30–32 ТЕХНИКА ЯДЕРНОГО ЭКСПЕРИМЕНТА УДК 524.1 СРАВНЕНИЕ МЕТОДИК ВРЕМЕНИ ПРОЛЕТА В ГАММА-ТЕЛЕСКОПЕ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ © 2017 г. А. А. Клейменова, С. Н. Федотов* Национальный исследовательский ядерный университет “МИФИ” Россия,115409, Москва, Каширское ш., 31 *e-mail: fedotovs47@mail.ru Поступила в редакцию 08.02.2016 г. После доработки 06.04.2016 г. Рассмотрено применение метода время-координатной компенсации в детекторах времяпролетной системы типичного гамма-телескопа высоких энергий. <...> Проведено моделирование работы времяпролетной системы телескопа при регистрации γ-квантов с энергиями 10 и 1000 ГэВ. <...> Проведено сравнение двух вариантов построения времяпролетной системы – с использованием и без использования метода время-координатной компенсации. <...> В каждом варианте в обоих детекторах времяпролетной системы использовался один из методов. <...> Для обоих вариантов рассчитаны спектры времени пролета вторичных частиц, рожденных в конвертере телескопа. <...> Показано, что использование метода координатной компенсации обладает преимуществом при регистрации γ-квантов с энергией 1000 ГэВ. <...> ВВЕДЕНИЕ Времяпролетные системы являются основой триггерных систем гамма-телескопов средних и высоких энергий [1, 2]. <...> Времяпролетная система гамма-телескопа высоких энергий представляет собой два детектора, выполненных в виде пластин пластического сцинтиллятора и расположенных на некотором расстоянии друг от друга. <...> Вспышка света, возникающая при прохождении заряженной частицы через сцинтиллятор, регистрируется фотоумножителями (ф.э.у.), расположенными на торцах пластины. <...> Факт прохождения заряженной частицы через сцинтиллятор может быть определен как момент первого срабатывания одного из фотоумножителей (метод первого срабатывания). <...> В этом случае момент регистрации будет зависеть от координаты вспышки. <...> Принцип действия время-координатной компенсации заключается в следующем. <...> Пусть в момент времени t0 произошло взаимодействие заряженной частицы <...>