Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 535874)
Консорциум Контекстум Информационная технология сбора цифрового контента
Уважаемые СТУДЕНТЫ и СОТРУДНИКИ ВУЗов, использующие нашу ЭБС. Рекомендуем использовать новую версию сайта.
  Расширенный поиск
Результаты поиска

Нашлось результатов: 185138 (1,61 сек)

Свободный доступ
Ограниченный доступ
Уточняется продление лицензии
1

Решение задач по курсу общей физики. Раздел «Принцип суперпозиции в квантовой механике» метод. указания

Автор: Константинов М. Ю.
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Дан краткий обзор основных понятий и соотношений теории, необходимых для решения задач по разделу «Принцип суперпозиции в квантовой механике». Изложена методика решения типовых задач. Приведены задачи для самостоятельного решения.

либо ненормированные волновые функции. <...> функцией Ψ, в состояниях, описываемых волновыми функциями Ψn. <...> волновая функция частицы Ψ может быть представлена в виде суперпозиции вида (6) волновых функций данной <...> функцию Ψ в волновую функцию �F̂Ψ�. <...> Таким образом, волновая функция Ψ�x, t� может быть представлена в виде суперпозиции волновых функций

Предпросмотр: Решение задач по курсу общей физики.pdf (0,1 Мб)
2

ВЛИЯНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ДВИЖЕНИЕ ДИСЛОКАЦИЙ В НЕМАГНИТНЫХ КРИСТАЛЛАХ [Электронный ресурс] / Даринский, Фёклин // Вестник Воронежского государственного университета. Серия: Физика. Математика .— 2006 .— №1 .— С. 21-25 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/521321

Автор: Даринский

Рассматривается влияние малого внешнего магнитного поля на взаимодействие дислокации с парамагнитным центром в немагнитных кристаллах. Выяснено, что в этом процессе существенную роль играет спин-орбитальное взаимодействие между частицами с неспаренными электронами. Изучается динамика движения дислокации через парамагнитный центр при включении магнитного поля

В качестве базисных, выберем волновые функции p электронов образующих химическую связь. <...> Волновая функция является суперпозицией волновых функций синглетного — Sy и триплетных — Ty состояний <...> , 0 1 2 3C ,C ,C ,C — амплитуды синглетного и триплетных состояний в полной волновой функции, S и T — <...> Волновые функции состояний в магнитном поле раскладывается по базису собственных волновых функций jy <...> B x T TS B x T g B V E g B VV E E m y yf y m y + +ª + D Ê ˆ +Á ˜D DË ¯ пространственная волновая функция

3

ПОЛЯРИЗУЕМОСТЬ ЭЛЕКТРОНА В 2D КУЛОНОВСКОМ ПОТЕНЦИАЛЕ В ПРИСУТСТВИИ ПОТОКА ААРОНОВА—БОМА [Электронный ресурс] / Ханг, Мелешенко, Клинских // Вестник Воронежского государственного университета. Серия: Физика. Математика .— 2011 .— №1 .— С. 69-75 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/522327

Автор: Ханг

В работе получены волновые функции дискретного спектра электрона в двумерном кулоновском потенциале в присутствии потока Ааронова—Бома. Рассчитана величина динамической поляризуемости основного состояния электрона в данном потенциале. Показано, что поток эффекта Ааронова—Бома может служить управляющим параметром для величины поляризуемости

В работе получены волновые функции дискретного спектра электрона в двумерном кулоновском потенциале в <...> Автором были получены аналитические выражения для волновой функции и уровней энергии электрона, однако <...> : G r r E r r E E i i ii , ,¢( ) = ( ) ¢( )-Â y y� � , (2) где y i r �( ) и Ei волновые функции и энергии <...> После подстановки (7) в (6) для волновой функции может быть записано следующее выражение, удовлетворяющее <...> В итоге, для точных волновых функций дискретного спектра рассматриваемой системы будем иметь следующее

4

МЕТОД КОНФОРМНЫХ ОТОБРАЖЕНИЙ В ТЕОРИИ ДВУМЕРНЫХ КВАНТОВЫХ СИСТЕМ [Электронный ресурс] / Журавлев, Морозов // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2014 .— №3 .— С. 159-178 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/552638

Автор: Журавлев

Актуальность и цели. Разработка методов построения точных решений квантовых уравнений является одной из важных технических задач в области квантовой физики. Точные решения дают возможность не только проводить анализ систем во всех тонкостях, но служат основой для большого числа уже приближенных систем в качестве нулевого приближения. С современной точки зрения особый интерес представляют квантовые системы в размерности пространства 2 и 3, для которых имеется не так много методов построения точных решений. Поэтому отыскание подходов, которые позволяют проанализировать не одну конкретную систему, а несколько систем, пользуясь одной и той же процедурой построения решений, является актуальной задачей. Целью настоящей работы является построение новых точных решений двумерных квантовых систем, обладающих специальными свойствами симметрии, которые можно в дальнейшем использовать в качестве основы для анализа квантовых систем в теории наноматериалов Материалы и методы. В работе для построения точных решений уравнений двумерных квантовых систем используется метод конформных отображений двумерного координатного пространства в себя. Двумерное координатное пространство представляется комплексной плоскостью. С помощью конформных отображений комплексной плоскости решается несколько задач о динамике классической квантовой частицы без спина в двумерных потенциальных ямах. Конформные отображения связывают точно решаемые квантовые задачи такие, как двумерный гармонический осциллятор с квантовыми задачами о движении частиц в каналах. В работе приводится анализ применения двух основных типов конформных отображений, позволяющих строить полное решение новой квантовой задачи на основе решения известной задачи, например такой, как квантовый двумерный осциллятор. При построении точных решений квантовых уравнений метод конформных отображений сочетается с методом преобразований Дарбу, что расширяет класс систем, для которых удается построить точные решения. Результаты. В результате использование конформных отображений расширяет список методов, с помощью которых удается получить точные решения новых квантовых задач, которые могут служить моделями для некоторых реальных квантовых систем. Построенные с помощью конформных отображений системы дают примеры квантовых систем, в которых волновая функция частицы строится одновременно во всем пространстве, хотя потенциальная энергия такова, что частица может находиться лишь в одной из областей пространства, которые отделены друг от друга непроницаемыми потенциальными барьерами.

Волновые функции двумерного сингулярного осциллятора в цилиндрических координатах имеют вид 21 1 22 2 <...> С другой стороны, волновые функции (25) зависят от номера уровня n исходной задачи, что указывает на <...> Соотношения между переменными до и после отображения: 2 2 = 2 , = .x y xy− ζ η Найдем волновые функции <...> Волновые функции и энергии после отображения: 2 2 = . 2 2 (2 1)n E n α +βε ± − ω + (31) Для получения <...> волновых функций нового уравнения нужно сделать в старых волновых функциях следующую замену переменных

5

Квантовая теория : курс лекций. Ч. 1

Автор: Копытин Игорь Васильевич
Издательский дом ВГУ

Настоящее учебное пособие представляет собой первую часть курса лекций по дисциплине Квантовая теория, читаемого студентам третьего-четвертого курса всех специальностей физического факультета. Первая глава знакомит читателя с основными понятиями и математическим аппаратом нерелятивистской квантовой механики. Вторая глава посвящена простейшим задачам квантовой механики, допускающим решение в замкнутой аналитической форме. Исследуется одномерное движение на примере осциллятора; излагается метод решения задач в центральном поле; рассматривается задача об атоме водорода. В третьей главе изложены основы теории представлений.

Волновые функции . . . . . . . . . 10 1.3. <...> У волновой функции нет универсальной размерности. <...> Пусть Ψ(ξ) есть волновая функция 5 этого состояния. <...> Различные представления волновой функции Задание волновой функции Ψa(r) в конфигурационном пространстве <...> Таким образом, волновая функция в представлении взаимодействия Ψint(ξ, t) получается из волновой функции

Предпросмотр: Квантовая теория курс лекций. Ч. 1.pdf (0,3 Мб)
6

Квантовая теория : курс лекций. Ч. 3

Автор: Копытин Игорь Васильевич
Издательский дом ВГУ

Настоящее пособие представляет собой заключительную часть курса лекций по дисциплине Квантовая теория, читаемого студентам четвертого курса всех специальностей физического факультета. В основном, в нем рассматриваются вопросы, связанные с наличием у микрочастиц специфической, чисто квантовой характеристики спина. Первая глава знакомит читателя с основными понятиями, математическим аппаратом и простейшими приложениями нерелятивистской теории спина, а также содержит краткое изложение основных элементов квантовой теории углового момента (не предназначенное для обязательного изучения). Во второй главе эта теория используется для описания свойств систем, содержащих неразличимые (тождественные) частицы, в том числе атомов и молекул. В третьей главе изложено обобщение нерелятивистской квантовой теории на область релятивистских скоростей электрона и показано, что в этом случае существование спина электрона непосредственно следует из основного уравнения релятивистской квантовой механики уравнения Дирака, заменяющего собой нерелятивистское уравнение Шредингера. В заключительной (четвертой) главе дается описание формализма матрицы плотности для описания смешанных состояний квантовой системы, которым нельзя сопоставить определённую волновую функцию.

