîáõîäèìîñòè ïðîôèëè ïàðàìåòðîâ hk(rp) (k = 1,…, K), âîññòàíîâëåííûå èç ëèäàðíûõ ñèãíàëîâ, ìîæíî <...> Îáîçíà÷èì ýòè ó÷àñòêè êàê [r1, r2] è [r3, r4], à èõ ïðîçðà÷íîñòè êàê T(r1, r2) è T(r3, r4). <...> i i i i i r i i i A r g T r rP r r A g T r r T r rP x x dx r T r r T r r             (7 <...> 3 2 2 , 1 3 ( , ) 1 ln ( ) ( ) ( , ), 2 a i r r i i m i r r r r P x x dx P x x dx r r        <...> rP r r P r r P r r a r r                                   

42

№3 [Журнал общей химии, 2017]

Основан в 1869 г. Публикуются работы, посвященные актуальным общим вопросам химии и проблемам, возникающим как на стыке различных разделов химии, так и на стыке химии и смежных с ней наук. Журнал является рецензируемым, включен в Перечень ВАК для опубликования работ соискателей ученых степеней.

(R)-[1-( ) ] (II) (R,RP)(R,SP)16 17 78:22. (R,RP)17 . <...> )-20 (RP)-23(SP)-22 70% H3B BH3MeI Et2NH IH NP Bu RPh t(RP)-23 H3B NH2P Bu Ph t(R)-24 H3B Li, NH3, BuOH <...> H R1 2R2Li OLi P R2 R1 Me3SiCl OSiMe3 P R2 Ph OH P R2BH3 Ph 1) BH3 SMe2 2) HCl RP-(_)-54 (de 100%) 59 <...> O O O O O R R R R HOR*OH = P Cl R1 Ph P R1 Ph P R1 Ph R2MgX R2MgX P R1 Ph P R1 Ph (RP)-61 (SP)-61 (SP <...> (RP)(RP). 65 ( 35) [65]. 431 O OO O O O P R1 Ph O O O O O O P R1 PhO O OO O O O P R1 PhS H2N P R1 PhH3B

Предпросмотр: Журнал общей химии №3 2017.pdf (0,5 Мб)
43

Особенности пространственной структуры и динамики плазмы быстрого Z-пинча в среде тяжелых элементов сильноточной вакуумной искрыДолгов [и др.] // Прикладная физика .— 2012 .— №1 .— С. 64-71 .— URL: https://rucont.ru/efd/461630 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Долгов

Проведено исследование пространственной структуры и динамики плазмы в разряде сильноточной вакуумной искры методом импульсной тепеграфии. Обнаружена анизотропия истечения плазмы из области формирования микропинча. Зарегистрировано существование полостей в плазме перетяжки на стадии завершения процесса пинчевания. На периферии разряда зафиксировано формирование волокнистой структуры плазмы

. , . . . r 10–4 , . , . . , , [8—14]. , — d 10–4 — , , , , , . [27, 28]. . l 10–5 , n 1028 –3 = 103 <...> » 1, 2012 73 , . , , , . 2 AV [36], AV — , : 0 A i i BV m n , (4) mi ni — . ni 10 26 –3, [33, 34] , r <...> 10r r Bt V U . (8) r 10–4 , : 0 2 IB r . (9) , : 810P nkT ; (10) 2 10 0 10 2 BP (11) 50 n 1026 –3. , <...> , . : 2 2B r B r , (12) 510r — , . . , ; 0 2 IB r — ; — . : 2 3 8 0 ( ) 10 2 B rP r . (13) : 3 10( ) <...> 10rP n kT r (14) 410T 2810n –3, . , . . : 2 8 0 10t r , (15) (2) 50 . , : 95 10rt V , (16) V (4) n 1025

44

О ПРОВЕРКЕ КОНИЧЕСКИХ ГИПОТЕЗ В МНОГОМЕРНОМ ГАУССОВСКОМ АНАЛИЗЕ Кашицын // Вестник Московского университета. Серия 1. Математика. Механика .— 2015 .— №3 .— С. 14-17 .— URL: https://rucont.ru/efd/356465 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Кашицын

Введено понятие матричного конуса и исследованы его основные свойства. На базе данного понятия ставится задача о проверке конических гипотез в многомерном гаус-совском анализе, обобщающая соответствующие одномерные аналоги. Распределение критической статистики исследовано при гипотезе.

