УДК 621.324 ОБЩИЙ ВИД СВОБОДНОЙ ЗНЕРГИИ ТЕЛА В КЛАССИЧЕСКОЙ СТАТИСТИКЕ А. М. <...> Сарры В этой работе найден точный аналитический вид неизвестной функции φ, которая фигурирует в общем виде выражения для свободной энергии классического тела, полученного в статистической физике Ландау–Лифшица. <...> 111) приводится решение задачи определения общего вида свободной энергии тела в классической статистике на основе соображений подобия термодинамических функций, если энергия взаимодействия частиц этого тела есть однородная функция n-го порядка от их координат. <...> В данном кратком сообщении будет предложен аналитический путь конкретизации функции φ в формуле (1), и полное решение задачи вычисления термодинамических функций классических систем для случая, когда энергия взаимодействия частиц тела есть однородная функция n-го порядка от их координат. <...> Так как уравнения заданы в частных производных, то необходимы еще и начальные (краевые) условия типа 01(, ) Pt ( )f ≡ f 1()t или 02 соответственно. <...> В решениях (8)–(11) начальные кривые просто задаются (академический случай) либо берутся из опытов, что лучше для проведения каких-либо конкретных расчетов. <...> Теперь интересно сравнить решение (8) или (10) с выражением (1) из [1] – аргумент у функции 1f из формулы (8) или у 2f из формулы (10) совпадает с аргументом функции φ из формулы (1) до ее правки (кстати, решение (10) тоже можно записать в виде γ= γ 11 tt Nf f [ ][/ ] ,nn 3/ −−t N t 3/ поскольку и E в отличие от P обладает теми же свойствами, что и F), хотя сами все эти функции обязательно разные. <...> Поскольку функции 1f и 2f могут быть определены из опыта (либо просто заданы), то можно попытаться выразить неизвестную функцию φ через эти функции 1f и 2.f Для дальнейшего удобно и выражение (1) для F записать в безразмерных переменных γ и t, как записаны решения (8)–(11) (тогда, кстати, и под знаком логарифма не будет стоять размерная переменная): Ft (, ) 3( γ == − + 2 =− + 2 11 n ) lnT + ϕNT (VT N = NT 3(11) ln + ϕ γ − 3/ n n NttNt t N− 3 <...>