Спиновая зависимость волновых функций Вначале обсудим, что представляет собой волновая функция электрона <...> утверждает, что волновая функция системы бозонов симметрична, а волновая функция системы фермионов антисимметрична <...> Мы видим, что при построении антисимметричной волновой функции, волновая функция с пере2 Отметим, что <...> функции ψα соответствуют водородоподобным волновым функциям. <...> волновую функцию.

Предпросмотр: Квантовая теория курс лекций. Ч. 3.pdf (0,4 Мб)
7

ПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ КРИВЫЕ РИДБЕРГОВСКИХ СОСТОЯНИЙ МОЛЕКУЛЫ NO В ПОЛЕ ИНТЕНСИВНОГО ИНФРАКРАСНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [Электронный ресурс] / Малышев [и др.] // Химическая физика .— 2017 .— №2 .— С. 57-62 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/591254

Автор: Малышев

Развит метод расчета потенциальных кривых ридберговских состояний молекулы NO в поле интенсивного инфракрасного излучения с учетом валентных (не ридберговских) и диссоциативных конфигураций. Проведен анализ резонансной ровибронной структуры спектра квантовой системы “ридберговская молекула + лазерное поле” в рамках стационарного формализма матрицы радиационных столкновений с использованием теории многоканального квантового дефекта. Сформулированы условия полевого контроля реакции предиссоциации с участием промежуточных ридберговских и валентных состояний

Соответствующие им волновые функции имеют вид 310E −Δ ∼ fω 0 1N @ NO e+ −+ 2 cos , . 2 f f f fu V t V <...> электронов, R – расстояние между ядрами, – колебательная волновая функция иона , – ядерная волновая <...> функция диссоциативной конфигурации, – фотонная часть полной волновой функции. <...> Электронные функции представляют собой простые двухконфигурационные волновые функции основного состояния <...> Для построения многоконфигурационных волновых функций использованы орбитали, полученные в приближении

8

ОПТИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ ПОЛУПРОВОДНИКОВЫХ НАНОКРИСТАЛЛОВ С ИОННЫМИ ПРИМЕСЯМИ [Электронный ресурс] / Баймуратов [и др.] // Оптика и спектроскопия .— 2017 .— №1 .— С. 73-77 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/593949

Автор: Баймуратов

Силу энантиоселективного взаимодействия хиральных полупроводниковых нанокристаллов с циркулярно-поляризованным светом можно изменять в широких пределах, что находит ряд важных применений в современной нанофотонике. Обычно это взаимодействие относительно слабо, так как размер нанокристаллов намного меньше длины волны оптического излучения и оптическая активность нанокристаллов недостаточно велика. В настоящей работе теоретически показано, что при помощи ионного легирования можно значительно усилить оптическую активность полупроводниковых нанокристаллов, а также регулировать ее силу в широком диапазоне значений и частот. Продемонстрировано, что путем точного расположения примесей внутри нанокристаллов можно максимизировать вращательные силы внутризонных переходов, сделав их в 100 раз больше типичных вращательных сил небольших хиральных молекул

Как можно видеть, в результате добавления примеси волновые функции электронов становятся неинвариантными <...> Огибающие волновые функции и энергии электронных состояний в ку≠ π ωΔσ ω = ρ ω∑∑ � 24( ) ( ) ,ba ba a <...> Представим энергии и волновые функции в виде En = + Vnn и Ψn = ψn + Snn' ψn', где и ψn – энергии и волновые <...> Данные волновые функции приводят к следующим выражениям для i-х компонент матричных элементов dnn'' и <...> Волновая функция состояния (112) в полупроводниковом нанокубоиде с размерами 3.4 × 3.8 × 4.2 нм3 (а)

9

Метод функционала плотности для расчета свойств молекул и твердых тел учеб. пособие для обучающихся по образоват. программам высш. образования по направлениям подготовки 03.03.03 Радиофизика и 03.04.02 Физика

Автор: Кручинин Н. Ю.
ОГУ

В учебном пособии рассматривается метод функционала плотности и его применение для расчета свойств молекул и твердых тел. Учебное пособие предназначено для обучающихся по образовательным программам высшего образования по направлениям подготовки 03.03.03 Радиофизика, 03.04.02 Физика для изучения дисциплин «Математическое моделирование физических процессов, «Основы молекулярной электроники и фотоники».

и псевдоволновых функций согласованы в cR ; 4) встроенный заряд внутри cR для каждой волновой функции <...> Волновая функция )(, rki должна быть ортонормирована по объему  , а функция )(, rkiu ортонормирована <...> функции Кона-Шэма отклика по отношению к занятым волновым функциям Кона-Шэма в основном состоянии. <...> Волновые функции для квазичастиц и волновые функции в уравнениях Кона-Шэма похожи, поэтому для энергии <...> Если расширить электронную волновую функцию  через волновую функцию многих электронных состояний k

Предпросмотр: Метод функционала плотности для расчета свойств молекул и твердых тел.pdf (0,4 Мб)
10

Диссипативный туннельный транспорт: состояние проблемы и перспективы [Электронный ресурс] / Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Технические науки .— 2011 .— №2 .— С. 113-130 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/269938

М.: ПРОМЕДИА

Настоящий обзор посвящен анализу развития теории квантового туннелирования с диссипацией применительно к проблеме электронного транспорта. Анализируются особенности туннельной динамики квантовой частицы, взаимодействующей с термостатом, а также существующие методы описания этой динамики, дающие аналитические результаты: метод инстантонов, ВКБ и др. Обсуждаются перспективы развития этого направления и спектр нерешенных проблем. Рассматриваются физические реализации, где преимущественным является туннельный распад.

В отличие от обычных задач квантования, в которых чтобы воспроизвести волновые функции в классически <...> вектора   1 2,n n nk E k i k   , 1 2 nEk    , 2 1 4 n n k k E   ; (5) где волновые функции <...> Причина роста волновой функции заключается в том, что в момент времени t в точке x находятся частицы, <...> Вид волновых функций кардинально изменяется при 1nR  . <...> Изменение спектра собственных значений и волновых функций происходит независимо от формы потенциала,

11

НЕИСПАРЯЮЩИЕСЯ ЧЕРНЫЕ ДЫРЫ, ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ, «ТЕМНАЯ» МАТЕРИЯ… [Электронный ресурс] / Незнамов // Вопросы атомной науки и техники. Серия: Теоретическая и прикладная физика. .— 2014 .— №1 .— С. 21-28 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/559584

Автор: Незнамов

Предложена «игрушечная» модель элементарных частиц «светлой» и «темной» материи. В основу модели положено предположение о существовании реликтовых неиспаряющихся черных дыр с метриками Шварцшильда, Райсснера – Нордстрема, Керра и Керра – Ньюмена. Определена максимально возможная масса элементарных частиц Стандартной модели. Максимальные массы для фермионов и бозонов близки к планков- ской массе M Pl 2,2105г1019ГэВ.Бозон LHC с массой ~125 ГэВ в рассматриваемой модели может быть бозоном Хиггса, если он является составной частицей, состоящей из фермионной материи. В рамках предложенной модели обсуждаются возможные причины барионной асимметрии Вселенной и возможные причины мощных гаммавсплесков во Вселенной.

Области определения волновых функций дираковских частиц в полях Шварцшильда, Райсснера – Нордстрема, <...> На рис. 1,a приведена область определения волновых функций дираковской частицы для поля Шварцшильда [ <...> Цветом обозначена область 0 ,r r где из-за условия Гильберта 00 0g  волновые функции равны нулю. <...> На рис. 1,a и последующих рисунках области определения волновых функций приведены в координатах  ,r <...> Для этого случая при b   ограничения на области определения волновых функций отсутствуют.

12

Избранные главы квантовой химии: доказательства теорем и вывод формул [учебник], Simple Theorems, Proofs, and Derivations in Quantum Chemistry

Автор: Майер Иштван
М.: Лаборатория знаний

В учебном издании, написанном специалистом из Венгрии, рассмотрены основные результаты и точные утверждения квантовой химии с выводами и доказательствами. Приведены примеры применения квантово-химических утверждений при анализе конкретных систем.

волновой функции. <...> к волновой функции и энергии. <...> волновую функцию. <...> волновой функции. <...> волновую функцию.

