Дараби∗‡ ДЕФОРМИРОВАННАЯ КОСМОЛОГИЯ ХОРАВЫ–ЛИФШИЦА И СТАБИЛЬНОСТЬ СТАТИЧЕСКОЙ ВСЕЛЕННОЙ ЭЙНШТЕЙНА c Стабильность статической вселенной Эйнштейна по отношению к линейным, скалярным, векторным и тензорным возмущениям изучается в контексте деформированной космологии Хоравы–Лифшица, связанной с энтропийными силами. <...> Получено общее условие стабильности по отношению к линейным скалярным возмущениям. <...> С помощью этого общего условия показано, что не существует стабильной статической вселенной Эйнштейна в случае плоской Вселенной (k = 0). <...> В случае больших значений параметра гравитации Хоравы–Лифшица ω в положительно искривленной Вселенной (k > 0) для стабильности необходимо преобладание полей квинтэссенции и фантомной материи с баротропным уравнением параметра состояния β < −1/3, тогда как для отрицательно искривленной Вселенной (k < 0) нужно, чтобы поля материи с β > −1/3 были бы преобладающими полями Вселенной. <...> Получено неравенство, включающее космологические параметры статической вселенной Эйнштейна, – условие стабильности относительно тензорных возмущений. <...> Вопреки обычным подходам к решению этих проблем Верлинде [1], продолжив работы Сахарова [2], Джекобсона [3] и Падманабхана [4], утверждал, что гравитация является не фундаментальной силой, а силой, берущей свое начало в пространстве-времени. <...> Действительно, гравитация может быть описана как энтропийная сила, связанная с изменением информации на голографическом экране, когда пробная частица, расположенная на произвольном расстоянии от экрана, движется по направлению к нему. <...> Вообще говоря, подход Верлинде строился на двух основных идеях – голографическом принципе и правиле равномерного распределения, которое воспроизводит законы Ньютона и полевые уравнения Эйнштейна. <...> Например, в работе [5] применена гипотеза Верлинде и получена гравитация Ньютона в рамках петлевой квантовой гравитации. <...> Также интересно, что в работе [6] энтропийная сила <...>