U ⊂ Rp1A (v2 − v1) ∈ U ⇔ v1 ≺ v2. (�� ��� �����! <...> �����*)�� ������������ ��**" +� . �� K ⊂ Rpn � ���� �� (p×n)������� X = (x1, . . . , xn)� xi ∈ Rp1� � <...> ����� ��� x1 ∈ U0� (xi − xi−1) ∈ U � i = 2, n� ��� U0, U / � � �� � �� � Rp1� � ����� � � �� � ����� <...> ��������� ������� � Rp1" �����'� ����������' ���������&�� #����������� ��������� � �! <...> � 0 P [tr(H(X)) � r] � P [tr(H(Ξ)) � r] ; 2) � �� ������ � �� KD ������ � � ������ �� �� ��� r � 0 P

45

[RU(NH3)6](MOO4)CL?3H2O и [M(NH3)6](REO4)3?2H2O (M = RU, IR). СИНТЕЗ И КРИСТАЛЛИЧЕСКАЯ СТРУКТУРАП. // Журнал структурной химии .— 2013 .— №5 .— С. 893-899 .— URL: https://rucont.ru/efd/264642 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: П.
М.: ПРОМЕДИА

Методом рентгеноструктурного анализа определены кристаллические структуры комплексных солей [Ru(NH3)6](MoO4)Cl?3H2O и [М(NH3)6](ReO4)3?2H2O (M = Ru, Ir). Изучены особенности взаимной упаковки фрагментов.

��'����� �� wRp = 4,01, Rp = 2,82, R(F2) = = 3,71, CHI2 = 6,160 %. ����'�"� ��������#����� $��������� <...> ��'����� [1 0 1]. �����/���" ���#����+: Rp = 6,33, Rwp = 8,76, Rf = 6,89, Rfw = 8,66 � Rb = 12,77 %. <...> Keel A.Y., Rambo R.P., Batey R.T., Kieft J.S. // Structure. – 2007. – 15. – P. 761 – 772. 5. <...> Sharma R.P., Bala R., Sharma R., Venugopalan P. // J. Coord. <...> Favre-Nicolin V., @erný R. // J. Appl.

46

Проблемы восстановления операторов

Автор: Женсыкбаев А. А.
М.: Институт компьютерных исследований

Исследуются задачи оптимального восстановления функций, линейных функционалов и операторов, теория гауссовых формул восстановления на различных чебышевских системах. Освещаются результаты исследований последнего времени, имеющие в том или ином смысле окончательный характер. Особое внимание уделяется методам исследований, которые могут быть использованы в решении ряда других задач.

rp = {x ∈ L̃rp : ‖x(r)‖p � 1}, W̃ rp (y) = W̃ r p ∩ L̃rp(y). <...> Напомним, что W rp = {f ∈ Lrp : ‖f (r)‖p � 1}, W̃ rp = {f ∈ L̃rp : ‖f (r)‖p � 1}. <...> Поэтому R(Q,W rp ) = ‖M‖p′ и E′(W rp , IrN (A,B)) � ‖M‖p′ ∀M ∈M rN (Ā, B̄), E′(W rp , IrN (A,B)) � Hp <...> , j ∈ B, (133) E(W rp , IrN (A,B)) = E(W rp , IrN (Kn, A,B)) = = Hp′(M r∗N (Ā, B̄) � r! <...> R(Q,W rp,q(u, v)) = Hp,q,u,v(M).

Предпросмотр: Проблемы восстановления операторов.pdf (0,2 Мб)
47

Компенсация реактивной в линиях 0,4 кВ сельских распределительных сетейКарчин, Сидорова, Христолюбов // Вестник Московского энергетического института .— 2015 .— №6 .— С. 32-34 .— URL: https://rucont.ru/efd/393850 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Карчин

Приведены результаты исследования одной из линий сельских сетей 0,4 кВ ПАО «МРСК Центра и Приволжья» филиала «Мариэнерго» при поперечной пофазной компенсации реактивной мощности непосредственно в линии.