Предпросмотр: Избранные главы квантовой химии доказательства теорем и вывод формул.pdf (0,6 Мб)
13

Квантовая теория : курс лекций. Ч. 2

Автор: Копытин Игорь Васильевич
Издательский дом ВГУ

Настоящее пособие представляет собой вторую часть курса лекций по дисциплине Квантовая теория, читаемого студентам всех специальностей физического факультета, и посвящено изложению приближенных методов квантовой теории и их приложениям. Первая глава знакомит читателя с квазиклассическим приближением и его приложениями к решению одномерного уравнения Шредингера. Во второй и третьей главах обсуждаются стационарная теория возмущений и вариационный метод. В четвертой главе излагается теория квантовых переходов на основе нестационарной теории возмущений. В пятой главе теория квантовых переходов используется для анализа взаимодействия квантовой системы с классическим электро- магнитным полем. В шестой главе обсуждаются постановка задачи и приближенные методы (борновское разложение амплитуды рассеяния) в квантовой теории рассеяния.

Нормировка квазиклассических волновых функций . . . . . . . . . . . 16 1.6. <...> Таким образом, квантовое число n определяет число узлов волновой функции. <...> При этом волновые функции (2.36) определяются неоднозначно. <...> Ψ волновым функциям всех нижележащих возбужденных состояний. <...> В качестве волновых функций начального и конечного состояния выберем волновые функции свободного электрона

Предпросмотр: Квантовая теория курс лекций. Ч. 2.pdf (0,4 Мб)
14

МАТРИЧНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ ГАМИЛЬТОНИАНА ЭЛЕКТРОН-ФОТОННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ В ОДНОМЕРНОЙ МОДЕЛИ НАНОКРИСТАЛЛА, ОБРАЗОВАННОГО N ОДИНАКОВЫМИ ДЕЛЬТА-БАРЬЕРАМИ [Электронный ресурс] / Пейсахович, Штыгашев // Доклады Академии наук высшей школы Российской Федерации .— 2015 .— №4 .— С. 7-18 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/465513

Автор: Пейсахович

Матричные элементы гамильтониана электрон-фотонного взаимодействия между разными стационарными состояниями квазидискретного зонного спектра электронов входят в выражения, которые описывают частотную зависимость электромагнитных проницаемостей, восприимчивостей и проводимости нанокристаллов, а матричные элементы между состояниями квазидискретного и непрерывного спектра – в выражения для вероятностей и токов фотоэмиссии или дифракции электронов на кристаллах, существенно определяя зависимость этих величин от размеров кристаллов и от силы связи электронов в атомах решетки. В работе получены строгие аналитические выражения матричных элементов гамильтониана взаимодействия электрона с электромагнитной волной для модели кристаллической решетки конечной длины, образованной N одинаковыми -барьерами. Эта модель дает достаточно простой зонный спектр энергии электронов: дискретный для состояний ниже вакуумного уровня и непрерывный для состояний выше этого уровня. Метод трансфер матрицы позволяет строго ввести понятие квазиимпульса, но обратное пространство нанокристалла становится существенно неоднородным – стационарным и резонансным состояниям разных разрешенных зон соответствуют разные неэквидистантные точки этого пространства в основной зоне Бриллюэна. Модель приводит к не очень сложным аналитическим выражениям для матричных элементов, которые допускают качественный и числовой анализ в разных важных предельных случаях, и позволяет произвести быстрые числовые расчеты до очень больших N . Выделены вклады областей внутри и вне решетки малого кристалла. В дипольном приближении проведены численные расчеты матричных элементов для переходов между стационарными состояниями разных точек зоны Бриллюэна с энергией ниже вакуумного уровня и по разные стороны от этого уровня. Результаты сильно зависят от силы связи электронов в элементарных ячейках, от длины решетки N , от степени влияния трансляционной и зеркальной симметрии потенциала решетки. Анализируются формирование и степень приближенности правил отбора «закона сохранения квазиимпульса» и «вертикальных» переходов при увеличении длины решетки и связи электронов в элементарных ячейках.

В атомах волновые функции электронов локализованы в области размера боровских радиусов. <...> В кристаллах они делокализованы и обычно описываются на языке блоховских волновых функций, квазиимпульсов <...> Волновые функции на поверхности нанокристалла удовлетворяют конкретным граничным условиям, что определяет <...> В стационарном состоянии электрона с энергией E его волновая функция внутри n-й ячейки решетки ( 1)n <...> Нормировка в дискретном спектре При VE U волновые функции дискретного спектра нормируем на единицу:

15

ВЕРОЯТНОСТИ РАДИАЦИОННЫХ ПЕРЕХОДОВ И ВРЕМЕНА ЖИЗНИ УРОВНЕЙ В СПЕКТРАХ Cu XX, La IV [Электронный ресурс] / Логинов // Оптика и спектроскопия .— 2017 .— №3 .— С. 5-11 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/593991

Автор: Логинов

Рассчитаны вероятности радиационных электродипольных переходов 2p53p, 2p6–2p53s, 2p53d в спектре неоноподобной меди Cu XX и 5p56p, 5p6–5p56s, 5p57s, 5p55d в спектре ксеноноподобного лантана La IV. Волновые функции промежуточной связи найдены по известным экспериментальным уровням энергии методом наименьших квадратов. Для перехода к абсолютной шкале использованы радиальные интегралы переходов, вычисленные в форме длины на функциях Хартри–Фока. Суммированием рассчитанных вероятностей переходов получены времена жизни уровней конфигураций 2p53s, 2p53p, 2p53d в спектре Cu XX и уровней конфигураций 5p56s, 5p56p, 5p57s в спектре La IV

Волновые функции промежуточной связи найдены по известным экспериментальным уровням энергии методом наименьших <...> Поэтому будем считать найденные волновые функции промежуТаблица 4. <...> функцию промежуточной связи конфигурации 5p56s (и наоборот) составляет доли процента. <...> функциями из предыдущего раздела, представлены в табл. 4, 5. <...> функции промежуточной связи без изменения.

16

Метод функционала плотности. Ab initio молекулярная динамика метод. указания к лаб. работам

Автор: Кручинин Н. Ю.
ОГУ

Методические указания содержат 5 лабораторных работ и методические указания к ним. В методическом указании представлено описание метода функционала плотности и ab initio молекулярной динамики, постановка задачи и порядок выполнения для лабораторных работ.

Кинетическая энергия выражается в термах волновых функций и меняется как функция от числа электронов. <...> и псевдо волновых функций согласованы на cR . 4) Интегрированный заряд внутри cR для каждой волновой <...> Рисунок 1.3 2р радиальная волновая функция )(r для кислорода в LDA: полноэлектронная функция (сплошная <...> функцию  , так, чтобы она была волновой функцией основного состояния 0 из eH в каждом момент времени <...> Ограничения в полной волновой функции приводят к «силам связи» в уравнениях движения.

Предпросмотр: Метод функционала плотности. Ab initio молекулярная динамика.pdf (0,5 Мб)
17

Введение в алгебру угловых моментов. Ч. 2

Автор: Копытин Игорь Васильевич
Издательский дом ВГУ

Цель учебного пособия, предназначенного для студентов 4–5 курсов специальности физика, оказать помощь в освоении квантовой теории углового момента и выработать практические навыки по использованию математического аппарата алгебры угловых моментов и соответствующего справочного материала в самостоятельных расчетах. Это достигается, с одной стороны, подробным теоретическим рассмотрением основ изучаемых вопросов, с другой включением в качестве необходимого дополнения значительного количества примеров и задач.

Волновые функции вращательного движения . . . . . . . 47 4.2. <...> (R) — волновая функция свободного движения. <...> Волновые функции (4.18) не являются собственными функциями оператора P̂v, однако из них легко составить <...> Если представить волновую функцию ΨvSMSLML(l n) с v 6= n в виде разложения по волновым функциям ΨvSMSLML <...> Выразить волновую функцию оболочки p4[3P ] через одноэлектронные функции. 27.

Предпросмотр: Введение в алгебру угловых моментов. Ч. 2.pdf (0,5 Мб)
18

Физика наносистем

Автор: Сергеев Николай Александрович
М.: Логос

Изложены основы физики наносистем. Обсуждаются свойства сверхрешеток, транспортные явления в низкоразмерных системах, оптические свойства наноструктур, квантовые явления в магнитном поле. Анализируются перспективы создания различных устройств наноэлектроники и молекулярной электроники. Для студентов высших учебных заведений, аспирантов, научных работников и инженеров, работающих в области физики наносистем и нанотехнологий.

