№ 2 Поляризация вакуума в модели дираковских фермионов с аномальным магнитным моментом, взаимодействующих с фоновым аксиально-векторным конденсатом и магнитным полем А.Ф. Бубновa , Н. В. Губина, В. Ч. Жуковскийb Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова, физический факультет, кафедра теоретической физики. <...> Рассматривается поляризация вакууума в модели, учитывающей аномальный магнитный момент (АММ) дираковских фермионов в однородном магнитном поле при наличии дополнительного аксиально-векторного взаимодействия. <...> Вычисляются квадратичные поправки по величине АММ и аксиально-векторного взаимодействия к эффективному лагранжиану модели в различных конфигурациях заданных параметров модели. <...> Ключевые слова: электрон в магнитном поле, нарушение лоренц-инвариантности, аномальный магнитный момент, эффективный лагранжиан. <...> Введение Как известно, из уравнения Дирака следует, что частица, описываемая этим уравнением, должна обладать собственным моментом, т. е. спином, и связанным с ним кинематическим магнитным моментом, равным по абсолютной величине магнетону Бора µ0 = e¯ электродинамики (КЭД) уже в низшем порядке по постоянной тонкой структуры α= e2 мальный, швингеровский [1] вклад в дираковский магнитный момент: 2mc . <...> Однако в рамках квантовой hc возникает аноh ¯ µSch =µ0(1+ Аномальный момент µ= α 2π). α магнитным моментом электрона. <...> При этом величина вакуумного магнитного момента, рассчитанная с учетом радиационных поправок, как показано в работе [2], зависит от энергии электрона и напряженности внешнего магнитного поля, однако в области низких энергий и напряженности полей магнитный момент является практически постоянной величиной. <...> 2π ·µ0 называют вакуумным Учет взаимодействия АММ с внешним полем может быть описан феноменологически добавлением в уравнение Дирака слагаемого Паули–Швингера [3] (см. также [4]): µ 2 где σµν = i σαβFαβ, Кроме АММ, при описании движения фермиона 2 (γµγν −γνγµ) , Fµ <...>