активной мощности в электрической сети определяются [7]: 2 2 2 2 2 2 2 2 2 (1 tg ) 1 , cos P Q P P RP <...> R U R U U (1) где P, Q, U — активная и реактивная мощности, передаваемые по линии и линейное напряжение <...> ; R — эквивалентное активное сопротивление линии, R = rL, r, L — удельное активное сопротивление и длина

48

О распределении значений аналогов сумм КлостерманаТимергалиев // Вестник Московского университета. Серия 1. Математика. Механика .— 2013 .— №5 .— С. 39-43 .— URL: https://rucont.ru/efd/361157 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Тимергалиев

Доказана теорема о распределении значений аналогов сумм Клостермана. Получены асимптотические формулы для дробных моментов этих сумм.

(z − r + 1) � T (h) � r!zr + r2szr−s. ��" r � z �! <...> ��������� ����. "���� ������ � �� �� p0, ��� ��� �$���� p > p0 ��������� ����� ��� Fp(x) = 1− e−x2 +Rp <...> , ��� Fp(x) 5 ��� ��� �� ��������� �������� ξp(x) � |Rp| � 3240 ln ln ln p√ln ln p . � 1�3�($�)�(! <...> ( 1 + θ1 1 (ln p)1/4 ) . <��/#� � �� Fp(x) = 1− e−x2 + Rp& �#� |Rp| � 1620 ln ln ((ln p) 1/4)√ 1/2 ln <...> ������ |θ| � 1 � Rp = ⎧⎪⎨⎪⎩ R1, 0 < a < 30; R2, 30 � a � 1223 √ ln ln p; R3, 1 223 √ ln ln p < a � 127

49

К вопросу об оценке предельной толщины слоя деаэрируемого порошка в центробежном лопастном аппаратеКапранова, Зайцев // Известия высших учебных заведений. Химия и химическая технология .— 2008 .— №8 .— С. 79-80 .— URL: https://rucont.ru/efd/266387 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Капранова
М.: ПРОМЕДИА

Поиск уравнения свободной границы тонкодисперсного материала и толщины его слоя при уплотнении в центробежном аппарате с криволинейными лопастями проведен с помощью выражений для радиальной и окружной составляющих скорости движения дисперсной фазы на данной границе.

kap@yars.free.net ХИМИЯ И ХИМИЧЕСКАЯ ТЕХНОЛОГИЯ 2008 том 51 вып. 8 80 ( )( ) ( ) ( )000 022 2 0 2 22P RP <...> R / rr / R R /==− − =α α α α . <...> r / n= , близкую к 0R , и составляющую часть n от среднего радиуса ( )0 0 2r r R /= + , следовательно <...> Теоретические характеристики уплотнения каолина ГОСТ 21235 – 75: (а) – зависимость rp = rp(θ), (б) – <...> (a) – dependence rp = rp(θ), (б) dependence li = =li (ri), α20 = 2,71· 10-2, 1 ω = 20,9 rad/s; 2 ω =

50

Организация производства в экстремальных условиях войныМельников // Известия Уральского федерального университета. Серия 1. Проблемы образования, науки и культуры .— 2012 .— №4 .— С. 170-178 .— URL: https://rucont.ru/efd/260127 (дата обращения: 15.06.2021)

Автор: Мельников
М.: ПРОМЕДИА

О становлении бронекорпусного производства на Уральском танковом заводе в годы Великой Отечественной войны.

RP���%!�����R���������������/���� C ���1>;��/���������A�!!$%����!��/��77����� �"����������������! <...> $%����3��/������"' 3"R���������������@��/����3�����:7 ~�S����3"R��,@�������&���! <...> R���%!�����R�����@��������������C ����� ���=��/���������"' �����������1>;�! <...> � @��"������,���K����"���#�RP���������@$������#������K��/"�������"�O3�@��' �������!!�P�!���$���! <...> ���,R����/������������@������������/���&��' �"R������"��5��!���@!��@���R&����������/��&��������!

Страницы: 1 2 3 ... 3776