При этом в основном состоянии (n = 1) волновая функция частицы в яме будет похожа на функцию (1.1): . <...> функций вида , (2.30) где 1(x) и 2(x) – волновые функции частицы для левой и правой потенциальных <...> Если выбрать в (2.30) знак плюс, то волновая функция будет симметричной (четной) функцией относительно <...> изменению формы волновой функции частицы, поскольку происходит перекрывание функций 1(x) и 2(x) (рис <...> Поэтому для волновой функции частицы в области 2 имеем . (3.19) Из равенства волновых функций (3.3) и

Предпросмотр: Физика наносистем (1).pdf (0,3 Мб)
19

Основы квантовой химии Конспект лекций

Автор: Боженко Константин Викторович
М.: РУДН

Конспект лекций включает основы классической и квантовой механики, а также квантовой химии. Пособие соответствует программе курса «Основы квантовой химии» и адресовано студентам, изучавшим ранее курс высшей математики и общей физики в объеме университетской программы для студентов-химиков. Для студентов 3-го курса факультета физико-математических и естественных наук, обучающихся по специальности «Химия». Подготовлено на кафедре физической и коллоидной химии РУДН.

Функция ( )qψ называется волновой функцией системы. <...> этим волновым функциям. <...> функция равна произведению одноэлектронных волновых функций. <...> и получим после сокращения в каждом слагаемом волновых функций знаменателя и волновых функций числителя <...> Волновая функция многоэлектронной системы в одноэлектронном приближении Волновая функция для одного электрона

Предпросмотр: Основы квантовой химии.pdf (0,6 Мб)
20

Программный пакет Wien2K Ч. 1. Моделирование электронной структуры кристаллов. Зонная структура и плотность состояний

Издательский дом ВГУ

Подготовлено на кафедре физики твердого тела и наноструктур физического факультета Воронежского государственного университета.

Последнюю мы можем получить, зная волновые функции Ψn,k(r). <...> Но сами волновые функции не известны, пока не решено уравнение Шредингера. <...> Доступны 3 варианта:  WFFIL – волновые функции записываются в файл case.vector (необходимый в lapw2) <...> Заметим, что d (f) волновые функции сходятся медленнее, чем s и p. <...> Электронная структура вещества: волновые функции и функционалы плотности / В.

Предпросмотр: Программный пакет Wien2K Ч. 1. Моделирование электронной структуры кристаллов. Зонная структура и плотность состояний.pdf (3,0 Мб)
21

Курс квантовой механики [учеб. пособие]

Автор: Балашов В. В.
Регулярная и хаотическая динамика

Пособие охватывает материал первой половины годового курса квантовой механики, читаемого студентам отделения ядерной физики физического факультета МГУ. Отличительной особенностью курса является органическая связь основных элементов обучения: лекций, семинаров и самостоятельной работы. В конце каждой лекции даны упражнения, подобранные так, чтобы каждое из них при условии последовательного освоения материала студент мог сделать без «подсказки». В то же время уметь решить все задачи, относящиеся к данной лекции, является необходимым условием перехода к следующей лекции.

Пусть ψ — волновая функция некоторого состояния в исходном представлении, тогда волновая функция этого <...> Волновые функции в этом представлении получаются из волновых функций в представлении Шредингера с помощью <...> волновых функций подсистем. <...> волновой функцией он есть. 2. <...> Найти волновую функцию ψобр, соответствующую волновой функции (16.7), описывающей свободное движение

Предпросмотр: Курс квантовой механики.pdf (0,3 Мб)
22

ВЫЧИСЛЕНИЕ МАТРИЧНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ В ПРЕДСТАВЛЕНИИ ФОЛДИ-ВАУТХАЙЗЕНА [Электронный ресурс] / Незнамов, Садовой, Ульянов // Вопросы атомной науки и техники. Серия: Теоретическая и прикладная физика. .— 2009 .— №3 .— С. 20-26 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/559483

Автор: Незнамов

Проведено сравнение методов вычисления матричных элементов оператора радиальной координаты электрона в произвольной степени в представлении Фолди- Ваутхайзена и при использовании решений уравнения Дирака для 1s-состояний водородо- и гелиеподобных ионов трансурановых элементов. Полученные аналитические и численные результаты для 1s-состояний водородо- и гелиеподобных ионов подтверждают выполнение условия редукции волновой функции при переходе к представлению Фолди-Ваутхайзена и демонстрируют возможность расчета матричных элементов с использованием только одной (верхней или нижней) компоненты дираковской биспинорной волновой функции.

По определению четный оператор не смешивает верхние и нижние компоненты волновой функции. <...> связь между волновыми функциями в дираковском и ФВ-представлениях. <...> волновой функции ( )D xψ в единичный оператор. <...> В работе [2] это условие доказано и названо «условием редукции волновой функции». <...> на единицу верхнюю компоненту (14) биспинорной волновой функции (7).

23

Резонансы Фано в электронном транспорте через квантовое кольцо с примесями [Электронный ресурс] / Кокорева, Маргулис, Пятаев // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2010 .— №1 .— С. 109-125 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/269867

Автор: Кокорева
М.: ПРОМЕДИА

Исследован электронный транспорт в одномерном двухтерминальном кольце Авронова-Бома при наличии нескольких короткодействующих рассеивателей на кольце. Получено выражение для кондактанса системы в зависимости от энергии электрона, потока магнитного поля через кольцо и положения рассеивателей. Для моделирования рассеивателей и точек контактов используется теория потенциалов нулевого радиуса. Показано, что зависимость коэффициента прохождения от энергии электрона содержит асимметричные резонансы Фано. Изучено поведение резонансов в зависимости от положения примесей и от величины магнитного поля. Показано, что при определенных параметрах системы может наблюдаться коллапс резонансов Фано.

функция электрона в кольце S , а j – волновые функции в проводниках jW . <...> ) где ( )j  – производная волновой функции по углу; 2 22 /j jv m V    – безразмерная величина <...> Тогда волновая функция электрона в проводнике 1W имеет вид 1( ) exp( ) exp( )x ikx r ikx    , а в <...> Поскольку возмущения исходного гамильтониана являются точечными, волновая функция ( )  электрона в <...> Это связано с тем, что магнитное поле сдвигает фазу волновой функции электрона.

24

Метод устойчивой вариации в задаче двухфотонной ионизации атомов [Электронный ресурс] / Старосельская, Грум-Гржимайло // Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия .— 2015 .— №5 .— С. 45-52 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/353490

Автор: Старосельская

Анализируется метод устойчивой вариации, являющийся одним из редко применяемых подходов к вычислению амплитуд нелинейных фотопроцессов в рамках теории возмущений. На примере двухфотонной ионизации атома водорода и водородоподобных ионов исследуется сходимость метода. Метод впервые применен в расчете угловых распределений фотоэлектронов.

При этом волновые функции начального состояния i и конечного состояния f считаются известными. <...> Для дифференциальных по углу вылета фотоэлектрона величин необходимо в (4) брать волновую функцию конечного <...> Мы не закладываем в базис Φm(r) точные волновые функции водородоподобного атома (иона), которые могли <...> Для применения метода достаточно знания волновых функций начального и конечного состояний независимо <...> Поскольку в кулоновсом поле аргумент волновых функций масштабируется с зарядом ядра как Zr , то обратная

25

Фоторождение псевдоскалярных мезонов и мезоядер монография

Автор: Трясучев В. А.
Изд-во ТПУ

В книге рассмотрены реакции фоторождения псевдоскалярных мезонов на нуклонах и p-оболочечных ядрах. В начале изложения приводится связь инвариантной амплитуды фоторождения с удобной для расчётов амплитудой в терминах спиноров Паули. Здесь же даётся обзор современных результатов исследования 4-х реакций фоторождения пионов на нуклонах в области энергий возбуждения первых трёх πN-резонансов. Фоторождение тяжёлых псевдоскалярных мезонов η и η′(958) рассматривается в изобарной модели, которая отличается от моделей теоретических групп MAID и SAID. На основе оболочечной модели и импульсного приближения представлено исследование фоторождения мезонов на ядрах, в реакциях, сопровождающихся ядерными парциальными переходами. Показано, что эти реакции можно использовать как «сито» для выделения разных частей амплитуд процессов γN→Nπ, γN → Nη, γN → N η′, которые невозможно изучать в процессах их фоторождения на нуклонах. Для обнаружения и исследований мезоядер рассмотрена модель образования η-мезонных ядер фотонами, которую автор предложил ещё в 1987 году. Большое место уделено изучению свойств будущих η-мезонных ядер. Получены важные результаты. Рассчитанные сечения фоторождения η-ядер оставляют надежду на возможность обнаружения и экспериментального исследования η-мезонных ядер.

Волновые функции (2.7) хорошо описывают свойства p-оболочечных ядер при малых энергиях возбуждения ε, <...> функция уходящего мезона заменяется волновой, функцией мезона, взаимодействующего с ядром Af [2, 117 <...> функции одночастичного состояния в р-оболочке ядра 12С; )()( rp   волновая функция уходящего протона <...> Ядро с заполненной 1р-оболочкой 16O имеет волновую функцию подобную волновой функции (3.9) для ядра 12С <...> Расчёты с волновыми функциями η-ядер, полученными с диффузной границей, сложны.

