Предложена модель для описания развития Р–Т неустойчивости как для одиночной моды, так и для фронтов Р–Т пузырей и струй. <...> Результаты расчетов сравниваются как с имеющимися данными, полученными на установке LEM, так и с современными моделями для описания этих данных. <...> Введение Рэлей-Тейлоровская (Р–Т) неустойчивость возникает на границе раздела тяжелой и легкой жидкостей в поле тяжести, когда тяжелая жидкость располагается сверху [1]. <...> Известно, что на линейной стадии роста Р–Т неустойчивости начальное малое гармоническое возмущение поверхности раздела вида () η= с 00cos( ) x akx длиной волны λ , связанной с волновым числом k соотношением нем по закону [2] (1) k 2π= λ , растет экспоненциально со времеη ~e ()xp gkAt , где g – ускорение силы тяжести; 10 10 A ρ−ρ = ρ+ρ – число Атвуда; 1ρ – плотность тяжелой жидкости; 0ρ – плотность легкой жидкости; t – время. <...> При больших амплитудах возмущений легкая жидкость проникает в тяжелую в виде пузырей с постоянной скоростью, тогда как тяжелая жидкость проникает в легкую в виде струй. <...> Для малых перепадов плотностей жидкостей 10 1 ⎛⎞ ρ−ρ <<1 ⎜⎟ ρ ⎝⎠ течение является симметричным по отношению к проникновению пузырей и струй. <...> Эта симметрия нарушается при больших числах Атвуда, когда струи движутся быстрее пузырей, в пределе приближаясь к свободному падению ()2 при hgt 0 ~ A 1= . <...> При наличии малых начальных возмущений в виде спектра гармоник результирующее течение является хаотическим и проходит различные стадии процессов взаимодействия между пузырями (струями) различных размеров. <...> Усилия исследователей, занимающихся проблемами неустойчивостей Рэлея–Тейлора (Р–Т) [1] и Рихтмайера–Мешкова (Р–М) [5, 6], а также их проявлениями в различных практических приложениях, в частности в проблемах термоядерного синтеза с инерциальным удержанием плазмы [7] и в астрофизических проблемах при взрывах сверхновых [8] и др., в последнее время были направлены в основном на изучение динамики фронтов пузырей <...>