Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 634699)
Контекстум
.
Прикладная механика и техническая физика  / №6 2016

ДИНАМИКА РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ОСНОВНЫХ ПАРАМЕТРОВ ТЕЧЕНИЯ МАГМАТИЧЕСКОГО РАСПЛАВА В ЩЕЛЕВОМ СЕЧЕНИИ ВУЛКАНА ПРИ МГНОВЕННОЙ ДЕКОМПРЕССИИ (300,00 руб.)

0   0
Первый авторДавыдов
АвторыКедринский В.К.
Страниц4
ID546897
АннотацияРассматривается задача о динамике состояния магматического расплава, насыщенного сильно сжатым газом и находящегося при высокой температуре между двумя жесткими границами, расположенными симметрично относительно вертикальной оси. На дне канала поддерживается постоянное давление, в среде давление в начальный момент времени распределено по гидростатическому закону. Сверху канал герметично закрыт пробкой, на которую действует постоянное давление, равное атмосферному. Исследуется состояние расплава при мгновенном исчезновении пробки
УДК532.593+532.529+532.528+532.787+550.3
Давыдов, М.Н. ДИНАМИКА РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ОСНОВНЫХ ПАРАМЕТРОВ ТЕЧЕНИЯ МАГМАТИЧЕСКОГО РАСПЛАВА В ЩЕЛЕВОМ СЕЧЕНИИ ВУЛКАНА ПРИ МГНОВЕННОЙ ДЕКОМПРЕССИИ / М.Н. Давыдов, В.К. Кедринский // Прикладная механика и техническая физика .— 2016 .— №6 .— С. 30-33 .— URL: https://rucont.ru/efd/546897 (дата обращения: 24.04.2024)

Предпросмотр (выдержки из произведения)

57, NУДК 532.593+532.529+532.528+532.787+550.3 ДИНАМИКА РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ОСНОВНЫХ ПАРАМЕТРОВ ТЕЧЕНИЯ МАГМАТИЧЕСКОГО РАСПЛАВА В ЩЕЛЕВОМ СЕЧЕНИИ ВУЛКАНА ПРИ МГНОВЕННОЙ ДЕКОМПРЕССИИ М. Н. <...> М. А. Лаврентьева СО РАН, 630090 Новосибирск, Россия E-mails: davydov@hydro.nsc.ru, kedr@hydro.nsc.ru Рассматривается задача о динамике состояния магматического расплава, насыщенного сильно сжатым газом и находящегося при высокой температуре между двумя жесткими границами, расположенными симметрично относительно вертикальной оси. <...> На дне канала поддерживается постоянное давление, в среде давление в начальный момент времени распределено по гидростатическому закону. <...> Сверху канал герметично закрыт пробкой, на которую действует постоянное давление, равное атмосферному. <...> Исследуется состояние расплава при мгновенном исчезновении пробки. <...> Описывающая течение среды система уравнений [1] для средних характеристик (давления p, плотности ρ Постановка задачи. <...> В данной работе в качестве уравнения состояния принимается линейное уравнение состояния для плотности жидкого компонента, которое с использованием уравнения Тэта записывается в виде ρl = ρ0(1+(pl −p0)/(ρ0c2 уравнение смеси ρ = ρl(1−k) принимает вид ρ = ρ0(1+(p−p0)/(ρ0c2 проекта 15-05-03336). c  Давыдов М. Н., Кедринский В. К., 2016 0)), 0))(1−k). <...> Работа выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (код ◦ 6 29 30 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. <...> В начальный момент времени верхняя граница мгновенно становится свободной (p|z=H = p0), и на ней формируется волна декомпрессии, распространяющаяся вниз, к очагу вулкана. <...> За фронтом этой волны расплав оказывается в пересыщенном состоянии, что приводит к развитию в нем диффузии, увеличению плотности ядер кавитации в потоке, развитию кавитации, увеличению размеров газовых пузырьков и вязкости расплава. <...> Основная система включает дополнительную систему уравнений, содержащих частоту нуклеации J, плотность ядер кавитации N, ширину кавитационной зоны κ [2 <...>