Предпросмотр: Фоторождение псевдоскалярных мезонов и мезоядер.pdf (0,6 Мб)
26

№3 [Вопросы атомной науки и техники. Серия: Теоретическая и прикладная физика. , 2017]

Издается с 1984г. В серии публикуются результаты научных работ по следующим разделам: физические свойства веществ при больших плотностях энергии; теория переноса излучения и вещества; теория многофазных сред и течений; отдельные физические проблемы атомной энергетики; квантовая теория элементарных процессов в плазме; общие вопросы теоретической физики. Публикуются как чисто теоретические работы из этих разделов, так и работы прикладного характера с доведением их до конкретных способов расчета и численных результатов или простых инженерных формул, пригодных для численной оценки рассматриваемых явлений. Главный редактор - Академик РАН Ю.А. Трутнев

ток частиц со спином ½ строго равен нулю во всей области определения волновых функций. <...> определения волновых функций, в которых выполняется принцип причинности Гильберта 00 0g < [17]. <...> функцией решения (5) – (8) становятся регулярными с квадратично-интегрируемыми волновыми функциями, <...> В этом случае 0,R Nf − > и областью определения волновых функций является область ( )0, .r∈ ∞ 4. <...> Переход в уравнениях второго порядка от биспинорных к спинорным волновым функциям. 3.

Предпросмотр: Вопросы атомной науки и техники. Серия Теоретическая и прикладная физика. №3 2017.pdf (0,2 Мб)
27

Квантовая химия. Молекулы, молекулярные системы и твердые тела учеб. пособие

Автор: Цирельсон В. Г.
М.: Лаборатория знаний

Изложены теоретические основы квантово-химических методов расчета молекул, молекулярных систем и твердых тел, а также современные воззрения на химическую связь и межмолекулярные взаимодействия. Рассмотрены способы интерпретации результатов квантово-химических расчетов и методы расчета свойств химических веществ. Материал, необходимый как химику-исследователю, так и химику-технологу для практической работы в условиях современных наукоемких производств, представлен в доступной форме с широким привлечением иллюстраций.

Действуя на волновую функцию, оператор превращает ее в другую волновую функцию. <...> Что такое волновая функция? Каковы требования к свойствам волновой функции? 17. <...> из волновой функции. <...> Действуя на волновую функцию, оператор превращает ее в другую волновую функцию. <...> из волновой функции.

Предпросмотр: Квантовая химия. Молекулы, молекулярные системы и твердые тела (1).pdf (0,5 Мб)
28

О СТАТИСТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ РАЗРЕЖЕННОГО ГАЗА В КУЛОНОВСКОЙ МОДЕЛИ ВЕЩЕСТВА. ТОЖДЕСТВЕННОСТЬ ЧАСТИЦ И ЭФФЕКТИВНЫЙ ПОТЕНЦИАЛ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИСХОДНЫХ АТОМОВ [Электронный ресурс] / Бобров // Теплофизика высоких температур .— 2017 .— №2 .— С. 15-24 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/594494

Автор: Бобров

Представлено исследование свободной энергии кулоновской системы взаимодействующих электронов и ядер с использованием адиабатического приближения для ядер при учете эффектов тождественности частиц. Найдено явное выражение для короткодействующего эффективного потенциала взаимодействия “тождественных” исходных атомов в рамках самосогласованного приближения Хартри–Фока для электронной подсистемы и первого порядка теории возмущений по малому параметру, который определяется через отношение размера атома к среднему расстоянию между исходными атомами

Для такой КС равновесная матрица плотности имеет вид (2) Здесь – собственная волновая функция, которая <...> функциями соответствующих состояний через коэффициенты и При этом Очевидно, что в электронных волновых <...> Это позволяет оценить норму для функции считая волновую функцию вещественной и нормированной на единицу <...> Без ограничения общности можно считать, что волновые функции действительны и ортонормированы [32]. <...> Тогда из-за малости параметра при вычислении электронных волновых функций и энергетических уровней в

29

МЕТОД ВКБ ДЛЯ КВАНТОВО-МЕХАНИЧЕСКОЙ ЗАДАЧИ ДВУХ КУЛОНОВСКИХ ЦЕНТРОВ [Электронный ресурс] / Гнатич [и др.] // Теоретическая и математическая физика .— 2017 .— №3 .— С. 32-47 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/592064

Автор: Гнатич

С помощью модифицированной теории возмущений получены асимптотические выражения для двухцентровых квазирадиальной и квазиугловой волновых функций при больших межъядерных расстояниях R. Показано, что в каждом порядке по 1/R поправки к волновым функциям выражаются через конечное число кулоновских функций с модифицированным зарядом. Для первой, второй и третьей поправок выведены простые аналитические выражения. Разработана последовательная схема получения разложений ВКБ для решений квазиуглового уравнения в квантово-механической задаче двух кулоновских центров. В рамках этой схемы построены квазиклассические двухцентровые волновые функции при больших расстояниях между фиксированными положительно заряженными частицами (ядрами) для всего пространства движения частицы с отрицательным зарядом (электрона). Метод обеспечивает простые равномерные оценки для собственных функций при произвольно больших межъядерных расстояниях R, включая R ≫ 1. В отличие от теории возмущений квазиклассическое приближение не связано с малостью взаимодействия и поэтому имеет более широкую область применимости, что позволяет исследовать качественные закономерности в поведении и свойствах квантово-механических систем

Показано, что в каждом порядке по 1/R поправки к волновым функциям выражаются через конечное число кулоновских <...> В рамках этой схемы построены квазиклассические двухцентровые волновые функции при больших расстояниях <...> функция электрона переходила в одноцентровую параболическую волновую функцию. <...> функции вносит целый набор кулоновских параболических волновых функций. <...> Разложим искомые волновые функции U(µ) и V (ν) по системе невозмущенных волновых функций u (0) n1 (µ)

30

СТАЦИОНАРНЫЕ СВЯЗАННЫЕ СОСТОЯНИЯ ЧАСТИЦ СО СПИНОМ ½ В ГРАВИТАЦИОННЫХ ПОЛЯХ КЕРРА И КЕРРА – НЬЮМЕНА [Электронный ресурс] / Горбатенко, Незнамов // Вопросы атомной науки и техники. Серия: Теоретическая и прикладная физика. .— 2013 .— №1 .— С. 5-18 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/559588

Автор: Горбатенко

Для гравитационных полей Керра и Керра – Ньюмена с использованием гамильтониана Чандрасекара обоснована возможность существования стационарных связанных состояний пробных частиц со спином ½. При выполнении условия Гильберта g00  0 связанные состояния дираковских частиц с вещественным дискретным энергетическим спектром возможны как для частиц находящихся вне поверхности внешней эргосферы полей Керра и Керра – Ньюмена, так и для частиц, находящихся под поверхностью внутренней «эргосферы». В этом случае поверхности внешней и внутренней эргосфер играют роль бесконечно больших потенциальных барьеров. Квантово-механические частицы со спином ½ не могут пересекать поверхности эргосфер полей Керра и Керра – Ньюмена. По результатам работы можно сделать предположение о существовании нового типа вращающихся коллапсаров, для которых отсутствует излучение по Хокингу. Результаты работы могут привести к корректировке некоторых аспектов стандартной космологической модели, связанных с эволюцией Вселенной и с взаимодействием вращающихся коллапсаров с окружающей средой

Результаты численного определения энергетического спектра и волновых функций будут приведены в следующей <...> В подразделе 2.4 обсуждаются вопросы эрмитовости гамильтониана, граничные условия для волновых функций <...> Для стационарного случая волновую функцию в уравнении (11) можно записать в виде    , iEtt e  <...> Граничные условия для волновых функций определяются выполнением условия Гильберта (7). <...> Граничные условия для волновых функций определяются также, как и для поля Керра (п. 2.4).

31

Новые методы решения задачи многих тел в атомной, молекулярной и ядерной физике сборник научных статей

Российский федеральный ядерный центр - Всероссийский научно-исследовательский институт экспериментальной физики

По проблеме многих тел в атомной и молекулярной физике, где определяющим является кулоновское взаимодействие, представлены работы, связанные с развитием метода многомерных угловых кулоновских функций, позволяющего находить аналитическое решение многоэлектронных уравнений Шредингера и Дирака. Для построения многонуклонной теории атомного ядра, где превалируют короткодействующие взаимодействия, собраны работы, посвященные развитию метода гиперсферических функций. Причем основное внимание уделяется исследованию этим методом тяжелых и сверхтяжелых ядер. Некоторые работы посвящены развитию теории атомных и ядерных реакций, численным методам решения проблемы собственных значений в различных задачах квантовой механики.

многоэлектронных волновых функций, а именно: амплитуды разложения многоэлектронных волновых функций <...> трансляционно-инвариантными волновыми функциями. <...> высокое качество волновой функции. <...> волновой функции. <...> в нормировку полной волновой функции (1,295 ⋅ 10–4).

