ПРИКЛАДНЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ УДК 530.145.7; 514.764.2 О единственности дираковской теории в искривленном и плоском пространстве-времени М. В. Горбатенко, В. П. Незнамов На примерах иллюстрируется единственность физических предсказаний дираковской теории в искривленном и плоском пространстве-времени. <...> Дираковские гамильтонианы в произвольных гравитационных полях, в том числе зависящих от времени, однозначно определяют физические характеристики квантово-механических систем независимо от выбора системы тетрадных векторов. <...> Прямая связь спин – вращение, появляющаяся при определенном выборе тетрадных векторов, не проявляет себя в конечных физических характеристиках рассматриваемых систем и поэтому не является физически значимым эффектом. <...> В работах [1 – 3] с помощью методов псевдоэрмитовой квантовой механики [4 – 6] для произвольных гравитационных полей, в том числе зависящих от времени, авторы разработали алгоритм перевода любого дираковского гамильтониана в искривленном пространстве-времени с произвольным выбором тетрадных векторов в η-представление, в котором гамильтониан превращается в самосопряженный, а скалярное произведение волновых функций становится плоским. <...> При выборе для одной и той же физической системы разных тетрадных векторов в η-представлении могут получаться разные по виду самосопряженные гамильтонианы. <...> Однако они всегда будут связаны унитарными преобразованиями, обязанными пространственно-временным вращениям матриц Дирака. <...> Выбор тетрадных векторов для исследователя диктуется соображениями удобства. <...> Можно работать с дираковскими гамильтонианами в искривленном пространстве-времени, используя в скалярном произведении волновых функций весовой оператор Паркера [7], либо работать в η-представлении с плоским скалярным произведением, используя обычный аппарат квантовой механики. <...> При этом для обоих случаев физические характеристики рассматриваемых систем <...>