Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 634794)
Контекстум
Руконтекст антиплагиат система
Естественные и технические науки  / №2 (92) 2016

МОДЕЛИРОВАНИЕ НЕЛИНЕЙНОЙ ДИФФУЗИИ СИЛЬНОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ (100,00 руб.)

0   0
Первый авторПрут
Страниц4
ID398731
АннотацияПоказано, что ионизационная энергия при нелинейной диффузии магнитного поля позволяет генерировать в волне плотности тока гигагауссные магнитные поля.
Прут, В.В. МОДЕЛИРОВАНИЕ НЕЛИНЕЙНОЙ ДИФФУЗИИ СИЛЬНОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ / В.В. Прут // Естественные и технические науки .— 2016 .— №2 (92) .— С. 135-138 .— URL: https://rucont.ru/efd/398731 (дата обращения: 26.04.2024)

Предпросмотр (выдержки из произведения)

Естественные и технические науки, № 2, 2016 Прут В.В., доктор физико-математических наук, профессор Московского физико-технического института (государственного университета) МОДЕЛИРОВАНИЕ НЕЛИНЕЙНОЙ ДИФФУЗИИ СИЛЬНОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ Показано, что ионизационная энергия при нелинейной диффузии магнитного поля позволяет генерировать в волне плотности тока гигагауссные магнитные поля. <...> Ключевые слова: моделирование, нелинейная диффузии, волна плотности тока, гигагауссные магнитные поля. <...> MODELING OF NONLINEAR DIFFUSION OF HIGH MAGNETIC FIELD It is shown that the ionization energy during the nonlinear diffusion magnetic field can generate gigagauss magnetic fields in the current-density wave. <...> Постановка задачи Уравнения, граничные и начальные условия, описывающие модель диффузии магнитного поля в полупространство приняты в виде [1, 2]: HH tx x  Hx 0,t H at , Hx ,0,  гдеkpsm – коэффициент диффузии магнитного поля; остальные обозначения об=c 2 4 щепринятые; система единиц – гауссова. <...> В сильных магнитных полях, в области, прилегающей к границе полупространства, джоулева энергия  0QQ . <...> Тогда задача определяется только двумя параметрами: a и b и становится автомодельной. <...> Автомодельное решение рассматривается как предельное к уравнениям (1) при t или 0Q 0. <...> Уравнения (1) приводятся к автомодельному виду таким образом, чтобы такая замена оставалась справедливой и при Q0  0. <...> Автомодельная пере1/2 менная представима в виде Функции заменяются соответственно: Ha ,   Qa 8, 0Q ,  xdt , где da 8 b ,  . <...> Распределение поля, внутренней энергии и плотности тока на фронте имеют вид: x f  Q0  0 появляется четкая граница, разделяющая области , Jxf~(  1/2 1) . <...> Энергия поля и внутренняя энергия распространяются от границы полупространства в виде волны уже с не бесконечной скоростью ее фронта. <...> Этот процесс подобен распространению тепловой волны [2, 3]. <...> Численные результаты в виде автомодельных функций ,,, ,hj q e r представлены на рис. <...> Внутренняя и магнитная энергии ду внутренней и магнитной энергиями. <...> Из очевидного условия  1r Наибольший <...>