Предпросмотр: Новые методы решения задачи многих тел в атомной, молекулярной и ядерной физике.pdf (2,0 Мб)
32

МОДЕЛЬ КВАРК-АНТИКВАРКОВОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ В КВАНТОВОЙ ХРОМОДИНАМИКЕ НА СВЕТОВОМ ФРОНТЕ [Электронный ресурс] / Зубов, Прохватилов, Малышев // Теоретическая и математическая физика .— 2017 .— №3 .— С. 69-83 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/592067

Автор: Зубов

Сформулирована модель кварк-антикваркового взаимодействия, связанная с рассмотрением предельного перехода к гамильтониану на световом фронте в квантовой хромодинамике. В качестве ультрафиолетовой регуляризации используется решетка в пространстве поперечных координат. Кроме того, вводятся ограничение продольной координаты светового фронта и периодические граничные условия. Нулевая мода поля по этой координате рассматривается как независимая динамическая переменная. Пространство состояний модели ограничивается кварком и антикварком, которые взаимодействуют только посредством нулевой моды глюонного поля на световом фронте. В рамках этого подхода получен дискретный спектр масс связанных состояний. Этот спектр определяется уравнением, которое по продольной координате оказывается аналогичным уравнению ’т Хоофта двумерной квантовой хромодинамики. Данное уравнение также содержит кварк-антикварковый потенциал, который обеспечивает конфайнмент в поперечном пространстве

Поскольку собственные значения и волновые функции уравнения (36) не удается получить аналитически, для <...> Предполагается, что волновую функцию можно представить как произведение поперечной и продольной части <...> , а продольная часть выбирается либо произвольным образом, либо в виде волновой функции, отвечающей низшему <...> Полученные нами волновые функции теоретически можно использовать для расчета постоянных распада [20] <...> (П.4) Его решение с учетом граничных условий (38) позволяет найти собственные значения и волновые функции

33

Исследование когерентной динамики ядер методом дифракции электронов с временным разрешением [Электронный ресурс] / Ищенко // Известия высших учебных заведений. Химия и химическая технология .— 2009 .— №8 .— С. 59-63 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/266816

Автор: Ищенко
М.: ПРОМЕДИА

В настоящей работе теория метода TRED (VED) дополнена учетом процесса взаимодействия между молекулярным ансамблем и полем лазерного излучения в явном виде.

Волновая функция системы может быть представлена в виде [30]: Ψ(r,t)> = ΣjCj(t)Ψj(r,t)>, (11) где Cj <...> Для двухуровневой системы волновую функцию Ψ(r,t) возможно представить в виде: Ψ(r,t) = Cg(t)Ψg(r,t) <...> Это приближение в явном виде учитывает зависимость волновых функций от координат ядер (уравнения 13 и <...> Следуя результатам работы [34], волновые функции основного и возбужденного состояний (уравнения 14a,b <...> Волновые функции Ψg(r) и Ψex(r) являются решениями не зависящего от времени уравнения Шредингера для

34

ВЛИЯНИЕ ИНТЕНСИВНОГО ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ НА ЭЛЕКТРОННЫЕ СВОЙСТВА ГРАФЕНА [Электронный ресурс] / Кибис, Аветисян, Мкртчян // Доклады Академии наук высшей школы Российской Федерации .— 2014 .— №1 .— С. 16-24 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/464554

Автор: Кибис

Известно, что взаимодействие между кристаллической структурой и монохроматическим электромагнитным полем может открыть энергетические щели внутри электронных энергетических зон кристаллов (динамический эффект Штарка) и тем самым привести к качественному изменению их электронных характеристик. Не является в этом смысле исключением и такая новая кристаллическая наноструктура, как графен, чьи уникальные физические свойства привлекли пристальное внимание научного сообщества в связи с перспективами создания нового класса наноэлектронных приборов. Однако ранее открытие энергетических щелей в графене посредством фотонов было исследовано только вблизи дираковской точки зоны Бриллюэна, где имеет место касание зоны проводимости и валентной зоны графена. Вопрос о том, каким образом лазерное излучение модифицирует электронный спектр графена в произвольной точке зоны Бриллюэна, оставался открытым. Данная работа ставит своей целью восполнить этот пробел в теории электронных свойств графена. Для решения сформулированной задачи проведен теоретический анализ сильного электрон-фотонного взаимодействия в графене. В рамках модели сильной связи получены аналитические выражения, описывающие энергетический спектр электрон-фотонных состояний в произвольной точке зоны Бриллюэна графена. Показано, что резонансное взаимодействие лазерного излучения с электронами приводит к открытию энергетических щелей внутри зоны проводимости и валентной зоны графена, а также найдена зависимость этих щелей от амплитуды и поляризации излучения. Такая возможность изменения электронных свойств графена посредством лазерного излучения создает физические предпосылки для создания новых оптоэлектронных приборов с управляемыми параметрами.

Для этого обозначим энергию электрона в графене символами ( ) k , а волновые функции электрона в графене <...> функция zp -орбитали атома углерода [19]. <...> Подставляя волновую функцию (12) в уравнение Шредингера с хорошо известным гамильтонианом сильной связи <...> функции (12). <...> Используя однозначно определенную таким образом волновую функцию (12) в межзонном матричном элементе

35

Основы квантовой механики и ЯМР-спектроскопии учеб. пособие

Автор: Агишев А. Ш.
КНИТУ

Рассмотрены основы квантовой механики и ЯМР-спектроскопии, приведены частные решения классических уравнений квантовой механики, показаны классические конфигурации электронных оболочек; раскрыты основные понятия ЯМР (ядерный магнитный резонанс), приведены методы разложения фурье-спектроскопии, а также даны рекомендации к прикладным аспектам.

Для таких задач волновую функцию ψ (x, y, z, t) можно представить в виде произведения двух функций, одна <...> функцию ψ в каждый момент времени в каждой точке пространства, ибо именно волновая функция позволяет <...> Волновые функции …, отвечающие этим значениям энергии, называются собственными волновыми функциями. <...> Набор функций (1.44) и есть собственные волновые функции частицы, движущейся в рассматриваемом силовом <...> Как видно, волновые функции s-электронов имеют сферическую симметрию, при этом волновая функция 2s-электронов

Предпросмотр: Основы квантовой механики и ЯМР-спектроскопии.pdf (0,9 Мб)
36

КВАЗИКЛАССИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ ЭФФЕКТА ШТАРКА ДЛЯ ЭЛЕКТРОНА В ПОТЕНЦИАЛЕ ИЗОБРАЖЕНИЯ [Электронный ресурс] / Головинский, Преображенский // Оптика и спектроскопия .— 2017 .— №1 .— С. 135-142 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/593961

Автор: Головинский

В квазиклассическом приближении установлено положение классических точек поворота движения электрона, связанного потенциалом изображения в перпендикулярном поверхности металла электрическом поле произвольной напряженности. Показано принципиальное отличие поведения системы в электрических полях различного направления, что качественно отличает динамику системы пониженной размерности от ее трехмерного аналога. Определена напряженность поля для перехода от режима туннельной ионизации к режиму надбарьерного развала. Волновая функция связанного состояния электрона, точно учитывающая влияние электрического поля, выражена через эллиптические интегралы. Сформулировано условие квантования и найдены линейная и квадратичная по напряженности поля поправки к энергии электрона. Показано, что различие между линейным эффектом Штарка, рассчитанным по теории возмущений, и квазиклассическим сдвигом энергии в слабом поле быстро спадает с ростом квантового числа уровня

Волновая функция связанного состояния электрона, точно учитывающая влияние электрического поля, выражена <...> Ранее были получены точные волновые функции электрона, находящегося в потенциале изображения [15]. <...> Соответствующие компоненты волновой функции совпадают с собственными функциями операторов , , которые <...> Влияние электрического поля на волновую функцию можно охарактеризовать параметром , где – вид функции <...> на волновую функцию сводится к линейному росту ее амплитуды с удалением от поверхности металла.

37

СТАЦИОНАРНЫЕ СВЯЗАННЫЕ СОСТОЯНИЯ ЧАСТИЦ СО СПИНОМ ½ В ГРАВИТАЦИОННОМ ПОЛЕ РАЙССНЕРА – НОРДСТРЁМА [Электронный ресурс] / Горбатенко, Незнамов // Вопросы атомной науки и техники. Серия: Теоретическая и прикладная физика. .— 2013 .— №1 .— С. 19-25 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/559589

Автор: Горбатенко

Для гравитационного поля Райсснера – Нордстрёма с использованием самосопряженного гамильтониана с плоским скалярным произведением волновых функций впервые обоснована возможность существования стационарных связанных состояний пробных частиц со спином ½. Связанные состояния дираковских частиц с вещественным дискретным энергетическим спектром возможны как для частиц, находящихся вне внешнего «горизонта событий», так и для частиц, находящихся под внутренним «горизонтом событий» – горизонтом Коши. Для получения дискретного энергетического спектра введено граничное условие, при котором компоненты вектора плотности тока рассматриваемых дираковских частиц равны нулю вблизи «горизонтов событий». По результатам работы можно сделать предположение о существовании нового типа заряженных коллапсаров, для которых отсутствует механизм излучения по Хокингу. Результаты работы могут привести к корректировке некоторых аспектов стандартной космологической модели, связанных с эволюцией Вселенной и с взаимодействием заряженных коллапсаров с окружающей средой

Незнамов 18 численного определения энергетического спектра и радиальных волновых функций будут приведены <...> Уравнения и асимптотика для радиальных волновых функций Система уравнений для функций    ,F r G r <...> В области       волновые функции равны нулю. <...> Рассмотрим асимптотику волновых функций    ,F G  при  ;       ;       ; <...> Незнамов 22 для областей определения волновых функций (32), (33).

