Оптика. Атомная физика (190,00 руб.)

Определение фокусного расстояния собирающей линзы Цель: изучение законов геометрической оптики на примере преломления света на сферической поверхности; освоение навыков построения изображений в линзах; измерение фокусного расстояния собирающей линзы. <...> Если луч света идет из среды с абсолютным показателем преломления 1n в среду с абсолютным показателем преломления 2 n21 n n sin sin где – угол падения; 1 2 c c 2 1 . n , то показатель преломления второй среды относительно первой (относительный показатель преломления) равен: (1.1) Закон преломления: лучи падающий и преломленный лежат в одной плоскости с перпендикуляром к границе раздела двух сред, восстановленным из точки падения и n21 n n 1 2 , – угол преломления луча. <...> Отражение и преломление света на плоской границе раздела двух сред Преломление на сферической поверхности. <...> Если луч идет из оптически более плотной среды в менее (преломленный луч отклоняется от своего начального направления к границе раздела сред). отраженный n разделены сферической поверхностью, то узкий пучок лучей, выходящий из светящейся точки 0 A , расположенной в первой среде, преломившись на границе раздела сред, даст ее действительное или мнимое изображение 1A . <...> Преломление света на сферической поверхности В случае параксиальных пучков углы поэтому должно быть MN d 1 1 Из треугольника MCA0 т. е. 1 Из треугольника A0MA1 т. е. 1 n n n n d f R 2 1 2 . <...> Тонкие линзы – двояковыпуклые (радиусы сферических поверхностей R и 1 пукло-вогнутые ( R и 1 R ), плоско-выпуклые ( 1 1 2 2 R и R ) и вы2 R при R R2 ) – обладают следующими свойствами: 1. <...> Для тонкой собирающей линзы имеет место формула F d f 1 1 1 (d > 0 и f > 0 – для действительных предметов (то есть реальных источников света, а не продолжений лучей, сходящихся за линзой) и изображений; d < 0 и f < 0 – для мнимых источников и изображений). <...> При построении изображения светящейся точки (предмета) из всего потока лучей, падающих <...>