Это значение согласуется с величиной Hirr непрерывной цепи джозефсоновских вихрей при увеличении внешнего магнитного поля (H– щей работы. <...> Поэтому можно полагать Hirr ≥ Hc2j = Hc2j цепи джозефсоновских вихрей, и слабые связи между гранулами начинают переходить в резистивное состояслабое звено, связанное с критическим током джозефсоновского контакта, критический ток которого меньше тока, возбуждаемого внешним магнитным полем. <...> В магнитных полях H– > Hc2j происходит разрыв непрерывной ние, вследствие чего на зависимостях 1()ε H− , 1()ε′ H− и ε′′ H− наблюдается необратимость (рис. <...> В полях H– 1() остается магнитный поток, обусловленный замкнутыми токовыми петлями в сетке слабых связей. <...> В этом случае необратимость намагниченности полностью обусловлена диссипативными процессами, протекающими в джозефсоновской среде. <...> > Hc2j = 30–100 Э основная часть джозефсоновских связей уже не переносит сверхпроводящего тока. <...> При уменьшении постоянного магнитного поля (Hmax ) в образце ) возникает настоя. <...> При H– ≈ Hc1g 7 начинается процесс проникновения абрикосовских вихрей в сверхпроводящие гранулы. <...> Это приводит к перераспределению магнитного потока между гранулами и межгранулярной областью и сопровождается увеличением диссипации. <...> При этом наблюдается макси'' мум на зависимости ∆ε Hmax (рис. <...> При H– значения ∆ε1 ' и ''∆ε1практически не зависят от Hmax 1() ный поток, связанный замкнутыми токовыми петлями в слабосвязанной межгранулярной среде и захваченный в гранулах благодаря пиннингу на внутригранульных дефектах в виде вихрей Абрикосова. <...> Максимум на зависимостях уменьшающемся магнитном поле после достижения значения H_ = Hmax > Hc1g в образце YBaCuO остается магнитε H− и 1()ε′ H− соответствует максимальному захвату 1() магнитного потока образцом. <...> При уменьшении магнитного поля (Hmax > Hc1g) на зависимости 1()ε′′ H− наблюдается минимум (рис. <...> Согласно работам [26–28] при проникновении абрикосовских вихрей в гранулы индуцированный магнитным полем <...>