38

Алгоритм решения двумерной краевой задачи для модели квантового туннелирования двухатомной молекулы через отталкивающие барьеры [Электронный ресурс] / Гусев, Хай // Вестник Российского университета дружбы народов. Серия: Математика, информатика, физика .— 2015 .— №1 .— С. 17-38 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/404494

Автор: Гусев

Представлена вычислительная схема для численного решения краевых задач, описывающих модели квантового туннелирования двухатомных молекул через отталкивающие барьеры в s-волновом приближении. Сформулированы двумерные краевые задачи и выполнена редукция к одномерным краевым задачам для систем обыкновенных дифференциальных уравнений второго порядка методами Галёркина и Канторовича. Описаны разработанные алгоритмы и вычисленные с их помощью асимптотики параметрических базисных функций, матриц переменных коэффициентных функций и фундаментальных решений систем обыкновенных дифференциальных уравнений второго порядка, необходимых для решения краевых задач на конечном интервале. Краевые задачи решались разработанным комплексом программ, реализующих метод конечных элементов. Представлен анализ тестовых расчётов модели квантового туннелирования двухатомных молекул с ядрами, связанными потенциалом Морзе, через отталкивающие гауссовские барьеры и квантовой прозрачности барьеров за счёт метастабильных состояний, погруженных в непрерывный спектр ниже порога диссоциации.

функции Ψ(𝑥, 𝑦) в 𝑠-волновом приближении(︂ −~ 2 𝑚 1 𝑓1(𝑦) 𝜕 𝜕𝑦 𝑓2(𝑦) 𝜕 𝜕𝑦 − ~ 2 𝑚 1 𝑓3 <...> Волновые функции 𝜑𝑗(𝑟) связанных состояний 𝑗 = 1, 5 (непрерывные линии) и псевдосостояний 𝑗 = 6, <...> Эти состояния локализованы в потенциальной яме, тогда как волновые функции псевдосостояний 𝑗 = 6, .. <...> В рассмотренном случае волновая функция вне потенциальной ямы при |𝑥− �̂�𝑒𝑞|/𝜌 ≫ 1 экспоненциально <...> Волновые функции 𝜑𝑗(𝜙; 𝜌): чётные — левая панель, нечётные — правая панель, краевой задачи (20),

39

ПРИВЕДЕННЫЕ ВЕРОЯТНОСТИ E2-ПЕРЕХОДОВ МЕЖДУ ВОЗБУЖДЕННЫМИ КОЛЛЕКТИВНЫМИ СОСТОЯНИЯМИ НЕАКСИАЛЬНЫХ ЧЕТНО-ЧЕТНЫХ ЯДЕР [Электронный ресурс] / Надырбеков, Бозаров // Ядерная физика .— 2017 .— №1 .— С. 50-64 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/590873

Автор: Надырбеков

В рамках модели произвольной неаксиальности рассмотрены внутри/междуполосные приведенные вероятности E2-переходов в возбужденных коллективных состояниях четно-четных лантанидов и актинидов. Они подробно изучены в энергетических спектрах четно-четных ядер: 154Sm, 156Gd, 158Dy, 162,164Er, 230,232Th, 232,234,236,238U. Проведены сравнения теоретических и экспериментальных значений приведенных вероятностей E2-переходов. Они показывают хорошее согласие, включая высокоспиновые состояния. Проведены сравнения отношения приведенных вероятностей E2-переходов с результатами правил Алаги. Эти сравнения позволяют определить их чувствительность к присутствию квадрупольных деформаций.

ВОЛНОВЫЕ ФУНКЦИИ Волновые функции ΨnγnβIMτ (β, γ, θi) оператора Гамильтона для четно-четных ядер с произвольной <...> чувствительность вероятностей E2переходов к присутствию неаксиальных квадрупольных деформаций, потому что волновые <...> функции (1) являются функциями параметров деформаций, которые связаны с формой ядра. <...> ЗАКЛЮЧЕНИЕ E2-переходы очень чувствительны к определенной структуре волновых функций, поэтому исследование <...> четно-четных ядер произвольной неаксиальности рассматриваются все динамические переменные, поэтому волновые

40

СПЕКТРАЛЬНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОЛУПРОВОДНИКОВЫХ AlGaAs ЛАЗЕРОВ С ДВОЙНОЙ ГЕТЕРОСТРУКТУРОЙ И РАЗДЕЛЬНЫМ ОГРАНИЧЕНИЕМ [Электронный ресурс] / Матюхин, Козил, Ромашин // Фундаментальные и прикладные проблемы техники и технологии .— 2010 .— 6 .— С. 20-27 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/492745

Автор: Матюхин

Аналитическими методами и методами компьютерного моделирования в пакете программ Sentaurus TCAD компании Synopsys исследовано влияние мольной концентрации алюминия в активной и волноводной областях на энергетический спектр носителей заряда и спектральные характеристики излучения полупроводниковых AlGaAs лазеров с двойной гетероструктурой и раздельным ограничением (ДГС РО). Рассчитаны длины волн одномодовых ДГС РО лазеров на основе AlGaAs.

переходов в КЯ ДГС РО лазеров Благодаря специфическому строению гетеропереходов этот спектр, а также волновые <...> функции )(y , описывающие состояние носителей в КЯ, могут быть найдены в приближении прямоугольной <...> Собственные функции оператора, стоящего в левой части этого уравнения, могут быть представлены в виде <...> Волновые функции носителей, рассчитанные путем численного решения уравнений (4) – (5), имеют вид, представленный <...> Рисунок 2 – Волновые функции носителей заряда в КЯ ДГС РО лазеров Для определения глубины потенциальной

41

Лекции по квантовой теории металлов

Автор: Журавлев В. А.
М.: Институт компьютерных исследований

Книга представляет собой курс лекций по электронной теории металлов, который читался для студентов старших курсов физических специальностей. Курс естественным образом вводит слушателей в систему современных представлений квантовой теории металлического состояния. Всюду можно видеть стремление автора в ясной форме представить все необходимые выкладки и вычисления, однако по замыслу этот курс призван дать лишь качественное описание только электронной структуры металлов и их свойств.

Блоховская волновая функция ϕk(r) = ei k·ruk(r) имеет сходство с волновой функцией свободного электрона <...> Рассмотрим волновую функцию ϕkn(r). <...> в ряд по атомным волновым функциям. <...> атомной волновой функции. <...> атомным волновым функциям χkj .

Предпросмотр: Лекции по квантовой теории металлов.pdf (0,2 Мб)
42

О ТЕОРИИ ВОЗМУЩЕНИЙ В ЗАДАЧЕ РАССЕЯНИЯ ДЛЯ СИСТЕМЫ ТРЕХ ЧАСТИЦ [Электронный ресурс] / Градусов, Яковлев // Теоретическая и математическая физика .— 2017 .— №4 .— С. 64-78 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/597435

Автор: Градусов

Рассматривается задача рассеяния для системы трех нерелятивистских частиц при энергиях ниже порога развала системы на три свободные частицы. Считается, что потенциалы взаимодействия представимы суммой двух слагаемых, одно из которых является малым возмущением. Разработана схема теории возмущений для решения задачи рассеяния на базе трехчастичных уравнений Фаддеева.

В таком состоянии частицы пары α находятся в связанном состоянии с энергией ǫα(λ) < 0 и волновой функцией <...> Компоненты волновой функции Ψ (β) α (pβ , λ), α = 1, 2, 3, определяются с помощью компонент резольвенты <...> Как и в случае резольвенты полная волновая функция восстанавливается из компонент суммированием: Ψ(β) <...> Формула (38) показывает, что компонента Ψ(β)α формируется только той частью полной волновой функции Ψ <...> Резольвенты Rα(E +, λ), волновые функции парных каналов Φα(pα, λ), волновые функции ψα(λ) связанных состояний

43

Квантовая механика [учебник]

Автор: Ведринский Р. В.
Ростов н/Д.: Изд-во ЮФУ

Данный учебник посвящен фундаментальным проблемам квантовой физики, новым квантовым эффектам и их приложениям, широко использует математический аппарат и теоретические методы, не изучаемые на должном уровне в стандартных курсах квантовой теории и недостаточно описанные в типовых учебниках. Основное внимание в нем уделено не рассмотрению конкретных квантовых явлений, что легко найти в любом учебнике по квантовой механике, а подробному описанию физических основ квантовой механики, ее математического аппарата, необходимого для изучения современной литературы, методов использования этого аппарата для описания основных нерелятивистских микрообъектов и аксиоматики, устанавливающей связь между математическим аппаратом и характеристиками микрообъектов.

Мы хотим, зная волновую функцию, отвечающую вектору в А представлении, найти волновую функцию этого <...> функции оператора импульса, нумеруемой величиной волнового вектора и нормируемой на -функцию по волновому <...> одночастичных волновых функций. <...> приращение волновой функции за малое время. <...> функция рассеянной частицы в конечном состоянии с волновым вектором p ; ei – волновая функция связанного

Предпросмотр: Квантовая механика.pdf (0,7 Мб)
44

Физика. Часть VIII. Основы квантовой механики: учебное пособие

[Б.и.]

Изложены теоретические основы раздела “Оптика” курса физики, где приведены сведения по основным понятиям, формулам и законам, а также свойствам изучаемых объектов. В конце каждой темы рассмотрены основные методы и приведены примеры решения типовых задач.

функции, а волновую функцию, удовлетворяющую этому условию, называют нормированной волновой функцией <...> Вероятностный смысл волновой функции накладывает определенные ограничения или условия на волновые функции <...> выступают волновые функции. <...> Что называется волновой функцией? 2. Каков физический смысл волновой функции? 3. <...> Рисунок 3.3 – Графики волновых функций для n = 1, 2, 3, 4 Волновые функции, отвечающие разным значениям

Предпросмотр: Физика. Часть VIII. Основы квантовой механики учебное пособие .pdf (0,6 Мб)
45

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПРИ ТУННЕЛЬНОЙ ИОНИЗАЦИИ ЭЛЕКТРОНА, СВЯЗАННОГО ДВУМЯ КОРОТКОДЕЙСТВУЮЩИМИ ПОТЕНЦИАЛАМИ [Электронный ресурс] / Головинский, Дробышев // Письма в журнал технической физики .— 2017 .— №4 .— С. 104-112 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/593410

Автор: Головинский

Рассмотрена туннельная ионизация электрона, связанного двумя дельтапотенциалами, под действием постоянного электрического поля. Получены распределения плотности электронного тока для двух разных начальных состояний. Исследована зависимость эмиссионного тока от ориентации потенциалов относительно направления поля и расстояния между ними. Определены условия проявления интерференционных эффектов

При относительной близости потенциальных ям волновые функции в них перекрываются, и образуется общее <...> Для одиночного s -состояния с l = 0 волновая функция ψ ∼ r−1 exp(−αr), и граничное условие принимает <...> Функция Грина частицы, движущейся под действием постоянной силы, выражается через функции Эйри Ai(u) <...> Система уравнений (3) имеет два решения, определяющих две волновые функции и два значения энергии ε± <...> Это означает, что волновая функция электрона является суперпозицией волновых функций в каждом из дельта-потенциалов

46

№1 [Вопросы атомной науки и техники. Серия: Теоретическая и прикладная физика. , 2013]

Издается с 1984г. В серии публикуются результаты научных работ по следующим разделам: физические свойства веществ при больших плотностях энергии; теория переноса излучения и вещества; теория многофазных сред и течений; отдельные физические проблемы атомной энергетики; квантовая теория элементарных процессов в плазме; общие вопросы теоретической физики. Публикуются как чисто теоретические работы из этих разделов, так и работы прикладного характера с доведением их до конкретных способов расчета и численных результатов или простых инженерных формул, пригодных для численной оценки рассматриваемых явлений. Главный редактор - Академик РАН Ю.А. Трутнев

Граничные условия для волновых функций определяются выполнением условия Гильберта (7). <...> Граничные условия для волновых функций определяются также, как и для поля Керра (п. 2.4). <...> Уравнения и асимптотика для радиальных волновых функций Система уравнений для функций    ,F r G r <...> В области       волновые функции равны нулю. <...> Незнамов 22 для областей определения волновых функций (32), (33).

Предпросмотр: Вопросы атомной науки и техники. Серия Теоретическая и прикладная физика №1 2013.pdf (1,0 Мб)
47

Религия молекул [Электронный ресурс] / Бучаченко // Химия и жизнь ХХI век .— 2012 .— №1 .— С. 16-19 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/249260

Автор: Бучаченко
М.: ПРОМЕДИА

Молекулы - существа живые.

Главное оружие квантовой механики — волновая функция Шредингера. <...> Решение этого уравнения (его можно найти в учебниках) дает дискретные уровни энергии E и волновые функции <...> Математическое изящество химии создает именно волновая функция ψ как решение уравнения Шредингера. <...> функции, которые и составляют химическую партитуру. <...> Но надо помнить: волновые функции (атомные орбитали) получены на кончике пера и на острие мысли из уравнения

48

Квантовый транспорт: от атома к транзистору Quantum Transport: Atom to Transistor

Автор: Датта С.
М.: Институт компьютерных исследований

Книга С. Дaттa, автора известных работ в области нанофизики и наноэлектроники, посвящена проблемам электронного транспорта в низкоразмерных полупроводниковых структурах. Последовательно рассматриваются различные квантовые системы, от атома водорода до нанотранзистора. Излагаются наиболее общие понятия и методы неравновесной статистической механики и кинетики, и при этом не предполагается первоначальное знакомство читателя с квантовой механикой. В книге приведено большое количество численных примеров, а также программ в пакете MATLAB для проведения расчетов квантовых состояний и транспорта в объемных полупроводниках и низкоразмерных структурах. Дополнения к данному изданию в форме видеолекций, посвященных ключевым результатам книги, содержатся на Интернет-сайте автора.

Волновая функция аниона в n-й элементарной ячейке перекрывается с волновой функцией катиона в той же <...> Можно сказать, что такие волновые функции на масштабе элементарной ячейки ведут себя как атомные волновые <...> Данные волновые функции часто называют блоховскими. <...> (b) При соединении с контактом волновые функции {ΦR} «проникают» вглубь структуры, формируя волновую <...> Векторы-столбцы: волновая функция в контакте {ΦR}, функция {ξ}, функция в источнике {SR} имеют размер

Предпросмотр: Квантовый транспорт от атома к транзистору.pdf (0,2 Мб)
49

Физика. Часть VII. Оптика: Учебное пособие

[Б.и.]

Изложены теоретические основы раздела «Основы квантовой механики» курса физики, где приведены сведения по основным понятиям, формулам и законам, а также свойствам изучаемых объектов. В конце каждой темы рассмотрены основные методы и приведены примеры решения типовых задач.

функции, а волновую функцию, удовлетворяющую этому условию, называют нормированной волновой функцией <...> Вероятностный смысл волновой функции накладывает определенные ограничения или условия на волновые функции <...> выступают волновые функции. <...> Что называется волновой функцией? 2. Каков физический смысл волновой функции? 3. <...> Рисунок 3.3 – Графики волновых функций для n = 1, 2, 3, 4 Волновые функции, отвечающие разным значениям

Предпросмотр: Физика. Часть VII. Оптика Учебное пособие .pdf (0,7 Мб)
50

ПЕРЕВОРОТ СПИНА ЗА СЧЕТ СПИН-ОРБИТАЛЬНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СТАЛКИВАЮЩИХСЯ МЕДЛЕННЫХ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ [Электронный ресурс] / Сасоров, Фомин // Журнал экспериментальной и теоретической физики .— 2017 .— №1 .— С. 100-116 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/592300

Автор: Сасоров

Приведены аналитические вычисления амплитуды рассеяния точечных заряженных частиц, учитывающие спин-орбитальное взаимодействие. Рассмотрены два случая, характерных для водородоподобной плазмы: рассеяние электрона на тяжелом ионе и рассеяние электрона на свободном электроне. Результаты получены с учетом области малых энергий столкновения, меньших α2mec2,гдеα — постоянная тонкой структуры

Все эти операторы коммутируют, поэтому имеет смысл рассматривать волновые функции состояния рассеяния <...> Двухкомпонентная волновая функция при определенных собственных значениях ĵ2, l̂2 и ĵz имеет вид [25 <...> Введенная таким образом радиальная волновая функция отвечает нормировке на 2π δ(p− p′). <...> Точная волновая функция X1 — порядка (2r)l+1√p/(2l + 1)! при r < r0. <...> При этом в качестве невозмущенных волновых функций взяты точные волновые функции в кулоновском поле.

Страницы: 1 2 3 ... 3703